LC Circuit Analysis: Seria kaj Paralela Cirkvitoj Ekvacioj kaj Transferra Funkcio

Electrical4u

Kampo: Baza Elektrotekniko

China

Kio estas LC-cirkvito?

LC-cirkvito (ankaŭ konata kiel LC-filtro aŭ LC-reto) estas difinita kiel elektra cirkvito konsistanta el la pasivaj cirkvitelementoj, nome induktoro (L) kaj kapacitoro (C), konektitaj unu kun la alia. Ĝi ankaŭ estas nomata resona cirkvito, rezervo-cirkvito, aŭ akordita cirkvito.

Pro la manko de rezisto en la ideala formo de la cirkvito, LC-cirkvito ne konsumas energion. Tio malsamas de la idealaj formoj de RC-cirkvitoj, RL-cirkvitoj, aŭ RLC-cirkvitoj, kiuj konsumas energion pro la prezento de rezisto.

Tamen, en praktika cirkvito, LC-cirkvito ĉiam konsumos iom da energio pro la nenula rezisto de la komponantoj kaj konektantaj dratoj.

Kial LC-cirkvito nomiĝas harmonigita cirkvito aŭ rezervo cirkvito?

La ŝargo fluas de unu flanko al la alia inter la platoj de la kondensatoro kaj tra la induktoro. La energio osciladas inter la kondensatoro kaj la induktoro ĝis la interna rezisto de la komponantoj kaj konektantaj dratoj faras ke la osciladoj forĉeas.

La ago de ĉi tiu cirkvito estas simila al harmonigita ago, matematike konata kiel harmona oscililo, kiu similas pendolon ŝvebantan de unu flanko al la alia aŭ akvon fluantan de unu flanko al la alia en rezervo; pro tio, la cirkvito nomiĝas harmonigita cirkvito aŭ rezervo cirkvito.

La cirkvito povas agi kiel elektra resonador kaj konservi energion osciladon je la frekvenco nomita resona frekvenco.

Serioza LC-cirkvito

En la serioza LC-cirkvito, la induktoro kaj kondensatoro ambaŭ estas konektitaj en serio, kiel montrite en la figuro.

Ĉar en serioza cirkvito la korento estas la sama ĉie en la cirkvito, do la fluo de korento egalas la korenton tra ambaŭ la induktoro kaj la kondensatoro.

$\begin{align*} i = i_L = i_C \end{align*}$

Nun la totala voltado ĉe la terminaloj egalas al la sumo de la voltado trans la kondensatoro kaj la voltado trans la induktoro.

$\begin{align*} V = V_L + V_C \end{align*}$

Rezonanco en Seria LC-Cirkvito

Kiam frekvenco pligrandigas, ankaŭ la grandeco de la induktiva reaktanco pligrandigas.

$\begin{align*} X_L = \omega L = 2 \pi fL \end{align*}$

kaj la grandeco de la kapacitiva reaktanco malpligrandigas.

$\begin{align*} X_C = \frac{1}{\omega C} = \frac{1}{2 \pi f C} \end{align*}$

Nun en rezonanca kondiĉo la grandeco de ambaŭ induktiva reaktanco kaj kapacita reaktanco iĝas egalaj.

Nun la impedanco de la serio LC-cirkvito estas donita per

$\begin{align*} \begin{split} & Z_L_C_(_s_e_r_i_e_s_) = Z_L + Z_C\ &= j \omega L + \frac{1}{j \omega C}\ &= j \omega L + \frac{j}{j^2 \omega C}\ &= j \omega L - \frac{j}{\omega C}\ &= j (\frac{\omega^2 LC - 1}{\omega C}) (where, j^2 = -1)\ \end{split} \end{align*}$

Nun en rezonanca kondiĉo la grandeco de ambaŭ induktiva reaktanco kaj kapacita reaktanco iĝas egalaj.

