Ինչ է .getLong Transmission Line

դաշտ: _Encyclopedia_ Հանրագիտարան

China

Ինչ է երկար փոխանցման գիծը?

Երկար փոխանցման գծի սահմանումը

Երկար փոխանցման գիծը սահմանվում է որպես 250 կմ (150 մղոն) -ից երկար գիծ, որը պահանջում է տարբեր մոդելավորման մոտեցում:

Երկար փոխանցման գիծը սահմանվում է որպես 250 կմ (150 մղոն)-ից երկար գիծ: Սովորական և միջին երկարության փոխանցման գծերի հակառակ երկար փոխանցման գծերը պահանջում են դիֆերենցիալ պարամետրերի մոտ մոդելավորում ամբողջ երկարության վրա: Սա դարձնում է փոխանցման գծի ABCD պարամետրերի հաշվարկը ավելի բարդ, բայց թույլ է տալիս գտնել գծի ցանկացած կետում լարումը և հոսանքը:

Երկար փոխանցման գծում գծի հաստատունները հավասարաչափ բաշխված են ամբողջ երկարության վրա: Սա потому что эффективная длина цепи намного больше, чем в предыдущих моделях (длинной и средней линии), и поэтому мы больше не можем делать следующие приближения:

Միջացումի շունտային ադմիտանսի անտեսումը, ինչպես փոքր փոխանցման գծի մոդելում:Ծանրության և ադմիտանսի դիմադրության դիմադրությունները դիմադրության և կենտրոնացման կետում դիմադրությունների դիմադրության համար, ինչպես դրա դեպքը միջին գծի մոդելում:

Այլապես, մենք պետք է դիմադրության և ադմիտանսի դիմադրությունները դիմադրության ամբողջ երկարության վրա դիմադրենք: Սա դարձնում է հաշվարկները ավելի խիստ: Այս պարամետրերի ճշգրիտ մոդելավորման համար մենք օգտագործում ենք երկար փոխանցման գծի схему.

Այստեղ երկարության l > 250 կմ գիծը ներկայացվում է ստորագրող ծայրի լարում VS-ով և հոսանք IS-ով, այն ժամանակ որ VR և IR-ը ստացող ծայրի լարումը և հոսանքը են: Դիմենք անվերջ փոքր երկարության Δx էլեմենտին ստացող ծայրից հեռավորության x վրա, ինչպես ցուցադրված է նկարում, որտեղ.

V = լարումը նախ մուտք գործելու առաջ Δx էլեմենտին:

I = հոսանքը նախ մուտք գործելու առաջ Δx էլեմենտին:

V+ΔV = լարումը դուրս գալու հետո Δx էլեմենտից:

I+ΔI = հոսանքը դուրս գալու հետո Δx էլեմենտից:

ΔV = լարումը ներկայացնող արժեքը Δx էլեմենտի վրա:

zΔx = հաջորդական իմպեդանսը Δx էլեմենտի համար:

yΔx = շունտային ադմիտանսը Δx էլեմենտի համար:

Որտեղ Z = z l և Y = y l են երկար փոխանցման գծի ընդհանուր իմպեդանսը և ադմիտանսը:

Այսպիսով, անվերջ փոքր էլեմենտի Δx լարման կորուստը տրվում է հետևյալ բանաձևով:

Հիմա, որպեսզի որոշենք հոսանքը ΔI, մենք կիրառում ենք KCL-ը հանգույց A-ին:

Քանի որ ΔV yΔx արտահայտությունը երկու անվերջ փոքր արժեքների արտադրյալն է, մենք կարող ենք անտեսել այն հեշտ հաշվարկների համար:

Այսպիսով, մենք կարող ենք գրել:

Հիմա ածանցելով հավասարման երկու կողմը ըստ x-ի:

Հիմա փոխարինելով հավասարում (2)-ից:

Վերոնշյալ երկրորդ կարգի դիֆերենցիալ հավասարման լուծումը տրվում է հետևյալ կերպ:

Ածանցելով հավասարում (4)-ը ըստ x-ի:

Հիմա համեմատելով հավասարում (1)-ը հավասարում (5)-ի հետ:

Հիմա, որպեսզի ավելի դիմենք, սահմանենք երկար փոխանցման գծի բնութագրական իմպեդանսը Zc և տարածման հաստատունը δ հետևյալ կերպ:

Այնպես որ լարումը և հոսանքը կարող են արտահայտվել բնութագրական իմպեդանսի և տարածման հաստատունի տերմիններով:

Հիմա, երբ x=0, V= VR և I= Ir: Այս պայմանները փոխարինելով հավասարումներ (7) և (8)-ի համար համապատասխանաբար:

Լուծելով հավասարումներ (9) և (10), մենք ստանում ենք A1 և A2-ի արժեքները հետևյալ կերպ:

Հիմա կիրառելով մյուս էքստրեմալ պայմանը x = l, մենք ունենք V = VS և I = IS:Հիմա, որպեսզի որոշենք VS և IS, մենք փոխարինում ենք x-ը l-ով և դնում A1 և A2-ի արժեքները հավասարումներ (7) և (8)-ի մեջ, որպեսզի ստանանք: