Analiza obwodów LC: szeregowo i równolegle połączone obwody cewkowo-kondensatorowe równania i funkcja przenoszenia

Electrical4u

Pole: Podstawowe Elektryka

China

Co to jest obwód LC?

Obwód LC (znany również jako filtr LC lub sieć LC) definiuje się jako obwód elektryczny składający się z pasywnych elementów obwodowych takich jak cewka (L) i kondensator (C) połączone razem. Jest on również nazywany obwodem rezonansowym, obwodem akumulacyjnym lub obwodem strojonym.

Ze względu na brak rezystora w idealnej formie obwodu, obwód LC nie zużywa energii. Jest to inaczej niż w przypadku idealnych form obwodów RC, obwodów RL, lub obwodów RLC, które zużywają energię ze względu na obecność rezystora.

Jednakże, w praktycznym obwodzie, obwód LC będzie zawsze zużywał pewną ilość energii ze względu na niezerową oporność komponentów i łączników.

Dlaczego obwód LC nazywany jest obwodem zestrojenym lub obwodem rezonansowym?

Ładunek przepływa tam i z powrotem między płytami kondensatora i przez cewkę. Energia oscyluje między kondensatorem i cewką, aż opór wewnętrzny elementów i połączonych drutów sprawi, że oscylacje ustaną.

Działanie tego obwodu jest podobne do zestrojonego działania, matematycznie znanego jako oscylator harmoniczny, co jest podobne do wahadła kołyszącego się tam i z powrotem lub wody przepływającej tam i z powrotem w zbiorniku; dlatego obwód ten nazywany jest obwodem zestrojonym lub obwodem rezonansowym.

Obwód może działać jako rezonator elektryczny, przechowując energię oscylującą na częstotliwości zwanej częstotliwością rezonansową.

Obwód szeregowy LC

W obwodzie szeregowym LC, cewka i kondensator są połączone szeregowo, jak pokazano na rysunku.

Ponieważ w obwodzie szeregowym prąd jest taki sam w każdym punkcie obwodu, przepływ prądu jest równy prądowi płynącemu przez cewkę i kondensator.

$\begin{align*} i = i_L = i_C \end{align*}$

Następnie całkowite napięcie na zaciskach jest równe sumie napięcia na kondensatorze i napięcia na cewce.

$\begin{align*} V = V_L + V_C \end{align*}$

Rezonans w szeregowym obwodzie LC

Gdy częstotliwość wzrasta, to także zwiększa się wartość reaktancji indukcyjnej.

$\begin{align*} X_L = \omega L = 2 \pi fL \end{align*}$

Natomiast wartość reaktancji pojemnościowej maleje.

$\begin{align*} X_C = \frac{1}{\omega C} = \frac{1}{2 \pi f C} \end{align*}$

W warunkach rezonansu wartość reaktancji indukcyjnej i pojemnościowej staje się równa.

Obecnie impedancja obwodu szeregowego LC jest dana jako

$\begin{align*} \begin{split} & Z_L_C_(_s_e_r_i_e_s_) = Z_L + Z_C\ &= j \omega L + \frac{1}{j \omega C}\ &= j \omega L + \frac{j}{j^2 \omega C}\ &= j \omega L - \frac{j}{\omega C}\ &= j (\frac{\omega^2 LC - 1}{\omega C}) (where, j^2 = -1)\ \end{split} \end{align*}$

W warunkach rezonansu wartość reaktancji indukcyjnej i pojemnościowej staje się równa.

$\begin{align*} \begin{split} & X_L = X_C\\ & \omega L = \frac{1}{\omega C}\\ & \omega^2 = \frac{1}{LC}\\ & \omega = \omega_0 = \frac{1}{\sqrt {LC}}(where, \omega = angular frequency)\\ & 2 \pi f =\omega_0 = \frac{1}{\sqrt {LC}}\\ & f_0 =\frac{\omega_0}{2\pi} = \frac{1}{2 \pi \sqrt {LC}}\\ \end{split} \end{align*}$

Gdzie $\omega_0$ to częstotliwość kątowa rezonansowa (w radianach na sekundę).