$\begin{align*} \begin{split} & X_L = X_C\\ & \omega L = \frac{1}{\omega C}\\ & \omega^2 = \frac{1}{LC}\\ & \omega = \omega_0 = \frac{1}{\sqrt {LC}}(where, \omega = angula frekvenco)\\ & 2 \pi f =\omega_0 = \frac{1}{\sqrt {LC}}\\ & f_0 =\frac{\omega_0}{2\pi} = \frac{1}{2 \pi \sqrt {LC}}\\ \end{split} \end{align*}$

Kie, $\omega_0$ estas resona angula frekvenco (radianoj por sekundo).

Nun la angula resona frekvenco estas $\omega_0 = \frac{1}{\sqrt{LC}}$ , tiam la impedanco fariĝas

(1) $\begin{equation*} Z_L_C(\omega)_(_s_e_r_i_e_s_) = j L (\frac {\omega^2 - \omega_0^2} {\omega}) \end{equation*}$

Do, en la rezonanta kondiĉo kiam $\omega = \omega_0$ la totala elektra impedanco Z estos nul, signifante ke XL kaj XC anstataŭigas unu la alian. Tial, la forto de la serio LC cirkvito estas maksimuma ( $I = \frac {V} {Z}$ ).

Tial, la serio LC cirkvito, kiam ĝi estas konektita en serion kun la ŝarĝo, funkcios kiel bandopasebla filtro havanta nulan impedancon je la rezonanta frekvenco.

- Je frekvenco sub rezonanca frekvenco t.e. $f < f_0$ , $X_C >> X_L$ . Tial la cirkvo estas kapacitiva.
- Je frekvenco super rezonanca frekvenco t.e. $f>f_0$ , $X_L >> X_C$ . Tial la cirkvo estas induktiva.
- Je rezonanca frekvenco t.e. $f = f_0$ , $X_L = X_C$ . la kurento estas maksimuma kaj impedanco estas minimuma. En ĉi tiu stato, la cirkvo povas agi kiel akceptanta cirkvo.
Paralela LC-cirkvo

En la paralela LC-cirkvo, la induktoro kaj kondensatoro ambaŭ estas konektitaj paralele, kiel montrite en la figuro.

Paralela LC-cirkvo

La tensio tra ĉiu terminalo de malsamaj elementoj en paralela cirkvito estas la sama. Tial la tensio tra la terminaloj egalas al la tensio tra la induktoro kaj la tensio tra la kondensatoro.
   $\begin{align*} V = V_L = V_C \end{align*}$
Nun la tuta kuranta fluo tra la paralela LC-cirkvito egalas al la sumo de la fluo tra la induktoro kaj la fluo tra la kondensatoro.
   $\begin{align*} i = i_L + i_C \end{align*}$

Resono en Paralela LC-Cirkvito

Je resona stato, kiam la indukta reakto ( $X_L$ ) egalas al la kapacita reakto ( $X_C$ ), la reaktiva branĉa fluo estas egala kaj kontraŭa. Tial, ili nuligas unu la alian por doni minimuman fluon en la cirkvito. En ĉi tiu stato la tuta impedanco estas maksimuma.
La rezona frekvenco estas donita per
   $\begin{align*} f_0 = \frac {\omega_0} {2 \pi} = \frac {1} {2 \pi \sqrt{LC}} \end{align*}$
Nun la Impedanco de la Paralela LC-cirkvito estas donita per
   $\begin{align*} \begin{split} Z_L_C_(_P_a_r_a_l_l_e_l_) = \frac {Z_L Z_C} {Z_L + Z_C}\ &= \frac {j \omega L \frac{1}{j \omega C}} {j \omega L + \frac{1}{j \omega C}}\ &= \frac{\frac{L}{C}} { \frac{- \omega^2 LC + 1}{j \omega C}}\ &= \frac {j \omega L} {1 - \omega^2 LC} \ \end{split} \end{align*}$
Nun la angula rezonanta frekvenco estas $\omega_0 = \frac{1}{\sqrt{LC}}$ , tiam la impedanco iĝas
(2) $\begin{equation*} Z_L_C(\omega)_(_p_a_r_a_l_l_e_l_) = - j (\frac {1}{C}) (\frac {\omega}{\omega^2 - \omega_0^2}) \end{equation*}$
Do tiala kondiĉo de rezonanco kiam $\omega = \omega_0$ totala elektra impedanco Z estos malfinio kaj la kuranta forvico al paralela LC-cirkvito estas minimuma ( $I = \frac {V} {Z}$ ).
Tial la paralela LC-cirkvito, kiam ĝi estas konektita en serio kun la ŝarĝo, funkcios kiel filtro de bandostopado kun malfinia impedanco je la rezonanca frekvenco. La paralela LC-cirkvito konektita paralele kun la ŝarĝo funkcios kiel bandopasada filtro.
- Je frekvenco sub la rezonanca frekvenco, nome f<f0, XL >> XC. Tial la cirkvito estas indukta.
- Je frekvenco super la rezonanca frekvenco, nome f>f0, XC >> XL. Tial la cirkvito estas kapacita.
- Je rezonanca frekvenco, nome f = f0, XL = XC, la kuranto estas minimuma kaj la impedanco estas maksimuma. En ĉi tiu stato, la cirkvito povas funkcii kiel regeca cirkvito.
LC-cirkvito ekvacioj

