LC-schakelinganalyse: Serie- en parallelle schakelingen, vergelijkingen en overdrachtsfunctie

Electrical4u

Veld: Basis Elektrotechniek

China

Wat is een LC-circuit?

Een LC-circuit (ook bekend als een LC-filter of LC-netwerk) wordt gedefinieerd als een elektrisch circuit dat bestaat uit de passieve schakelelementen een spoel (L) en een condensator (C) die met elkaar verbonden zijn. Het wordt ook wel een resonantiecircuit, tankcircuit of gestemd circuit genoemd.

Vanwege het ontbreken van een weerstand in de ideale vorm van het circuit, verbruikt een LC-circuit geen energie. Dit is anders dan de ideale vormen van RC-circuits, RL-circuits, of RLC-circuits, die energie verbruiken vanwege de aanwezigheid van een weerstand.

Dat gezegd hebbende, zal een LC-circuit in een praktische situatie altijd enige energie verbruiken vanwege de niet-nulde weerstand van de componenten en de verbindingsdraden.

Waarom wordt een LC-schakeling een afgestemde schakeling of tank-schakeling genoemd?

De lading stroomt heen en weer tussen de platen van de condensator en door de spoel. De energie oscilleert tussen de condensator en de spoel totdat de interne weerstand van de componenten en verbindingsdraden ervoor zorgt dat de oscillaties wegsterven.

Het gedrag van deze schakeling is vergelijkbaar met een afgestemd gedrag, wiskundig bekend als een harmonische oscillator, wat vergelijkbaar is met een slinger die heen en weer zwaait of water dat heen en weer stroomt in een tank; daarom wordt de schakeling afgestemde schakeling of tank-schakeling genoemd.

De schakeling kan fungeren als een elektrische resonator en energie opslaan die oscilleert op de frequentie die de resonantiefrequentie wordt genoemd.

Serie LC-schakeling

In de serie LC-schakeling zijn de spoel en de condensator in serie verbonden, zoals te zien is in de afbeelding.

Aangezien de stroom in een serie-schakeling overal in de schakeling hetzelfde is, is de stroomstroom gelijk aan de stroom door zowel de spoel als de condensator.

$\begin{align*} i = i_L = i_C \end{align*}$

Nu is de totale spanning over de aansluitingen gelijk aan de som van de spanning over de condensator en de spanning over de spoel.

$\begin{align*} V = V_L + V_C \end{align*}$

Resonantie in serie LC-schakeling

Wanneer de frequentie toeneemt, neemt ook de grootte van de inductieve reactantie toe.

$\begin{align*} X_L = \omega L = 2 \pi fL \end{align*}$

en de grootte van de capacitieve reactantie afneemt.

$\begin{align*} X_C = \frac{1}{\omega C} = \frac{1}{2 \pi f C} \end{align*}$

Bij een resonantieconditie worden de grootte van zowel de inductieve reactantie als de capacitaire reactantie gelijk.

De impedantie van het serie LC-schakeling wordt gegeven door

$\begin{align*} \begin{split} & Z_L_C_(_s_e_r_i_e_s_) = Z_L + Z_C\ &= j \omega L + \frac{1}{j \omega C}\ &= j \omega L + \frac{j}{j^2 \omega C}\ &= j \omega L - \frac{j}{\omega C}\ &= j (\frac{\omega^2 LC - 1}{\omega C}) (where, j^2 = -1)\ \end{split} \end{align*}$

Bij een resonantieconditie worden de grootte van zowel de inductieve reactantie als de capacitaire reactantie gelijk.

$\begin{align*} \begin{split} & X_L = X_C\\ & \omega L = \frac{1}{\omega C}\\ & \omega^2 = \frac{1}{LC}\\ & \omega = \omega_0 = \frac{1}{\sqrt {LC}}(where, \omega = angular frequency)\\ & 2 \pi f =\omega_0 = \frac{1}{\sqrt {LC}}\\ & f_0 =\frac{\omega_0}{2\pi} = \frac{1}{2 \pi \sqrt {LC}}\\ \end{split} \end{align*}$

Waarbij $\omega_0$ de resonante hoekfrequentie is (radialen per seconde).