Częstotliwość kątowa rezonansowa wynosi $\omega_0 = \frac{1}{\sqrt{LC}}$ , wtedy impedancja staje się

(1) $\begin{equation*} Z_L_C(\omega)_(_s_e_r_i_e_s_) = j L (\frac {\omega^2 - \omega_0^2} {\omega}) \end{equation*}$

W warunkach rezonansowych, gdy $\omega = \omega_0$ całkowita elektryczna impedancja Z będzie równa zero, co oznacza, że XL i XC zrównoważą się nawzajem. W związku z tym, prąd dostarczany do szeregowego obwodu LC jest maksymalny ( $I = \frac {V} {Z}$ ).

Stąd, szeregowy obwód LC, podłączony szeregowo z obciążeniem, będzie działał jako filtrowanie pasmowe o impedancji równej zero w częstotliwości rezonansowej.

Przy częstotliwości poniżej częstotliwości rezonansowej, tj. $f < f_0$ , $X_C >> X_L$ . Zatem obwód ma charakter pojemnościowy.
Przy częstotliwości powyżej częstotliwości rezonansowej, tj. $f>f_0$ , $X_L >> X_C$ . Zatem obwód ma charakter indukcyjny.
Przy częstotliwości rezonansowej, tj. $f = f_0$ , $X_L = X_C$ . Prąd osiąga maksimum, a impedancja jest minimalna. W tym stanie obwód może działać jako obwód akceptora.

Obwód równoległy LC

W obwodzie równoległym LC cewka i kondensator są połączone równolegle, jak pokazano na rysunku.

Parallel LC Circuit — Obwód równoległy LC

Napięcie na każdym z końców różnych elementów w obwodzie równoległym jest takie samo. Dlatego napięcie na końcach jest równe napięciu na cewce i napięciu na kondensatorze.

$\begin{align*} V = V_L = V_C \end{align*}$

Całkowity prąd płynący przez równoległy obwód LC jest równy sumie prądu płynącego przez cewkę i prądu płynącego przez kondensator.

$\begin{align*} i = i_L + i_C \end{align*}$

Rezonans w równoległym obwodzie LC

W stanie rezonansowym, gdy indukcyjna reaktancja ( $X_L$ ) jest równa pojemnościowej reaktancji ( $X_C$ ), prąd w gałęzi reaktywnej jest taki sam, ale przeciwny. Dlatego one się wzajemnie wykasują, dając minimalny prąd w obwodzie. W tym stanie całkowite impedancje są maksymalne.

Częstotliwość rezonansowa jest określona przez

$\begin{align*} f_0 = \frac {\omega_0} {2 \pi} = \frac {1} {2 \pi \sqrt{LC}} \end{align*}$

Teraz impedancja obwodu LC równoległego jest dana przez

$\begin{align*} \begin{split} Z_L_C_(_P_a_r_a_l_l_e_l_) = \frac {Z_L Z_C} {Z_L + Z_C}\ &= \frac {j \omega L \frac{1}{j \omega C}} {j \omega L + \frac{1}{j \omega C}}\ &= \frac{\frac{L}{C}} { \frac{- \omega^2 LC + 1}{j \omega C}}\ &= \frac {j \omega L} {1 - \omega^2 LC} \ \end{split} \end{align*}$

Teraz częstotliwość kątowa rezonansowa wynosi $\omega_0 = \frac{1}{\sqrt{LC}}$ , wtedy impedancja staje się

(2) $\begin{equation*} Z_L_C(\omega)_(_p_a_r_a_l_l_e_l_) = - j (\frac {1}{C}) (\frac {\omega}{\omega^2 - \omega_0^2}) \end{equation*}$

Zatem w warunkach rezonansowych, gdy $\omega = \omega_0$ całkowita elektryczna impedancja Z będzie nieskończona, a prąd podawany do równoległego obwodu LC będzie minimalny ( $I = \frac {V} {Z}$ ).

W związku z tym równoległy obwód LC, podłączony szeregowo z obciążeniem, będzie działał jako filtr blokujący pasmo o nieskończonej impedancji na częstotliwości rezonansowej. Równoległy obwód LC podłączony równolegle z obciążeniem będzie działał jako filtr przepuszczający pasmo.

Na częstotliwości poniżej częstotliwości rezonansowej, tj. f<f0, XL >> XC. W związku z tym obwód jest indukcyjny.
Na częstotliwości powyżej częstotliwości rezonansowej, tj. f>f0, XC >> XL. W związku z tym obwód jest pojemnościowy.
Na częstotliwości rezonansowej, tj. f = f0, XL = XC, prąd jest minimalny, a impedancja maksymalna. W tym stanie obwód może działać jako obwód odrzucający.

