Cúram Ciorcuit LC: Ciorcuit Iarthraithe agus Parallacha, Cothromóidí agus Feidhm Thraenála

Electrical4u

Réimse: Bunús Eileacraíochta

China

Cén é Circe LC?

Is circe LC (ar aithnítear chomh maith mar scagaire LC nó líonra LC) í an circe leictreach atá comhdhaite as na eileamaí chircí pasíva, inductoir (L) agus capacitor (C). Is féidir é a thabhairt faoi deara freisin mar ghnáthchiorcal, ciorcal taiscéalaigh, nó ciorcal rialta.

Mar gheall ar an láithreacht réamhshocraithe den resistóir sa chiorcal idéalach, ní úsáideann ciorcal LC aon iontagar. Tá sé seo i gcoinne RC circuits, RL circuits, nó RLC circuits, a úsáideann iontagar mar gheall ar an láithreacht den resistóir.

Sin á rá, i gciorcal praiticiúil, úsáideann ciorcal LC roinnt iontagar mar gheall ar an neamh-iarmhertachas den chuid eileamain agus na n-brisí ceangail.

Cén fáth a thugtar Circuit Túndaithe nó Circuit Tánka ar LC Circuit?

Teachtann an lucht ar ais agus ar aghaidh idir na plátaí an capacitor agus trí an inductor. Oscileann an t-éineacht idir an capacitor agus an inductor go dtí gur chuir an tiomáint isteach sa chuid comhcheilgí agus sa n-oidhre sna ceangailtear de bharr an t-oscilláil.

Is cosúil le haonrú oscilleator matamaiticiúil, a bhfuil sé chun pendulum a snámh ar ais agus ar aghaidh nó uisce a teacht ar ais agus ar aghaidh i n-tánk; mar sin, thugtar circuit túndaithe nó circuit táknu ar an gcircuit.

Is féidir leis an gcircuit oibriú mar réadóir eolaíoch agus stóráil éineachta oscillating ag an frequenct atá darb ainm frequency resonant.

Series LC Circuit

I gcircuit LC series, tá an inductor agus an capacitor ceadúnaithe in series, mar a léirítear sa físe.

Ós rud é go bhfuil an seoladh céanna i gcircuit series, is cothrom le dá chéile an seoladh trí an inductor agus an capacitor.

$\begin{align*} i = i_L = i_C \end{align*}$

Anois, is é an voltas iomlán ar na teiripeanna cothrom leis an suim de réir an voltas ar an gcapacitor agus an voltas ar an induidheoir.

$\begin{align*} V = V_L + V_C \end{align*}$

Ionradh in Circuit LC Seasta

Nuair a dhéanann freisin méid an reachtáin induidheach a mhéadú

$\begin{align*} X_L = \omega L = 2 \pi fL \end{align*}$

agus is é an méid den reachtáin capacitif a laghdóidh.

$\begin{align*} X_C = \frac{1}{\omega C} = \frac{1}{2 \pi f C} \end{align*}$

Anois, ag coinníneamh na comhdhéime réidh, is é an luach de bhéim anacharúil inductaíoch agus capacitif an chéad cheann.

Anois, is é an impedance den chiorcal LC sreangach a thabhairt leis trí

$\begin{align*} \begin{split} & Z_L_C_(_s_e_r_i_e_s_) = Z_L + Z_C\ &= j \omega L + \frac{1}{j \omega C}\ &= j \omega L + \frac{j}{j^2 \omega C}\ &= j \omega L - \frac{j}{\omega C}\ &= j (\frac{\omega^2 LC - 1}{\omega C}) (where, j^2 = -1)\ \end{split} \end{align*}$

Anois, ag coinníneamh na comhdhéime réidh, is é an luach de bhéim anacharúil inductaíoch agus capacitif an chéad cheann.