Kurantaj kaj voltaj ekvacioj
- Je komenca kondiĉo:
$\begin{align*} I(0) = I_0 sin\phi \end{align*}$
$\begin{align*} V(0) = -\omega_0 L I_0 sin\phi \end{align*}$
- Je oscilado:
   $\begin{align*} I(t) = I_0 sin (\omega_0 t + \phi) \end{align*}$
   $\begin{align*} V(t) =\sqrt {\frac{L}{C}} I_0 sin (\omega_0 t + \phi) \end{align*}$

Diferenciala ekvacio de LC cirkvito
   $\begin{align*} \frac {d^2 i(t)}{dt^2} + \frac{1}{LC} i(t) = 0 \end{align*}$
   $\begin{align*} S^2 i(t) + \frac{1}{LC} i(t) = 0 \end{align*}$
   $\begin{align*} S^2 + \omega_0^2 = 0 \,\, (where, \omega = \omega_0 = \frac{1}{\sqrt{LC}}) \end{align*}$

Impedanco de la Seria LC cirkvito

   $\begin{align*} Z_L_C(\omega)_(_s_e_r_i_e_s_) = j L (\frac {\omega^2 - \omega_0^2} {\omega}) \end{align*}$
Impedanco de la paralela LC cirkvito

   $\begin{align*} Z_L_C(\omega)_(_p_a_r_a_l_l_e_l_) = - j (\frac {1}{C}) (\frac {\omega}{\omega^2 - \omega_0^2}) \end{align*}$

Agordotempo

La LC cirkvito povas agi kiel elektra rezonadoro kaj stoki energion kiun ŝvebas inter la elektra kampo kaj la magnetkampo je frekvenco nomata kiel rezona frekvenco. Ĉar ajna oscilanta sistemo atingas stabilan kondiĉon post ioma tempo, sciata kiel agordotempo.
La tempo necesa por la respondo malkreski kaj fariĝi stabila je sia stabilvaloro kaj resti tiamaniere ene de +- 2% de sia fina valoro estas nomata kiel agordotempo.

Kurento de LC cirkvito

Supozu $I(t)$ estas la momenta kurento fluanta tra la cirkvito. La voltpezo trans la induktoro esprimiĝas per la kurento $V = L \frac{dI(t)} {dt}$ kaj la voltpezo trans la kapacitoro estas $V = \frac {Q}{C}$ , kie Q estas la ŝargo stokita sur la pozitiva plato de la kapacitoro.