De resonante hoekfrequentie is nu $\omega_0 = \frac{1}{\sqrt{LC}}$ , dan wordt de impedantie

(1) $\begin{equation*} Z_L_C(\omega)_(_s_e_r_i_e_s_) = j L (\frac {\omega^2 - \omega_0^2} {\omega}) \end{equation*}$

Dus bij resonantie wanneer $\omega = \omega_0$ de totale elektrische impedantie Z nul is, wat betekent dat XL en XC elkaar opheffen. Daarom is de stroom die aan een in serie geschakelde LC-kring wordt geleverd maximaal ( $I = \frac {V} {Z}$ ).

Daarom zal de in serie geschakelde LC-kring, wanneer deze in serie met de belasting is aangesloten, fungeren als een banddoorlaatfilter met nul impedantie bij de resonantiefrequentie.

Bij een frequentie onder de resonantiefrequentie, d.w.z. $f < f_0$ , $X_C >> X_L$ . Daarom is het circuit capaciteit.
Bij een frequentie boven de resonantiefrequentie, d.w.z. $f>f_0$ , $X_L >> X_C$ . Daarom is het circuit inductief.
Bij de resonantiefrequentie, d.w.z. $f = f_0$ , $X_L = X_C$ . De stroom is maximaal en de impedantie is minimaal. In deze staat kan het circuit als een acceptorcircuits fungeren.

Parallel LC-circuit

In het parallelle LC-circuit zijn de spoel en de condensator parallel verbonden, zoals te zien is in de afbeelding.

De spanning over elk terminal van verschillende elementen in een parallel circuit is hetzelfde. Daarom is de spanning over de terminals gelijk aan de spanning over de spoel en de spanning over de condensator.

$\begin{align*} V = V_L = V_C \end{align*}$

De totale stroom die door het parallelle LC-circuit stroomt, is gelijk aan de som van de stroom die door de spoel stroomt en de stroom die door de condensator stroomt.

$\begin{align*} i = i_L + i_C \end{align*}$

Resonantie in parallel LC-circuit

Bij resonantie, wanneer de inductieve reactantie ( $X_L$ ) gelijk is aan de capacitive reactantie ( $X_C$ ), is de reactieve takstroom gelijk en tegengesteld. Daarom annuleren ze elkaar en geeft dit de minimale stroom in het circuit. In deze toestand is de totale impedantie maximaal.

De resonerende frequentie wordt gegeven door

$\begin{align*} f_0 = \frac {\omega_0} {2 \pi} = \frac {1} {2 \pi \sqrt{LC}} \end{align*}$

De impedantie van het parallelle LC-circuit wordt gegeven door

$\begin{align*} \begin{split} Z_L_C_(_P_a_r_a_l_l_e_l_) = \frac {Z_L Z_C} {Z_L + Z_C}\ &= \frac {j \omega L \frac{1}{j \omega C}} {j \omega L + \frac{1}{j \omega C}}\ &= \frac{\frac{L}{C}} { \frac{- \omega^2 LC + 1}{j \omega C}}\ &= \frac {j \omega L} {1 - \omega^2 LC} \ \end{split} \end{align*}$

De hoekfrequentie bij resonantie is $\omega_0 = \frac{1}{\sqrt{LC}}$ , dan wordt de impedantie

(2) $\begin{equation*} Z_L_C(\omega)_(_p_a_r_a_l_l_e_l_) = - j (\frac {1}{C}) (\frac {\omega}{\omega^2 - \omega_0^2}) \end{equation*}$

Dus bij resonante omstandigheden, wanneer $\omega = \omega_0$ , is de totale elektrische impedantie Z oneindig en is de stroom die aan een parallelle LC-schakeling wordt geleverd minimaal ( $I = \frac {V} {Z}$ ).

Daarom zal de parallelle LC-schakeling, wanneer in serie met de belasting verbonden, als een bandstopfilter fungeren met oneindige impedantie op de resonerende frequentie. De parallelle LC-schakeling, wanneer parallel met de belasting verbonden, zal als een banddoorlaatfilter fungeren.

Bij frequenties onder de resonerende frequentie, d.w.z. f<f0, is XL >> XC. Daarom is de schakeling inductief.
Bij frequenties boven de resonerende frequentie, d.w.z. f>f0, is XC >> XL. Daarom is de schakeling capacitief.
Bij de resonerende frequentie, d.w.z. f = f0, is XL = XC, de stroom is minimaal en de impedantie is maximaal. In deze toestand kan de schakeling als een rejectorfunctie werken.