$\begin{align*} \begin{split} & X_L = X_C\\ & \omega L = \frac{1}{\omega C}\\ & \omega^2 = \frac{1}{LC}\\ & \omega = \omega_0 = \frac{1}{\sqrt {LC}}(where, \omega = angular frequency)\\ & 2 \pi f =\omega_0 = \frac{1}{\sqrt {LC}}\\ & f_0 =\frac{\omega_0}{2\pi} = \frac{1}{2 \pi \sqrt {LC}}\\ \end{split} \end{align*}$

Áit, $\omega_0$ is é an fhuaimh résonach (radáin sa soicind).

Anois, is é an fhuaimh résonach $\omega_0 = \frac{1}{\sqrt{LC}}$ , ansin níos mó do dhearcadh

(1) $\begin{equation*} Z_L_C(\omega)_(_s_e_r_i_e_s_) = j L (\frac {\omega^2 - \omega_0^2} {\omega}) \end{equation*}$

Mar sin, ag comhdhámh résonach nuair atá $\omega = \omega_0$ beidh an díomhais leictreach iomlán Z ina neamhshainmhínithe, is é sin XL agus XC a chur ar aghaidh a chéile. mar sin, is é an currach a sholáthraítear don chiorcal LC sraithe is airde ( $I = \frac {V} {Z}$ ).

Mar sin, nuair atá an ciorcal LC sraithe ceangailte sraithe leis an loada, beidh sé ag obair mar scagaire band-pas lena bhfuil díomhais neamhshainmhínithe ag an fhuaimh résonach.

Agus an réimse freisin níos ísle ná an réimse cothrom i.e. $f < f_0$ , $X_C >> X_L$ . Mar sin, is capacitív é an ciorcal.
Agus an réimse freisin níos airde ná an réimse cothrom i.e. $f>f_0$ , $X_L >> X_C$ . Mar sin, is inductív é an ciorcal.
Agus an réimse cothrom i.e. $f = f_0$ , $X_L = X_C$ . Is é an currach mór agus an impedance bheag. Sa stád seo, is féidir leis an gciorcal oibriú mar chiorcal glacadh.

Ciorcal LC Paraleil

Sa ciorcal LC paraleil, tá an induicteoir agus an capacitor ceangailte in paraleil, mar atá léirithe sa scéim.

Parallel LC Circuit — Ciorcal LC Paraleil

Is é an voltag ar gach teirme de na comhpháirteanna éagsúla i gciorcuit párlail an ceann amháin. Mar sin, is é an voltag ar na teirmeacha an ceann amháin leis an voltag ar an induiceadóir agus an voltag ar an cionnacóir.

$\begin{align*} V = V_L = V_C \end{align*}$

Anois, is é an currant iomlán atá ag sileadh trí chiorcuit LC párlail cothrom leis an suim den churrant atá ag sileadh trí chionnacóir agus an currant atá ag sileadh trí induiceadóir.

$\begin{align*} i = i_L + i_C \end{align*}$

Cothromacht i gCiorcuit LC Párlail

Ag cothromacht, nuair atá an réagaireacht induicéide ( $X_L$ ) cothrom leis an réagaireacht cionnacóire ( $X_C$ ), is é an currant réagaireachta an ceann amháin agus comhartha eile. Mar sin, díolann siad a chéile chun an currant is ísle sa chiorruit a thabhairt. Ina staid seo, is é an impead iomlán an t-ard.

Tá an freisin chothromachta á thabhairt ag

$\begin{align*} f_0 = \frac {\omega_0} {2 \pi} = \frac {1} {2 \pi \sqrt{LC}} \end{align*}$

Anois, is é an Impedance den chiorcad LC Paralellach atá le rá ag

$\begin{align*} \begin{split} Z_L_C_(_P_a_r_a_l_l_e_l_) = \frac {Z_L Z_C} {Z_L + Z_C}\ &= \frac {j \omega L \frac{1}{j \omega C}} {j \omega L + \frac{1}{j \omega C}}\ &= \frac{\frac{L}{C}} { \frac{- \omega^2 LC + 1}{j \omega C}}\ &= \frac {j \omega L} {1 - \omega^2 LC} \ \end{split} \end{align*}$

Anois, is é an uillinn réadúil fo-thionchar $\omega_0 = \frac{1}{\sqrt{LC}}$ , ansin níos mó an impedence

(2) $\begin{equation*} Z_L_C(\omega)_(_p_a_r_a_l_l_e_l_) = - j (\frac {1}{C}) (\frac {\omega}{\omega^2 - \omega_0^2}) \end{equation*}$

Mar sin, agus i gcóndae réidireachta nuair atá $\omega = \omega_0$ , beidh an impeadacht leictreach iomlán Z inifiní agus beidh an rialt ar fáil do chiorcal LC párlálach ag a lár ( $I = \frac {V} {Z}$ ).