Równania obwodu LC

Równania prądu i napięcia

W warunkach początkowych:

$\begin{align*} I(0) = I_0 sin\phi \end{align*}$

$\begin{align*} V(0) = -\omega_0 L I_0 sin\phi \end{align*}$

Podczas oscylacji:

$\begin{align*} I(t) = I_0 sin (\omega_0 t + \phi) \end{align*}$

$\begin{align*} V(t) =\sqrt {\frac{L}{C}} I_0 sin (\omega_0 t + \phi) \end{align*}$

Równanie różniczkowe obwodu LC

$\begin{align*} \frac {d^2 i(t)}{dt^2} + \frac{1}{LC} i(t) = 0 \end{align*}$

$\begin{align*} S^2 i(t) + \frac{1}{LC} i(t) = 0 \end{align*}$

$\begin{align*} S^2 + \omega_0^2 = 0 \,\, (where, \omega = \omega_0 = \frac{1}{\sqrt{LC}}) \end{align*}$

Impedancja obwodu szeregowego LC

$\begin{align*} Z_L_C(\omega)_(_s_e_r_i_e_s_) = j L (\frac {\omega^2 - \omega_0^2} {\omega}) \end{align*}$

Impedancja obwodu LC równoległego

$\begin{align*} Z_L_C(\omega)_(_p_a_r_a_l_l_e_l_) = - j (\frac {1}{C}) (\frac {\omega}{\omega^2 - \omega_0^2}) \end{align*}$

Czas ustawiania

Obwód LC może działać jako rezonator elektryczny, przechowujący energię oscylującą między polem elektrycznym a magnetycznym w częstotliwości zwaną częstotliwością rezonansową. Ponieważ każdy system oscylacyjny osiąga stan ustalony po pewnym czasie, znanym jako czas ustawiania.

Czas potrzebny na to, aby odpowiedź zmalała i stała się stabilna przy swojej wartości ustalonej, pozostając następnie w granicach +- 2% jej końcowej wartości, nazywany jest czasem ustawiania.

Prąd w obwodzie LC

Założmy, że $I(t)$ jest natężeniem prądu płynącym przez obwód. Spadek napięcia na cewce wyrażony jest poprzez prąd $V = L \frac{dI(t)} {dt}$ , a spadek napięcia na kondensatorze wynosi $V = \frac {Q}{C}$ , gdzie Q to ładunek zgromadzony na dodatniej płycie kondensatora.

Zgodnie z prawem Kirchhoffa dotyczącym napięć, suma spadków potencjału w różnych elementach zamkniętego obwodu jest równa zero.

(3) $\begin{equation*} L \frac {dI(t)}{dt} + \frac {Q}{C} = V \end{equation*}$

Dzieląc powyższe równanie przez L i różniczkując je względem t, otrzymujemy

$\begin{align*} \frac{d^2 I(t)}{dt^2} + \frac{d}{dt} \frac{Q}{LC} = \frac{dV}{dt} \end{align*}$

$\begin{align*} \frac{d^2 I(t)}{dt^2} + \frac{1}{LC} \frac{d}{dt} (It) = 0 (where, Q = It) \end{align*}$

$\begin{align*} \frac{d^2 I(t)}{dt^2} + \frac{1}{LC} I(t) = 0 \end{align*}$ (4) $\begin{equation*} \frac{d^2 I(t)}{dt^2} = - \frac{1}{LC} I(t) \end{equation*}$

Teraz prąd w prostym harmonicznym oscylatorze ma postać:

(5) $\begin{equation*} I (t) = I_0 sin (\omega t + \phi) ( I = I_m sin \omega t ) \end{equation*}$

Gdzie $I_0 > 0$ i $\phi$ są stałe.

Podstawiając wartość równania (5) do (4) otrzymujemy,

$\begin{align*} \frac{d^2}{dt^2}I_0 sin(\omega t+\phi) = - \frac{1}{LC}I_0 sin(\omega t+\phi) \end{align*}$

$\begin{align*} \frac{d}{dt} [\frac{d}{dt}I_0 sin(\omega t+\phi)] = - \frac{1}{LC}I_0 sin(\omega t+\phi) \end{align*}$

$\begin{align*} \frac{d}{dt} [\omega I_0 cos(\omega t+\phi)] = - \frac{1}{LC}I_0 sin(\omega t+\phi) [\frac{d}{dx} sinax = acosax] \end{align*}$

$\begin{align*} -\omega^2 I_0 sin(\omega t+\phi) = - \frac{1}{LC}I_0 sin(\omega t+\phi) [\frac{d}{dx} cos ax = -asinax] \end{align*}$

$\begin{align*} - \omega^2 = - \frac{1}{LC} \end{align*}$

(6) $\begin{equation*} \omega = \frac{1}{\sqrt{LC}} \end{equation*}$

Z powyższego równania wynika, że obwód LC jest obwodem oscylacyjnym i drga z częstotliwością nazywaną częstotliwością rezonansową.