LC-cirkvito

Nun laŭ la leĝo de Kirchhoff pri tensio, la sumo de potencialaj faladoj tra diversaj komponantoj de fermita cirkvito egalas al nul.
(3) $\begin{equation*} L \frac {dI(t)}{dt} + \frac {Q}{C} = V \end{equation*}$
Dividante la supran ekvacion per L kaj diferencigante ĝin relative al t, ni ricevas

$\begin{align*} \frac{d^2 I(t)}{dt^2} + \frac{d}{dt} \frac{Q}{LC} = \frac{dV}{dt} \end{align*}$
   $\begin{align*} \frac{d^2 I(t)}{dt^2} + \frac{1}{LC} \frac{d}{dt} (It) = 0 (where, Q = It) \end{align*}$
   $\begin{align*} \frac{d^2 I(t)}{dt^2} + \frac{1}{LC} I(t) = 0 \end{align*}$ (4) $\begin{equation*} \frac{d^2 I(t)}{dt^2} = - \frac{1}{LC} I(t) \end{equation*}$
Nun la kurento en simpla harmonia oscilado estas donita per:
(5) $\begin{equation*} I (t) = I_0 sin (\omega t + \phi) ( I = I_m sin \omega t ) \end{equation*}$
Kie $I_0 > 0$ kaj $\phi$ estas konstantoj.
Metante la valoron de ekvacio (5) en (4) ni ricevas,
   $\begin{align*} \frac{d^2}{dt^2}I_0 sin(\omega t+\phi) = - \frac{1}{LC}I_0 sin(\omega t+\phi) \end{align*}$
   $\begin{align*} \frac{d}{dt} [\frac{d}{dt}I_0 sin(\omega t+\phi)] = - \frac{1}{LC}I_0 sin(\omega t+\phi) \end{align*}$
   $\begin{align*} \frac{d}{dt} [\omega I_0 cos(\omega t+\phi)] = - \frac{1}{LC}I_0 sin(\omega t+\phi) [\frac{d}{dx} sinax = acosax] \end{align*}$
   $\begin{align*} -\omega^2 I_0 \sin(\omega t+\phi) = - \frac{1}{LC}I_0 \sin(\omega t+\phi) [\frac{d}{dx} \cos ax = -a\sin ax] \end{align*}$
   $\begin{align*} - \omega^2 = - \frac{1}{LC} \end{align*}$
(6) $\begin{equation*} \omega = \frac{1}{\sqrt{LC}} \end{equation*}$

Do tiala ekvacio, ni povas diri ke la LC-cirkvo estas oscilanta cirkvo kaj ĝi oscilas je frekvenco nomata resona frekvenco.

VC de LC-cirkvo

Nun, laŭ ekvacio (3), la induktita VC tra induktoro estas minuso de la VC tra kondensatoro.
   $\begin{align*} V = -L \frac {dI(t)}{dt} \end{align*}$
Metu la ekvacion de la kuranto el ekvacio (5), ni ricevas
   $\begin{align*} \begin{split} V(t) = - L \frac{d}{dt} [I_0 cos (\omega t + \phi)] \ &= - L I_0 \frac{d}{dt} [cos (\omega t + \phi)] \ &= - L I_0 [-\omega sin (\omega t + \phi)] \ &= \omega L I_0 [sin (\omega t + \phi)] \ &= \frac{1}{\sqrt{LC}} L I_0 [sin (\omega t + \phi)] (where,\omega = \frac{1}{\sqrt{LC}}) \\ V(t) = \sqrt\frac{L}{C} I_0 [sin (\omega t + \phi)] \ \end{split} \end{align*}$
Alivorte, la voltaĝo atingas sian maksimumon kiam la kuranto atingas nulon kaj inverse. La amplitudo de la voltaĝa oscilado estas la de la kuranta oscilado multiplikita per $\sqrt\frac{L}{C}$ .