LC Schakeling Vergelijkingen

Stroom en spanning vergelijking

Bij de initiële toestand:

$\begin{align*} I(0) = I_0 sin\phi \end{align*}$

$\begin{align*} V(0) = -\omega_0 L I_0 sin\phi \end{align*}$

Tijdens de oscillatie:

$\begin{align*} I(t) = I_0 sin (\omega_0 t + \phi) \end{align*}$

$\begin{align*} V(t) =\sqrt {\frac{L}{C}} I_0 sin (\omega_0 t + \phi) \end{align*}$

Differentiaalvergelijking van LC-schakeling

$\begin{align*} \frac {d^2 i(t)}{dt^2} + \frac{1}{LC} i(t) = 0 \end{align*}$

$\begin{align*} S^2 i(t) + \frac{1}{LC} i(t) = 0 \end{align*}$

$\begin{align*} S^2 + \omega_0^2 = 0 \,\, (where, \omega = \omega_0 = \frac{1}{\sqrt{LC}}) \end{align*}$

Impedantie van de serie LC-schakeling

$\begin{align*} Z_L_C(\omega)_(_s_e_r_i_e_s_) = j L (\frac {\omega^2 - \omega_0^2} {\omega}) \end{align*}$

Impedantie van het parallelle LC-schakeling

$\begin{align*} Z_L_C(\omega)_(_p_a_r_a_l_l_e_l_) = - j (\frac {1}{C}) (\frac {\omega}{\omega^2 - \omega_0^2}) \end{align*}$

Tijdinstelling

De LC-schakeling kan fungeren als een elektrische resonator en energie opslaan die tussen het elektrisch veld en het magnetisch veld oscilleert op de frequentie die bekend staat als de resonerende frequentie. Aangezien elk oscillatoir systeem op een bepaald moment in een stabiele toestand komt, bekend als de instelingsperiode.

De tijd die nodig is om de respons te laten afnemen en stabiel te worden op zijn stabiele waarde en daaropvolgend binnen +- 2% van zijn eindwaarde te blijven, wordt de instelingsperiode genoemd.

Stroom in de LC-schakeling

Stel dat $I(t)$ de instantane stroom is die door de schakeling stroomt. Het spanningverschil over de spoel wordt uitgedrukt in termen van stroom $V = L \frac{dI(t)} {dt}$ en het spanningverschil over de condensator is $V = \frac {Q}{C}$ , waarbij Q de lading is die op de positieve plaat van de condensator is opgeslagen.

Volgens de wet van Kirchhoff is de som van de potentiaalval over de verschillende componenten van een gesloten lus gelijk aan nul.

(3) $\begin{equation*} L \frac {dI(t)}{dt} + \frac {Q}{C} = V \end{equation*}$

Als we de bovenstaande vergelijking delen door L en differentiëren naar t, krijgen we:

$\begin{align*} \frac{d^2 I(t)}{dt^2} + \frac{d}{dt} \frac{Q}{LC} = \frac{dV}{dt} \end{align*}$

$\begin{align*} \frac{d^2 I(t)}{dt^2} + \frac{1}{LC} \frac{d}{dt} (It) = 0 (waarbij, Q = It) \end{align*}$

$\begin{align*} \frac{d^2 I(t)}{dt^2} + \frac{1}{LC} I(t) = 0 \end{align*}$ (4) $\begin{equation*} \frac{d^2 I(t)}{dt^2} = - \frac{1}{LC} I(t) \end{equation*}$

De stroom in eenvoudige harmonische trillingen wordt gegeven door:

(5) $\begin{equation*} I (t) = I_0 sin (\omega t + \phi) ( I = I_m sin \omega t ) \end{equation*}$

Waar $I_0 > 0$ en $\phi$ constanten zijn.

Als we de waarde van vergelijking (5) in (4) invullen, krijgen we,

$\begin{align*} \frac{d^2}{dt^2}I_0 sin(\omega t+\phi) = - \frac{1}{LC}I_0 sin(\omega t+\phi) \end{align*}$

$\begin{align*} \frac{d}{dt} [\frac{d}{dt}I_0 sin(\omega t+\phi)] = - \frac{1}{LC}I_0 sin(\omega t+\phi) \end{align*}$

$\begin{align*} \frac{d}{dt} [\omega I_0 cos(\omega t+\phi)] = - \frac{1}{LC}I_0 sin(\omega t+\phi) [\frac{d}{dx} sinax = acosax] \end{align*}$

$\begin{align*} -\omega^2 I_0 sin(\omega t+\phi) = - \frac{1}{LC}I_0 sin(\omega t+\phi) [\frac{d}{dx} cos ax = -asinax] \end{align*}$

$\begin{align*} - \omega^2 = - \frac{1}{LC} \end{align*}$

(6) $\begin{equation*} \omega = \frac{1}{\sqrt{LC}} \end{equation*}$

Uit de bovenstaande vergelijking kunnen we dus zeggen dat het LC-circuit een oscillerend circuit is en trilt met een frequentie die resonantiefrequentie wordt genoemd.