Napięcie w obwodzie LC

Na podstawie równania (3), napięcie indukowane na cewce jest równe minus napięciu na kondensatorze.

$\begin{align*} V = -L \frac {dI(t)}{dt} \end{align*}$

Podstawiając równanie prądu z równania (5), otrzymujemy

$\begin{align*} \begin{split} V(t) = - L \frac{d}{dt} [I_0 cos (\omega t + \phi)] \ &= - L I_0 \frac{d}{dt} [cos (\omega t + \phi)] \ &= - L I_0 [-\omega sin (\omega t + \phi)] \ &= \omega L I_0 [sin (\omega t + \phi)] \ &= \frac{1}{\sqrt{LC}} L I_0 [sin (\omega t + \phi)] (where,\omega = \frac{1}{\sqrt{LC}}) \\ V(t) = \sqrt\frac{L}{C} I_0 [sin (\omega t + \phi)] \ \end{split} \end{align*}$

Innymi słowy, napięcie osiąga maksimum, gdy prąd jest równy zero i na odwrót. Amplituda oscylacji napięcia wynosi amplitudę oscylacji prądu pomnożoną przez $\sqrt\frac{L}{C}$ .

Funkcja przejściowa obwodu LC

Funkcja przejściowa z napięcia wejściowego do napięcia na kondensatorze to

$\begin{align*} \begin{split} H_C(s) = \frac{V_C(s)} {V_i_n(s)}\ &= \frac{Z_C}{Z_C + Z_L}\ &= \frac{\frac{1}{j \omega C}} {j \omega L + \frac{1}{j \omega C}}\ &= \frac {\frac{1}{j \omega C}} {\frac{j^2 \omega^2 LC + 1}{j \omega C}}\ &= \frac{1} {-\omega^2 LC + 1}\\ H_C(s) = \frac{1}{1 - \omega^2 LC} (where, j^2 = -1)\ \end{split} \end{align*}$

Podobnie funkcja przejścia napięcia wejściowego do napięcia na kondensatorze to

$\begin{align*} \begin{split} H_L(s) = \frac{V_L(s)} {V_i_n(s)}\ &= \frac{Z_L}{Z_C + Z_L}\ &= \frac{j \omega L} {j \omega L + \frac{1}{j \omega C}}\ &= \frac{j \omega L} {\frac{j^2 \omega^2 LC + 1}{j \omega C}}\ &= \frac{j^2 \omega^2 LC} {-\omega^2 LC + 1}\\ H_L(s)= -\frac{\omega^2 LC}{1 - \omega^2 LC}\ \end{split} \end{align*}$

Odpowiedź naturalna obwodu LC

Załóżmy, że kondensator jest początkowo całkowicie rozładowany, a przełącznik (K) pozostaje otwarty przez bardzo długi czas i zostaje zamknięty w chwili t=0.

W chwili t=0 – przełącznik K jest otwarty

Jest to warunek początkowy, zatem możemy zapisać,

$\begin{align*} I_L(0^-) = 0 = I_L(0^+) \end{align*}$

$\begin{align*} V_C(0^-) = 0 = V_C(0^+) \end{align*}$

Ponieważ prąd przez cewkę i napięcie na kondensatorze nie mogą zmieniać się momentalnie.

Dla wszystkich t>=0+ przycisk K jest zamknięty

Teraz wprowadzamy źródło napięcia do obwodu. Stosując prawo Kirchhoffa dla napięć (KVL) do obwodu, otrzymujemy,

$\begin{align*} \begin{split} - V_L(t) - V_C(t) + V_S = 0 \\ V_L(t) + V_C(t) = V_S \\ L \frac{di(t)}{dt} + \frac{1}{C} \int i(t) dt = V_S \\ \end{split} \end{align*}$

Napięcie na kondensatorze wyrażone jest w zależności od prądu.