Transfereca funkcio de LC-cirkvito

La transfereca funkcio de la eniga voltaĝo al la voltaĝo trans la kondensatoro estas
   $\begin{align*} \begin{split} H_C(s) = \frac{V_C(s)} {V_i_n(s)}\ &= \frac{Z_C}{Z_C + Z_L}\ &= \frac{\frac{1}{j \omega C}} {j \omega L + \frac{1}{j \omega C}}\ &= \frac {\frac{1}{j \omega C}} {\frac{j^2 \omega^2 LC + 1}{j \omega C}}\ &= \frac{1} {-\omega^2 LC + 1}\\ H_C(s) = \frac{1}{1 - \omega^2 LC} (where, j^2 = -1)\ \end{split} \end{align*}$
Simile, la transforma funkcio de la eniga voltado al la voltado trans la induktoro estas
   $\begin{align*} \begin{split} H_L(s) = \frac{V_L(s)} {V_i_n(s)}\ &= \frac{Z_L}{Z_C + Z_L}\ &= \frac{j \omega L} {j \omega L + \frac{1}{j \omega C}}\ &= \frac{j \omega L} {\frac{j^2 \omega^2 LC + 1}{j \omega C}}\ &= \frac{j^2 \omega^2 LC} {-\omega^2 LC + 1}\\ H_L(s)= -\frac{\omega^2 LC}{1 - \omega^2 LC}\ \end{split} \end{align*}$

Natura Respondo de LC-Cirkvito

Supozu, ke la kondensatoro estas iniciala plene malŝargita kaj la ŝaltilo (K) estas malfermita dum tre longa tempo kaj ĝi estas fermita je t=0.
- Je t=0– la ŝaltilo K estas malfermita
Ĉi tio estas komenca kondiĉo, do ni povas skribi,
$\begin{align*} I_L(0^-) = 0 = I_L(0^+) \end{align*}$
$\begin{align*} V_C(0^-) = 0 = V_C(0^+) \end{align*}$
Ĉar la fluo tra la induktoro kaj la voltado trans la kapacitoro ne povas ŝanĝiĝi instanta.
- Por ĉiu t>=0+ la ŝaltilo K estas fermita
Nun la voltada fonto estas enkondukita en la cirkvito. Do, aplikante la leĝon de konstanta fluo al la cirkvito, ni ricevas,
   $\begin{align*} \begin{split} - V_L(t) - V_C(t) + V_S = 0 \\ V_L(t) + V_C(t) = V_S \\ L \frac{di(t)}{dt} + \frac{1}{C} \int i(t) dt = V_S \\ \end{split} \end{align*}$
Ĉi tie la voltado trans la kapacitoro estas esprimita per la fluo.
La supre menciita ekvacio estas nomata kiel integro-diferenciala ekvacio. Diferencigante ambaŭ flankojn de la supre menciita ekvacio kun respekto al t, ni ricevas,
   $\begin{align*} L \frac{d^2i(t)}{dt^2} + \frac{i(t)}{C} = 0 \end{align*}$
(7) $\begin{equation*} \frac{d^2i(t)}{dt^2} + \frac{1}{LC} i(t) = 0 \end{equation*}$
Ekvacio (7) indikas duan ordon de diferenciala ekvacio de LC-cirkvito.
Anstataŭigu $\frac{d^2}{dt^2}$ per s2, ni ricevas,
(8) $\begin{equation*} S^2i(t) + \frac{1}{LC} i(t) = 0 \end{equation*}$
Nun la radikoj de la supre mencita ekvacio estas
   $\begin{align*} S_1,_2 = \frac {\sqrt{\frac{4}{LC}}} {{2}} = \frac {\frac{2}{\sqrt{LC}}} {2} = \frac{1}{\sqrt{LC}} \end{align*}$
Ĉi tie $\frac{1}{\sqrt{LC}}$ estas la natura frekvenco de oscilado.