Spanning in LC-circuit

Volgens vergelijking (3) is de geïnduceerde spanning over een spoel gelijk aan de negatieve spanning over de condensator.

$\begin{align*} V = -L \frac {dI(t)}{dt} \end{align*}$

Voer de stroomvergelijking uit vergelijking (5) in, dan krijgen we

$\begin{align*} \begin{split} V(t) = - L \frac{d}{dt} [I_0 cos (\omega t + \phi)] \ &= - L I_0 \frac{d}{dt} [cos (\omega t + \phi)] \ &= - L I_0 [-\omega sin (\omega t + \phi)] \ &= \omega L I_0 [sin (\omega t + \phi)] \ &= \frac{1}{\sqrt{LC}} L I_0 [sin (\omega t + \phi)] (where,\omega = \frac{1}{\sqrt{LC}}) \\ V(t) = \sqrt\frac{L}{C} I_0 [sin (\omega t + \phi)] \ \end{split} \end{align*}$

Met andere woorden, de spanning bereikt het maximum wanneer de stroom nul is en vice versa. De amplitude van de spanningsoscillatie is die van de stroomoscillatie vermenigvuldigd met $\sqrt\frac{L}{C}$ .

Overdrachtsfunctie van LC-schakeling

De overdrachtsfunctie van de ingangsspanning naar de spanning over de condensator is

$\begin{align*} \begin{split} H_C(s) = \frac{V_C(s)} {V_i_n(s)}\ &= \frac{Z_C}{Z_C + Z_L}\ &= \frac{\frac{1}{j \omega C}} {j \omega L + \frac{1}{j \omega C}}\ &= \frac {\frac{1}{j \omega C}} {\frac{j^2 \omega^2 LC + 1}{j \omega C}}\ &= \frac{1} {-\omega^2 LC + 1}\\ H_C(s) = \frac{1}{1 - \omega^2 LC} (where, j^2 = -1)\ \end{split} \end{align*}$

Op dezelfde manier is de overdrachtsfunctie van de ingangsspanning naar de spanning over de spoel

$\begin{align*} \begin{split} H_L(s) = \frac{V_L(s)} {V_i_n(s)}\ &= \frac{Z_L}{Z_C + Z_L}\ &= \frac{j \omega L} {j \omega L + \frac{1}{j \omega C}}\ &= \frac{j \omega L} {\frac{j^2 \omega^2 LC + 1}{j \omega C}}\ &= \frac{j^2 \omega^2 LC} {-\omega^2 LC + 1}\\ H_L(s)= -\frac{\omega^2 LC}{1 - \omega^2 LC}\ \end{split} \end{align*}$

Natuurlijke respons van LC-schakeling

Laten we aannemen dat de condensator in eerste instantie volledig ontladen is en de schakelaar (K) voor een zeer lange tijd open is gehouden en op t=0 wordt gesloten.

Op t=0– is schakelaar K open

Dit is een beginconditie, dus kunnen we schrijven,

$\begin{align*} I_L(0^-) = 0 = I_L(0^+) \end{align*}$

$\begin{align*} V_C(0^-) = 0 = V_C(0^+) \end{align*}$

Omdat de stroom door de spoel en de spanning over de condensator niet onmiddellijk kunnen veranderen.

Voor alle t>=0+ is schakelaar K gesloten

Nu wordt de spanningsbron in het circuit geïntroduceerd. Door toepassing van KVL op het circuit krijgen we,

$\begin{align*} \begin{split} - V_L(t) - V_C(t) + V_S = 0 \\ V_L(t) + V_C(t) = V_S \\ L \frac{di(t)}{dt} + \frac{1}{C} \int i(t) dt = V_S \\ \end{split} \end{align*}$

Hier wordt de spanning over de condensator uitgedrukt in termen van stroom.