Powyższe równanie nazywa się równaniem różniczkowo-całkowym. Różniczkując obie strony powyższego równania względem t, otrzymujemy,

$\begin{align*} L \frac{d^2i(t)}{dt^2} + \frac{i(t)}{C} = 0 \end{align*}$

(7) $\begin{equation*} \frac{d^2i(t)}{dt^2} + \frac{1}{LC} i(t) = 0 \end{equation*}$

Równanie (7) wskazuje równanie różniczkowe drugiego rzędu obwodu LC.

Zamień $\frac{d^2}{dt^2}$ przez s2, otrzymujemy,

(8) $\begin{equation*} S^2i(t) + \frac{1}{LC} i(t) = 0 \end{equation*}$

Teraz pierwiastki powyższego równania to

$\begin{align*} S_1,_2 = \frac {\sqrt{\frac{4}{LC}}} {{2}} = \frac {\frac{2}{\sqrt{LC}}} {2} = \frac{1}{\sqrt{LC}} \end{align*}$

Tutaj, $\frac{1}{\sqrt{LC}}$ jest naturalną częstotliwością drgań.

Odpowiedź częstotliwościowa obwodu LC

Korzystając z metody impedancji: ogólnym równaniem dla odpowiedzi częstotliwościowej systemu jest

$\begin{align*} H(\omega) = \frac{Y(\omega)}{X(\omega)} = \frac{V_o_u_t}{V_i_n} \end{align*}$

Zakładamy, że napięcie wyjściowe występuje na zaciskach kondensatora, stosujemy regułę podziału napięcia do powyższego obwodu

(9) $\begin{equation*} V_o_u_t = V_i_n \frac {Z_C}{Z_C + Z_L} \end{equation*}$

Gdzie, $Z_C =$ impedancja kondensatora $= \frac{1}{j \omega C}$

$Z_L =$ impedancja cewki $= {j \omega L}$

Podstawiając to do równania (9), otrzymujemy

$\begin{align*} \begin{split} \frac{V_o_u_t}{V_i_n}\ &= \frac{Z_C}{Z_C + Z_L}\ &= \frac{\frac{1}{j \omega C}} {j \omega L + \frac{1}{j \omega C}}\ &= \frac {\frac{1}{j \omega C}} {\frac{j^2 \omega^2 LC + 1}{j \omega C}}\ &= \frac{1} {-\omega^2 LC + 1} (where, j^2 = -1)\\ \end{split} \end{align*}$

(10) $\begin{equation*} H(\omega) = \frac{V_o_u_t}{V_i_n} = \frac{1}{1 - \omega^2 LC} \end{equation*}$

Założmy, że napięcie wyjściowe występuje na cewce, zastosuj regułę dzielnika napięcia do powyższego obwodu

(11) $\begin{equation*} V_o_u_t = V_i_n \frac {Z_L}{Z_C + Z_L} \end{equation*}$

Podstawiając wartości $Z_C$ i $Z_L$ w powyższe równanie, otrzymujemy

$\begin{align*} \begin{split} \frac{V_o_u_t}{V_i_n}\ &= \frac{Z_L}{Z_C + Z_L}\ &= \frac{j \omega L} {j \omega L + \frac{1}{j \omega C}}\ &= \frac{j \omega L} {\frac{j^2 \omega^2 LC + 1}{j \omega C}}\ &= \frac{j^2 \omega^2 LC} {-\omega^2 LC + 1}\ \end{split} \end{align*}$

(12) $\begin{equation*} H(\omega) = \frac{V_o_u_t}{V_i_n} = -\frac{\omega^2 LC}{1 - \omega^2 LC} \end{equation*}$

Równania (10) i (12) wskazują na odpowiedź częstotliwościową obwodu LC w postaci zespolonej.

Równanie różniczkowe obwodu LC

$\begin{align*} L \frac{di(t)}{dt} + \frac{1}{C} \int i(t) dt = V \end{align*}$

Powyższe równanie nazywane jest równaniem całkowo-różniczkowym. Napięcie na kondensatorze wyrażone jest poprzez prąd.

Teraz, różniczkując powyższe równanie po obu stronach względem t, otrzymujemy:

$\begin{align*} L \frac{d^2i(t)}{dt^2} + \frac{i(t)}{C} = 0 \end{align*}$

(13) $\begin{equation*} \frac{d^2i(t)}{dt^2} + \frac{1}{LC} i(t) = 0 \end{equation*}$

Powyższe równanie wskazuje na równanie różniczkowe drugiego rzędu obwodu LC.