Frekvenca Respondo de LC-Cirkvito

Uzante la Impedancan Metodon: Ĝenerala ekvacio por frekvenca respondo de sistemo estas
   $\begin{align*} H(\omega) = \frac{Y(\omega)}{X(\omega)} = \frac{V_o_u_t}{V_i_n} \end{align*}$
- Supozu ke la eliga voltado okazas trans la kapacitaj terminoj, apliku la regulo de potenciala divido al la supre montrita cirkvito
(9) $\begin{equation*} V_o_u_t = V_i_n \frac {Z_C}{Z_C + Z_L} \end{equation*}$
Kie, $Z_C =$ Impedanco de la kondensatoro $= \frac{1}{j \omega C}$
$Z_L =$ Impedanco de la induktoro $= {j \omega L}$
Substituante ĝin en ekvacio (9), ni ricevas
$\begin{align*} \begin{split} \frac{V_o_u_t}{V_i_n}\ &= \frac{Z_C}{Z_C + Z_L}\ &= \frac{\frac{1}{j \omega C}} {j \omega L + \frac{1}{j \omega C}}\ &= \frac {\frac{1}{j \omega C}} {\frac{j^2 \omega^2 LC + 1}{j \omega C}}\ &= \frac{1} {-\omega^2 LC + 1} (kie, j^2 = -1)\\ \end{split} \end{align*}$
(10) $\begin{equation*} H(\omega) = \frac{V_o_u_t}{V_i_n} = \frac{1}{1 - \omega^2 LC} \end{equation*}$
- Supozu ke la eliga tensio okazas trans la induktoro, apliku la regulon de potenciala divizilo al la supra cirkvo
(11) $\begin{equation*} V_o_u_t = V_i_n \frac {Z_L}{Z_C + Z_L} \end{equation*}$
Substituu la valoron de $Z_C$ kaj $Z_L$ en la supra ekvacio, ni ricevas
   $\begin{align*} \begin{split} \frac{V_o_u_t}{V_i_n}\ &= \frac{Z_L}{Z_C + Z_L}\ &= \frac{j \omega L} {j \omega L + \frac{1}{j \omega C}}\ &= \frac{j \omega L} {\frac{j^2 \omega^2 LC + 1}{j \omega C}}\ &= \frac{j^2 \omega^2 LC} {-\omega^2 LC + 1}\ \end{split} \end{align*}$
(12) $\begin{equation*} H(\omega) = \frac{V_o_u_t}{V_i_n} = -\frac{\omega^2 LC}{1 - \omega^2 LC} \end{equation*}$
La ekvacio (10) kaj (12) montras la frekvencan respondon de L-C cirkvito en kompleksa formo.

Diferenciala ekvacio de LC-cirkvito

   $\begin{align*} L \frac{di(t)}{dt} + \frac{1}{C} \int i(t) dt = V \end{align*}$
La supra ekvacio estas nomita integro-diferenciala ekvacio. Ĉi tie la voltaĝo trans la kondensatoro estas esprimita per la fluo.
Nun, diferencialante la supran ekvacion ambaŭ flankojn kun respekto al t, ni ricevas,
   $\begin{align*} L \frac{d^2i(t)}{dt^2} + \frac{i(t)}{C} = 0 \end{align*}$
(13) $\begin{equation*} \frac{d^2i(t)}{dt^2} + \frac{1}{LC} i(t) = 0 \end{equation*}$
La supra ekvacio indikas la dua-orda diferencialan ekvacion de LC-cirkvito.
Anstataŭigu $\frac{d^2}{dt^2}$ per s2, ni ricevas,
(14) $\begin{equation*} S^2i(t) + \frac{1}{LC} i(t) = 0 \end{equation*}$
Nun, $\omega_0 = \frac{1}{\sqrt{LC}}$ do, $\omega_0^2 = \frac{1}{LC}$ , metu ĝin en la supran ekvacion ni ricevas,
   $\begin{align*} S^2i(t) + \omega_0^2 i(t) = 0 \end{align*}$
   $\begin{align*} S^2 + \omega_0^2 = 0 \end{align*}$