De bovenstaande vergelijking wordt de integro-differentiaalvergelijking genoemd. Door beide zijden van de bovenstaande vergelijking te differentiëren met betrekking tot t, krijgen we,

$\begin{align*} L \frac{d^2i(t)}{dt^2} + \frac{i(t)}{C} = 0 \end{align*}$

(7) $\begin{equation*} \frac{d^2i(t)}{dt^2} + \frac{1}{LC} i(t) = 0 \end{equation*}$

Vergelijking (7) geeft een differentiaalvergelijking van de tweede orde van een LC-schakeling aan.

Vervang $\frac{d^2}{dt^2}$ door s2, dan krijgen we,

(8) $\begin{equation*} S^2i(t) + \frac{1}{LC} i(t) = 0 \end{equation*}$

De wortels van de bovenstaande vergelijking zijn

$\begin{align*} S_1,_2 = \frac {\sqrt{\frac{4}{LC}}} {{2}} = \frac {\frac{2}{\sqrt{LC}}} {2} = \frac{1}{\sqrt{LC}} \end{align*}$

Hierbij is $\frac{1}{\sqrt{LC}}$ de natuurlijke frequentie van oscillatie.

LC-circuit frequentie respons

Met behulp van de impedantiemethode: De algemene vergelijking voor het frequentieresponsysteem is

$\begin{align*} H(\omega) = \frac{Y(\omega)}{X(\omega)} = \frac{V_o_u_t}{V_i_n} \end{align*}$

Stel dat de uitgangsspanning optreedt over de condensatorterminals, pas de potentiële delerregel toe op het bovenstaande circuit

(9) $\begin{equation*} V_o_u_t = V_i_n \frac {Z_C}{Z_C + Z_L} \end{equation*}$

Waarbij, $Z_C =$ impedantie van de condensator $= \frac{1}{j \omega C}$

$Z_L =$ impedantie van de spoel $= {j \omega L}$

Vervang het in vergelijking (9), dan krijgen we

$\begin{align*} \begin{split} \frac{V_o_u_t}{V_i_n}\ &= \frac{Z_C}{Z_C + Z_L}\ &= \frac{\frac{1}{j \omega C}} {j \omega L + \frac{1}{j \omega C}}\ &= \frac {\frac{1}{j \omega C}} {\frac{j^2 \omega^2 LC + 1}{j \omega C}}\ &= \frac{1} {-\omega^2 LC + 1} (where, j^2 = -1)\\ \end{split} \end{align*}$

(10) $\begin{equation*} H(\omega) = \frac{V_o_u_t}{V_i_n} = \frac{1}{1 - \omega^2 LC} \end{equation*}$

Stel dat de uitgangsspanning over de spoel optreedt, pas de potentiële delerregel toe op het bovenstaande circuit

(11) $\begin{equation*} V_o_u_t = V_i_n \frac {Z_L}{Z_C + Z_L} \end{equation*}$

Vervang de waarde van $Z_C$ en $Z_L$ in de bovenstaande vergelijking, dan krijgen we

$\begin{align*} \begin{split} \frac{V_o_u_t}{V_i_n}\ &= \frac{Z_L}{Z_C + Z_L}\ &= \frac{j \omega L} {j \omega L + \frac{1}{j \omega C}}\ &= \frac{j \omega L} {\frac{j^2 \omega^2 LC + 1}{j \omega C}}\ &= \frac{j^2 \omega^2 LC} {-\omega^2 LC + 1}\ \end{split} \end{align*}$

(12) $\begin{equation*} H(\omega) = \frac{V_o_u_t}{V_i_n} = -\frac{\omega^2 LC}{1 - \omega^2 LC} \end{equation*}$

De vergelijkingen (10) en (12) geven de frequentie-respons van een L-C-schakeling in complexe vorm aan.

LC Schakeling Differentiaalvergelijking

$\begin{align*} L \frac{di(t)}{dt} + \frac{1}{C} \int i(t) dt = V \end{align*}$

De bovenstaande vergelijking wordt de integro-differentiaalvergelijking genoemd. Hier wordt de spanning over de condensator uitgedrukt in termen van stroom.

Nu, door de bovenstaande vergelijking aan beide kanten te differentiëren met betrekking tot t, krijgen we,

$\begin{align*} L \frac{d^2i(t)}{dt^2} + \frac{i(t)}{C} = 0 \end{align*}$

(13) $\begin{equation*} \frac{d^2i(t)}{dt^2} + \frac{1}{LC} i(t) = 0 \end{equation*}$

De bovenstaande vergelijking geeft de tweede-orde differentiaalvergelijking van het LC-circuit aan.