Zastąpmy $\frac{d^2}{dt^2}$ przez s2, otrzymujemy,

(14) $\begin{equation*} S^2i(t) + \frac{1}{LC} i(t) = 0 \end{equation*}$

Teraz, $\omega_0 = \frac{1}{\sqrt{LC}}$ dlatego, $\omega_0^2 = \frac{1}{LC}$ , podstawiając to do powyższego równania, otrzymujemy,

$\begin{align*} S^2i(t) + \omega_0^2 i(t) = 0 \end{align*}$

$\begin{align*} S^2 + \omega_0^2 = 0 \end{align*}$

Ładowanie i rozładowywanie obwodu LC

W obwodzie LC cewka i kondensator są elementami magazynującymi energię, tzn. cewka przechowuje energię w swoim polem magnetycznym (B), w zależności od prądu przepływającego przez nią, a kondensator przechowuje energię w polu elektrycznym (E) między jego płytami przewodzącymi, w zależności od napięcia na nim.

Zakładamy, że początkowo kondensator zawiera ładunek q, a następnie cała energia obwodu jest początkowo przechowywana w polu elektrycznym kondensatora. Energia przechowywana w kondensatorze wynosi

$\begin{align*} \begin{split} E_C =\frac{1}{2} CV^2 \ &= \frac{1}{2} C \frac{q^2}{C^2} \ &= \frac{1}{2} \frac{q^2}{C^2} (V = \frac{q}{C}) \ \end{split} \end{align*}$

Jeśli cewka jest podłączona do naładowanego kondensatora, napięcie na kondensatorze spowoduje przepływ prądu przez cewkę, co powoduje powstanie pola magnetycznego wokół cewki, a kondensator zaczyna się rozładowywać, a napięcie na kondensatorze spada do zera, ponieważ ładunek jest zużywany przez przepływ prądu ( $I = \frac{q}{t}$ ).

Teraz kondensator jest całkowicie rozładowany, a cała energia jest przechowywana w polu magnetycznym cewki. W tym momencie prąd osiąga swoją maksymalną wartość, a energia przechowywana w cewce wynosi ( $E_L = \frac{1}{2} LI^2)$ .

Z powodu braku opornika, nie ma rozproszenia energii w obwodzie. Zatem maksymalna energia przechowywana w kondensatorze jest równa maksymalnej energii przechowywanej w cewce.

W tym momencie przechowywana energia w polu magnetycznym wokół cewki indukuje napięcie na cewce zgodnie z prawem Faradaya indukcji elektromagnetycznej ( $e = N \frac{d\phi}{dt}$ ). To indukowane napięcie powoduje przepływ prądu przez kondensator, a kondensator zaczyna się naładowywać z napięciem o przeciwnym zwrocie.

Proces ładowania i rozładowywania rozpocznie się ponownie, z prądem płynącym w przeciwnym kierunku przez cewkę, jak wcześniej.

W związku z tym ładowanie i rozładowywanie obwodu LC może odbywać się cyklicznie, a energia oscyluje między kondensatorem a cewką, dopóki opór wewnętrzny nie spowoduje zaniku oscylacji.

Rysunek przedstawia przebiegi napięcia i prądu podczas ładowania i rozładowywania.

Przebieg napięcia i prądu podczas ładowania i rozładowywania obwodu LC — Przebieg napięcia i prądu podczas ładowania i rozładowywania

Zastosowania obwodów LC

Zastosowania obwodów LC obejmują:

Obwody LC są szeroko stosowane w wielu urządzeniach elektronicznych, szczególnie w sprzęcie radiowym, takim jak nadajniki, odbiorniki radiowe, odbiorniki telewizyjne, wzmacniacze, oscylatory, filtry, tunerzy i mieszacze częstotliwości.
Obwody LC są również wykorzystywane do generowania sygnałów o określonej częstotliwości lub do przyjmowania sygnału o określonej częstotliwości z bardziej złożonego sygnału.
Głównym celem obwodu LC jest zwykle oscylowanie z minimalnym tłumieniem, dlatego opór jest zredukowany do najniższego możliwego poziomu.
Szeregowy obwód rezonansowy zapewnia napięcie zmagnifikowane.
Równoległy obwód rezonansowy zapewnia prąd zmagnifikowany.