Mar sin, nuair a nascannar an ciorcal LC párlálach in séirí leis an loada, d'eisfidh sé mar scagaire band-stop agus beidh an impeadacht inifiní ag an fréimeas réidireachta. Nuair a nascannar an ciorcal LC párlálach in párláil leis an loada, d'eisfidh sé mar scagaire band-pass.

Ag fréimeas lasmuigh den fréimeas réidireachta, i.e. f<f0, XL >> XC. Mar sin, is induicteach an ciorcal.
Ag fréimeas os cionn den fréimeas réidireachta, i.e. f>f0, XC >> XL. Mar sin, is capacitive an ciorcal.
Ag an fréimeas réidireachta, i.e. f = f0, XL = XC, is í an rialt íseal agus is é an impeadacht airde. In staid seo, is féidir leis an gciorcal d'eisfint mar chiorcal rejector.

Ceisteanna Ciorcal LC

Cothromóid rialta agus voltaí

Ag tosú:

$\begin{align*} I(0) = I_0 sin\phi \end{align*}$

$\begin{align*} V(0) = -\omega_0 L I_0 sin\phi \end{align*}$

Ag osciláid:

$\begin{align*} I(t) = I_0 sin (\omega_0 t + \phi) \end{align*}$

$\begin{align*} V(t) =\sqrt {\frac{L}{C}} I_0 sin (\omega_0 t + \phi) \end{align*}$

Córas LC cothromóide difreálta

$\begin{align*} \frac {d^2 i(t)}{dt^2} + \frac{1}{LC} i(t) = 0 \end{align*}$

$\begin{align*} S^2 i(t) + \frac{1}{LC} i(t) = 0 \end{align*}$

$\begin{align*} S^2 + \omega_0^2 = 0 \,\, (where, \omega = \omega_0 = \frac{1}{\sqrt{LC}}) \end{align*}$

Ímpaidans na Circe LC Séirí

$\begin{align*} Z_L_C(\omega)_(_s_e_r_i_e_s_) = j L (\frac {\omega^2 - \omega_0^2} {\omega}) \end{align*}$

Modúlacht an Chiorcad LC Paraleal

$\begin{align*} Z_L_C(\omega)_(_p_a_r_a_l_l_e_l_) = - j (\frac {1}{C}) (\frac {\omega}{\omega^2 - \omega_0^2}) \end{align*}$

Athshocaireamh Am

Is féidir leis an gciorcal LC a bheith ina réadaitheoir leictreach agus stóráil fuinnimh idir an réimse leictreach agus an réimse meagach ag an nfreisin chomhionann. Ós rud é go dtarlaíonn an t-oscilláidh i gcomhdhúnas ciúin ar deireadh, is é an am atá eolais.

Is é an t-am atá ag teastáil chun an freagra a laghdú agus a dhéanamh ciúin ag a luach ciúin agus fanann sé ansin laistigh de + - 2% dá luach deiridh ná an t-athshocaireamh am.

Cuirre Ciorcal LC

Déan $I(t)$ a bheith mar an scuirrín reatha atá ag sileadh trí an ciorcal. Tá an titim voltaí ar an inductar léirithe i gcoibhneas leis an scuirrín $V = L \frac{dI(t)} {dt}$ agus tá an titim voltaí ar an capacitor $V = \frac {Q}{C}$ , áit a bhfuil Q an caróg atá stóráilte ar an phláta dearfach den capacitor.