Vervang $\frac{d^2}{dt^2}$ door s2, dan krijgen we,

(14) $\begin{equation*} S^2i(t) + \frac{1}{LC} i(t) = 0 \end{equation*}$

Nu, $\omega_0 = \frac{1}{\sqrt{LC}}$ dus, $\omega_0^2 = \frac{1}{LC}$ , plaats dit in de bovenstaande vergelijking, dan krijgen we,

$\begin{align*} S^2i(t) + \omega_0^2 i(t) = 0 \end{align*}$

$\begin{align*} S^2 + \omega_0^2 = 0 \end{align*}$

LC-schakeling opladen en ontladen

In een LC-schakeling zijn zowel de spoel als de condensator opslag-elementen, d.w.z. de spoel stort energie in zijn magnetisch veld (B), afhankelijk van de stroom erdoor, en de condensator stort energie in het elektrisch veld (E) tussen zijn geleidende platen, afhankelijk van de spanning erover.

Stel dat de condensator aanvankelijk een lading q bevat, en dat alle energie van de schakeling aanvankelijk is opgeslagen in het elektrische veld van de condensator. De in de condensator opgeslagen energie is

$\begin{align*} \begin{split} E_C =\frac{1}{2} CV^2 \ &= \frac{1}{2} C \frac{q^2}{C^2} \ &= \frac{1}{2} \frac{q^2}{C^2} (V = \frac{q}{C}) \ \end{split} \end{align*}$

Als nu een spoel wordt aangesloten op een geladen condensator, zal de spanning over de condensator stroom door de spoel laten vloeien, wat een magnetisch veld rond de spoel genereert. De condensator begint te ontladen en de spanning over de condensator daalt tot nul naarmate de lading wordt gebruikt door de stroom ( $I = \frac{q}{t}$ ).

Nu is de condensator volledig ontladen en is alle energie opgeslagen in het magnetisch veld van de spoel. Op dit moment is de stroom op zijn maximumwaarde en is de opgeslagen energie in de spoel gegeven door ( $E_L = \frac{1}{2} LI^2)$ .

Door het ontbreken van een weerstand wordt er geen energie afgeleid in het circuit. Daarom is de maximale opgeslagen energie in de condensator gelijk aan de maximale opgeslagen energie in de spoel.

Op dit moment induceert de opgeslagen energie in het magnetisch veld rond de spoel een spanning over de spoel volgens de wet van Faraday van elektromagnetische inductie ( $e = N \frac{d\phi}{dt}$ ). Deze geïnduceerde spanning veroorzaakt een stroom door de condensator en de condensator begint opnieuw te laden met een spanning van tegengestelde polariteit.

Dit proces van laden en ontladen zal opnieuw beginnen, met de stroom die in de tegengestelde richting door de spoel stroomt zoals eerder.

Zodoende kan het opladen en ontladen van het LC-circuit cyclisch zijn en de energie heen en weer oscilleren tussen de condensator en de spoel totdat de interne weerstand ervoor zorgt dat de oscillaties uitdoven.

De figuur toont de spanning- en stroomvormen tijdens het opladen en ontladen.

Opladen en Ontladen LC-Schakeling Vormen — Opladen en Ontladen Spannings- en Stroomvormen

Toepassingen van LC-schakelingen

De toepassingen van LC-schakelingen omvatten:

De toepassingen van een LC-schakeling betreffen vooral veel elektronische apparaten, met name radiotoestellen zoals zenders, radio-ontvangers en TV-ontvangers, versterkers, oscillators, filters, tuners en frequentiemixers.
LC-schakelingen worden ook gebruikt voor het produceren van signalen op een bepaalde frequentie of het accepteren van een signaal uit een complexer signaal op een bepaalde frequentie.
Het hoofddoel van een LC-schakeling is meestal om met minimale demping te oscilleren, dus de weerstand wordt zo laag mogelijk gemaakt.
Een serie-resonantiecircuit biedt spanning versterking.
Een parallel-resonantiecircuit biedt stroom versterking.

Wat is Damping?

Damping is de afname van de amplitude van een oscillatie of golfbeweging in de loop van de tijd. Resonantie is de toename van de amplitude als de damping afneemt.

Verklaring: Eerbiedig het origineel, goede artikelen zijn de delen waard, bij inbreuk neem contact op om te verwijderen.

Geef een fooi en moedig de auteur aan

Onderwerpen:

Schakeltheorie

RLC-schakeling

Over experts

Electrical4u

China

Expertisegebied

Basic Electrical

Professioneel artikel

607