LC-cirkvito ŝarĝado kaj malŝarĝado

En LC-cirkvito la induktoro kaj la kondensatoro ambaŭ estas stokadaj elementoj, t.e. la induktoro stokas energion en sia magnetkampo (B), depende de la kuranta tra ĝi, kaj la kondensatoro stokas energion en la elektrkampo (E) inter siaj konduktantaj platoj, depende de la voltage trans ĝi.
Supozu ke komence, la kondensatoro enhavas ŝarĝon q, kaj do ĉiuj energio de la cirkvito komence estas stokita en la elektrkampo de la kondensatoro. La stokita energio en la kondensatoro estas
$\begin{align*} \begin{split} E_C =\frac{1}{2} CV^2 \ &= \frac{1}{2} C \frac{q^2}{C^2} \ &= \frac{1}{2} \frac{q^2}{C^2} (V = \frac{q}{C}) \ \end{split} \end{align*}$

Ĉarĝiĝo kaj malĉarĝiĝo de LC cirkvito

Se induktoro estas konektita tra ŝarĝita kondensilo, la voltaĵo trans la kondensilo kaŭzos fluon de elektra koranto tra la induktoro, kiu produktos magnetan kampon ĉirkaŭ la induktoro. La kondensilo komencas malŝarĝiĝi kaj la voltaĵo trans la kondensilo reduktiĝas al nul kiam la ŝarĝo estas uzata de la koranta fluo ( $I = \frac{q}{t}$ ).
Nun la kondensilo estas tute malŝarĝita kaj ĉiuj energio estas konservita en la magnetan kamp de la induktoro. En ĉi tiu momento, la koranto estas je sia maksimuma valoro kaj la energio konservita en la induktoro estas donita per ( $E_L = \frac{1}{2} LI^2)$ .
Pro la manko de rezistoro, ne estas disipita energio en la cirkvito. Do, la maksimuma energio konservita en la kondensilo egalas al la maksimuma energio konservita en la induktoro.
En ĉi tiu momento la konservita energio en la magnetan kamp ĉirkaŭ la induktoro induktas voltaĵon trans la spiro laŭ la farada leĝo de elektromagnetinda indukto ( $e = N \frac{d\phi}{dt}$ ). Ĉi tiu induktita voltaĵo kaŭzas korantan fluon tra la kondensilo kaj la kondensilo komencas reŝarĝiĝi kun voltaĵo de kontraŭa polaro.
Ĉi tiu procezo de ŝarĝiĝo kaj malŝarĝiĝo komenciĝos denove, kun la koranto fluanta en kontraŭa direkto tra la induktoro kiel antaŭe.
Do tio la ŝargado kaj malŝargado de la LC-cirkvito povas okazi cikle kaj la energio oscilas inter la kondensatoro kaj la induktoro ĝis la interna rezisto faras ke la osciloj forĉeas.
La figuro montras la ŝargadon kaj malŝargadon de la tensio kaj korantlinio.

Ŝargado kaj Malŝargado de Tensio kaj Koranto Linio

Aplikoj de LC-Cirkvito

La aplikoj de LC-Cirkvitoj inkluzivas:
- La apliko de LC-cirkvitoj plejofte eniras en multajn elektronikajn aparatojn, specialigante radioekipaĵojn kiel transdoniloj, radioreceiviloj, TV-receiviloj, amplifikiloj, osciladoroj, filtroj, akordiloj kaj frekvencmixeroj.
- LC-cirkvitoj estas ankaŭ uzitaj por produkti signalojn je specifa frekvenco aŭ akcepti signalon el pli kompleksa signalo je specifa frekvenco.
- La ĉefa celo de LC-cirkvito estas kutime oscili kun minimuma amortigo, do la rezisto estas farita tiel malalta kiel eble.
- Seria rezonanca cirkvito provizas tension magnifikadon.
- Paralela rezonanca cirkvito provizas koranton magnifikadon.
Kio estas Amortigo?

Amortigo estas la malpligrandigo de la amplitudo de oscilo aŭ onda movado kun tempo. Resono estas la pligrandigo de la amplitudo kiam la amortigo malpliiĝas.
Deklaracio: Respektu la originalon, bonajn artikolojn valoras dividadi, se estas ŝtupo bonvolu kontaktu por forigo.