Anois, de réir dlí voltaí Kirchhoff, is é nialas na ndearbhúil pótantais ar fud na díolaim sciorradh a bhfuil an súim den uile ghné de lúb dúnta cothrom le neamh.

(3) $\begin{equation*} L \frac {dI(t)}{dt} + \frac {Q}{C} = V \end{equation*}$

Ag roinnt an chothromóid seo ar L agus a dhifrínú i leith t, faighimid

$\begin{align*} \frac{d^2 I(t)}{dt^2} + \frac{d}{dt} \frac{Q}{LC} = \frac{dV}{dt} \end{align*}$

$\begin{align*} \frac{d^2 I(t)}{dt^2} + \frac{1}{LC} \frac{d}{dt} (It) = 0 (where, Q = It) \end{align*}$

$\begin{align*} \frac{d^2 I(t)}{dt^2} + \frac{1}{LC} I(t) = 0 \end{align*}$ (4) $\begin{equation*} \frac{d^2 I(t)}{dt^2} = - \frac{1}{LC} I(t) \end{equation*}$

Anois, anois is féidir linn a rá gur fórmhór armónach a bhfuil an réimse oileamhúcháin shimplí sa chineál seo:

(5) $\begin{equation*} I (t) = I_0 sin (\omega t + \phi) ( I = I_m sin \omega t ) \end{equation*}$

Cáit $I_0 > 0$ agus $\phi$ is cionnairí.

Cuir an luach den chod (5) isteach i (4) agus faigh,

$\begin{align*} \frac{d^2}{dt^2}I_0 sin(\omega t+\phi) = - \frac{1}{LC}I_0 sin(\omega t+\phi) \end{align*}$

$\begin{align*} \frac{d}{dt} [\frac{d}{dt}I_0 sin(\omega t+\phi)] = - \frac{1}{LC}I_0 sin(\omega t+\phi) \end{align*}$

$\begin{align*} \frac{d}{dt} [\omega I_0 cos(\omega t+\phi)] = - \frac{1}{LC}I_0 sin(\omega t+\phi) [\frac{d}{dx} sinax = acosax] \end{align*}$

$\begin{align*} -\omega^2 I_0 sin(\omega t+\phi) = - \frac{1}{LC}I_0 sin(\omega t+\phi) [\frac{d}{dx} cos ax = -asinax] \end{align*}$

$\begin{align*} - \omega^2 = - \frac{1}{LC} \end{align*}$

(6) $\begin{equation*} \omega = \frac{1}{\sqrt{LC}} \end{equation*}$

Mar sin é, is féidir linn a rá go bhfuil circuit LC ina chircuit oscileach agus go n-oscileann sé ag uairíocht a dtugtar uairíocht cothrom.

Voltaic LC Circuit

Anois de réir cothromóide (3), is é an voltas indiúchta ar an inductar éigin do tháirgeadh an voltas ar an capacitor.

$\begin{align*} V = -L \frac {dI(t)}{dt} \end{align*}$

Cuir isteach an cothromóid ar an gcúrrent ón chothromóid (5), faighimid

$\begin{align*} \begin{split} V(t) = - L \frac{d}{dt} [I_0 cos (\omega t + \phi)] \ &= - L I_0 \frac{d}{dt} [cos (\omega t + \phi)] \ &= - L I_0 [-\omega sin (\omega t + \phi)] \ &= \omega L I_0 [sin (\omega t + \phi)] \ &= \frac{1}{\sqrt{LC}} L I_0 [sin (\omega t + \phi)] (where,\omega = \frac{1}{\sqrt{LC}}) \\ V(t) = \sqrt\frac{L}{C} I_0 [sin (\omega t + \phi)] \ \end{split} \end{align*}$

Seo é, an voltagh fághann an uaschomhacht nuair a shroicheann an cúrrent neamhní agus vice versa. Is í an amplitiúd an voltagh oscilaithe ná an amplitiúd an cúrrent oscilaithe iolraithe le $\sqrt\frac{L}{C}$ .

Trasnfer Function of LC Circuit

Is é an trasnfer function ón iontráil voltagh go dtí an voltagh ar an gcónraíodóir

$\begin{align*} \begin{split} H_C(s) = \frac{V_C(s)} {V_i_n(s)}\ &= \frac{Z_C}{Z_C + Z_L}\ &= \frac{\frac{1}{j \omega C}} {j \omega L + \frac{1}{j \omega C}}\ &= \frac {\frac{1}{j \omega C}} {\frac{j^2 \omega^2 LC + 1}{j \omega C}}\ &= \frac{1} {-\omega^2 LC + 1}\\ H_C(s) = \frac{1}{1 - \omega^2 LC} (where, j^2 = -1)\ \end{split} \end{align*}$

Mar sin, is é an fheidhm threoshnú ón voltaid isteach go dtí an voltaid ar an cionnach

$\begin{align*} \begin{split} H_L(s) = \frac{V_L(s)} {V_i_n(s)}\ &= \frac{Z_L}{Z_C + Z_L}\ &= \frac{j \omega L} {j \omega L + \frac{1}{j \omega C}}\ &= \frac{j \omega L} {\frac{j^2 \omega^2 LC + 1}{j \omega C}}\ &= \frac{j^2 \omega^2 LC} {-\omega^2 LC + 1}\\ H_L(s)= -\frac{\omega^2 LC}{1 - \omega^2 LC}\ \end{split} \end{align*}$

Feidhm Threoshnú Nádúrtha an Chiorcad LC

Maidir leis an gcionnach a bheith díchóimeáilte go hiomlán ag tús agus an scuab (K) a bheith oscailte ar feadh tréimhse fhada agus a bheith dúnta ag t=0.

Ag t=0– an scuab K oscailte

Is é seo an chéad chomhdháil, mar sin is féidir linn scríobh,

$\begin{align*} I_L(0^-) = 0 = I_L(0^+) \end{align*}$

$\begin{align*} V_C(0^-) = 0 = V_C(0^+) \end{align*}$

Mar nach féidir leis an gcúrrent trínais an inducálaire agus an voltag ar an cónsóir athrú go ionsaitheach.

Do gach t>=0+ is dúnaithe an sluais K

Anois tá an foinse voltaga curtha isteach sa chiorcal. Mar sin, ag feidhmiú KVL ar an gciorcal, faighimid,

$\begin{align*} \begin{split} - V_L(t) - V_C(t) + V_S = 0 \\ V_L(t) + V_C(t) = V_S \\ L \frac{di(t)}{dt} + \frac{1}{C} \int i(t) dt = V_S \\ \end{split} \end{align*}$

Anseo, an voltag ar an cónsóir á léiriú i tréimhse na cúrrente.

Tugtar an cothromóid integro-differenial ar an gcothromóid seo. Ag dériválú ar an dá thaobh den chothromóid seo le linn t, faighimid,

$\begin{align*} L \frac{d^2i(t)}{dt^2} + \frac{i(t)}{C} = 0 \end{align*}$

(7) $\begin{equation*} \frac{d^2i(t)}{dt^2} + \frac{1}{LC} i(t) = 0 \end{equation*}$

Is é (7) cothromóid dhifríoch darna ord do chiorcad LC.

In ionad $\frac{d^2}{dt^2}$ s2, faighimid,

(8) $\begin{equation*} S^2i(t) + \frac{1}{LC} i(t) = 0 \end{equation*}$

Anois, is iad na fréamhanna den chothromóid thuas

$\begin{align*} S_1,_2 = \frac {\sqrt{\frac{4}{LC}}} {{2}} = \frac {\frac{2}{\sqrt{LC}}} {2} = \frac{1}{\sqrt{LC}} \end{align*}$

Anseo, $\frac{1}{\sqrt{LC}}$ is an t-ordú bheathais chomhshóis.

Freagra Fheidhmíocht LC Circuit

Ag úsáid an Mód Impideansa: Is é an cothromóid ginearálta don freagra fheidhmíochta

$\begin{align*} H(\omega) = \frac{Y(\omega)}{X(\omega)} = \frac{V_o_u_t}{V_i_n} \end{align*}$

Maidir leis an nvolts amach a bheith ar an gcúlra caipicéad, cuir riail roinnt deimhneach i bhfeidhm chuig an gciorcal ar dhuine

(9) $\begin{equation*} V_o_u_t = V_i_n \frac {Z_C}{Z_C + Z_L} \end{equation*}$

Céim, $Z_C =$ Impidiance an chondensaitheora $= \frac{1}{j \omega C}$

$Z_L =$ Impidiance an induisiteora $= {j \omega L}$

Cuir isteach é i chothromóide (9), faightear

$\begin{align*} \begin{split} \frac{V_o_u_t}{V_i_n}\ &= \frac{Z_C}{Z_C + Z_L}\ &= \frac{\frac{1}{j \omega C}} {j \omega L + \frac{1}{j \omega C}}\ &= \frac {\frac{1}{j \omega C}} {\frac{j^2 \omega^2 LC + 1}{j \omega C}}\ &= \frac{1} {-\omega^2 LC + 1} (where, j^2 = -1)\\ \end{split} \end{align*}$

(10) $\begin{equation*} H(\omega) = \frac{V_o_u_t}{V_i_n} = \frac{1}{1 - \omega^2 LC} \end{equation*}$

Bhris go bhfuil an réiteach volaithe ar an induicteoir, cuir riail an rannán potansial i bhfeidhm ar an gciorcalchúl chun tosaigh

(11) $\begin{equation*} V_o_u_t = V_i_n \frac {Z_L}{Z_C + Z_L} \end{equation*}$

Chuir isteach luach $Z_C$ agus $Z_L$ sa chothromóid thuas, faightear

$\begin{align*} \begin{split} \frac{V_o_u_t}{V_i_n}\ &= \frac{Z_L}{Z_C + Z_L}\ &= \frac{j \omega L} {j \omega L + \frac{1}{j \omega C}}\ &= \frac{j \omega L} {\frac{j^2 \omega^2 LC + 1}{j \omega C}}\ &= \frac{j^2 \omega^2 LC} {-\omega^2 LC + 1}\ \end{split} \end{align*}$

(12) $\begin{equation*} H(\omega) = \frac{V_o_u_t}{V_i_n} = -\frac{\omega^2 LC}{1 - \omega^2 LC} \end{equation*}$

Is é an cothromóid (10) agus (12) a léiríonn an freagairt fréimeach do chiorcal L-C i bhfoirm choimpleasc.

Cothromóid Difrín Ciorcal LC

$\begin{align*} L \frac{di(t)}{dt} + \frac{1}{C} \int i(t) dt = V \end{align*}$

Is é an cothromóid thuas an cothromóid idirghreannach. Tá an voltag ar an gcónraire eile againn ina téarmaí cairr amhairc.

Anois, ag dériválú an chothromóide seo ar an da thaobh le linn t, faightear,

$\begin{align*} L \frac{d^2i(t)}{dt^2} + \frac{i(t)}{C} = 0 \end{align*}$

(13) $\begin{equation*} \frac{d^2i(t)}{dt^2} + \frac{1}{LC} i(t) = 0 \end{equation*}$

Is é an chothromóide seo a léiríonn an chothromóid dhifrinniúil den dara ord do chiorcal LC.

Cuir $\frac{d^2}{dt^2}$ in ionad s2, agus fáiltímid leis an gcothromóid seo,

(14) $\begin{equation*} S^2i(t) + \frac{1}{LC} i(t) = 0 \end{equation*}$

Anois, $\omega_0 = \frac{1}{\sqrt{LC}}$ mar sin, $\omega_0^2 = \frac{1}{LC}$ , cuir isteach sa chothromóid thuas agus fáiltímid leis an gcothromóid seo,

$\begin{align*} S^2i(t) + \omega_0^2 i(t) = 0 \end{align*}$

$\begin{align*} S^2 + \omega_0^2 = 0 \end{align*}$

LC Circuit Charging and Discharging

I gcomhaireacht LC tá an inductar agus an capacitor mar eilimintí stórála, seachas sin tá an inductar ag stóráil fuinnimh i an réim mhaighnéadaí (B), ag brath ar an gcúrrent trí é, agus an capacitor ag stóráil fuinnimh sa réim sheictrí (E) idir a phláití chumhachtacha, ag brath ar an nvoltaíos air.

Machnamh go bhfuil lán cáragáin q sa capacitor thosaí, agus ansin go bhfuil gach fuinnimh den gcomhaireacht stórtha sna réimeanna sheictrí den capacitor thosaí. Tá an fuinnimh stórtha sa capacitor

$\begin{align*} \begin{split} E_C =\frac{1}{2} CV^2 \ &= \frac{1}{2} C \frac{q^2}{C^2} \ &= \frac{1}{2} \frac{q^2}{C^2} (V = \frac{q}{C}) \ \end{split} \end{align*}$

Má tá induicéad ceangailte trí capacitor lódaithe, cuirfidh an voltais ar an capacitor cairr amach trí na induicéad, rud a chuirp réimse meicnéise timpeall an induicéad, agus tosóidh an capacitor ag díchúlú, agus éireoidh an voltais ar an capacitor go neamhní mar a úsáidtear an caracht leis an gcuir amach (réimse meicnéise).

Anois, tá an capacitor go hiomlán díchúlaithe agus tá gach uile eochairshonnraíocht stóráilte sa réimse meicnéise an induicéad. In ainneoin na réimse meicnéise, tá an cairr ag a luas is airde agus is éard atá stóráilte sa induicéad ná ( $E_L = \frac{1}{2} LI^2)$ .

Mar gheall ar an absántacht reisistéir, níl aon eochairshonnraíocht á briseadh sa chiorcúit. Mar sin, is é an eochairshonnraíocht is airde atá stóráilte sa capacitor cothrom leis an eochairshonnraíocht is airde atá stóráilte sa induicéad.

In ainneoin an réimse meicnéise timpeall an induicéad, cruthóidh sé voltais ar an coil de réir an dlí Faraday d'indúcshún electromeicní ( $e = N \frac{d\phi}{dt}$ ). Seo a chuirp cairr amach trí an capacitor agus tosóidh an capacitor ag athlódú le voltais de pholáracht comhthrithiúil.

Tosóidh an próiseas lódú agus díchúlú arís, leis an gcuir amach ag dul trí an induicéad in aghaidh an treo mar a bhí roimhe.

Mar sin, is féidir an LC ciorcuit a luchtú agus a dlíochtú de réir chuarta agus is féidir leis an ngnéas a bheith ina choinneáil idir an cóiseoir agus an indúcóir go dtí go díobrúidh na hoscailteachta inmhinic iad.

Léiríonn an líon tríomh an fhorma gnéiseachta volaithe agus corrainti agus an dlíochtú.

Forma Gnéisithe Volaithe agus Corrainti Lc Ciorcuit — Fomha Gnéisithe Volaithe agus Corrainti

Feidhmeanna Ciorcuit LC

I measc na feidhmíochtaí atá ag ciorcuití LC:

Úsáidtear ciorcuití LC go forleathan i gcuid mhór uirlisí deonacha, go háirithe i gceannais raidió, foghlaimeoirí raidió, agus foghlaimeoirí teilifíse, fósaimhithe, oscilaithe, scagaire, túnairí, agus mícheanairí fréimhe.
Úsáidtear ciorcuití LC freisin chun sainniotaise ar fréimi shonrach a chruthú nó chun sainniotaise a glacadh ó sainniotaise níos casta ar fréimi shonrach.
Is é an príomhaidhm ar a bhfuil ciorcuit LC ag obair go minic ná oscilláil le díobradh íogair, mar sin déantar an tiomsa chomh íogair agus is féidir.
Soláthraíonn ciorcuit cothromordach séireach voltaí méadaíoch.
Soláthraíonn ciorcuit cothromordach paralealcorraint méadaíoch.