Cûrîna Circûta LC: Circûta Serî û Paralel, Ekuasyon û Fonksiyona Naxwestin

Electrical4u

qalab: بەشی بنەڕەتی برق

China

LC Sîstema Çi Ye?

LC sîstem (we LC filtre an jî LC taybetmend) li vir dike ku e sîstem êlektrîkî de û amade ye ji elementên pasîf sîstemê yekindar inductor (L) û capacitor (C). Ename we dikarin sîstemê rezonansî, tank sîstem, an tuned sîstem bineyên.

Li gorî çewtî resistor nehatîn di formê ideal de, LC sîstem heç energy nekaribîne. Ev çewtî formên ideal RC sîstem, RL sîstem, an RLC sîstem û resistor nehatîn, energy karibin.

Bersivîsa wan, di sîstemê praktîkî de, LC sîstem heta energy qandil karibîne lê bi rêzikên komponentan û kablên nehatîn.

چی دەکاتە سەرەتایەوە کە بیرکارێکی LC پێی وایە Tuned Circuit یان Tank Circuit

شارەکە دەڕوات نێوان تەختەکانی ئابوورگەکە و لەبەر ئیندیکتۆرەکە. انەرژیەکە لە ئابوورگە و ئیندیکتۆر دروست دەبێتە هەتا ئاخۆشەنایی خاڵەکانی کامپۆنەنتەکان و تەندروستەکان شێوازەکە بکەوتە وەکە.

هەڕەشەکەی ئەم بیرکارە هەمان هەڕەشەیەکەی یەکەمە بەریتانییەکان، کە بە ریاضیدا دەناسرێت بە harmonic oscillator، کە هەمانە بە پێکەوەیەکی گەڕێژە یان ئاوێکە کە لە ناو خاڵەکەدا دەڕوات. بۆ ئەمە، بیرکارەکە پێی دەوترێت tuned circuit یان tank circuit.

بیرکارەکە دەتوانێت بەسەرەتایەوە بە یەکەمە بەریتانییەکەدا وەک ئەلەکترۆنیکی ڕادەکەر بەکاردێت و انەرژیەکە دەڕوات بە بەرە کە پێی وایە بەرە ڕادەکەر.

Birka LC Series

لە بیرکاری LC series، ئیندیکتۆرەکە و ئابوورگەکە هەردوویان پێکەوە هاتنەوە و لە یەکەمەوە هاتنەوە وەکوو لە وێنەکەدا دیکە.

چونکە لە بیرکاری series کەمەرەکە هەر جێیەکی بیرکاری یەکسانە، کەمەرەکە یەکسانە بە کەمەرەکەی لەبەر ئیندیکتۆر و ئابوورگە.

$\begin{align*} i = i_L = i_C \end{align*}$

Niha cîhazê di çavkaniyê de vê tevahiyê da ku hêviya pêşan de li ser kapasîtora û indüktora beraber e.

$\begin{align*} V = V_L + V_C \end{align*}$

Resonans di Cihazi LC Seriyada

Heta ku frekanca zêdetik bibe, mezinahiya reactansa indüktif da zêdetik bibe.

$\begin{align*} X_L = \omega L = 2 \pi fL \end{align*}$

û mezinahiya reactansa kapasitif da kêm biket.

$\begin{align*} X_C = \frac{1}{\omega C} = \frac{1}{2 \pi f C} \end{align*}$

Niha heman da kuwa reyîna kapasîfta û induktîfta yek bîne.

Niha dêvabûna serî LC dibe wekhe:

$\begin{align*} \begin{split} & Z_L_C_(_s_e_r_i_e_s_) = Z_L + Z_C\ &= j \omega L + \frac{1}{j \omega C}\ &= j \omega L + \frac{j}{j^2 \omega C}\ &= j \omega L - \frac{j}{\omega C}\ &= j (\frac{\omega^2 LC - 1}{\omega C}) (where, j^2 = -1)\ \end{split} \end{align*}$

Niha heman da kuwa reyîna kapasîfta û induktîfta yek bîne.

$\begin{align*} \begin{split} & X_L = X_C\\ & \omega L = \frac{1}{\omega C}\\ & \omega^2 = \frac{1}{LC}\\ & \omega = \omega_0 = \frac{1}{\sqrt {LC}}(where, \omega = angular frequency)\\ & 2 \pi f =\omega_0 = \frac{1}{\sqrt {LC}}\\ & f_0 =\frac{\omega_0}{2\pi} = \frac{1}{2 \pi \sqrt {LC}}\\ \end{split} \end{align*}$

Kuwanê, $\omega_0$ frekansa dôlantî (radîan per saniyê) e.

Niha frekansa dôlantî $\omega_0 = \frac{1}{\sqrt{LC}}$ , bêra impedansya wereşde

(1) $\begin{equation*} Z_L_C(\omega)_(_s_e_r_i_e_s_) = j L (\frac {\omega^2 - \omega_0^2} {\omega}) \end{equation*}$

Bêra şertê rezonansî ku $\omega = \omega_0$ impedansiyê elektrîkî ya tam Z sero da XL û XC her du werên derbas bikin. niha, çavdarê di serî LC de bi girîngî ( $I = \frac {V} {Z}$ ).

Nimûneyê, serî LC di serî lîmînan de têne çalak kirin, wekî band-pass filter da ku impedansiya sero ya frekansa rezonansî ye.

Paşê pêkanî yên tevahî û ya taybetandî de yani $f < f_0$ , $X_C >> X_L$ . Bunaqê dergahê kapasîtorî ye.
Paşê pêkanî yên taybetandî û ya tevahî de yani $f>f_0$ , $X_L >> X_C$ . Bunaqê dergahê endûktîfî ye.
Paşê pêkanî yên taybetandî û tevahî de yani $f = f_0$ , $X_L = X_C$ . jorê hatîn êkî bêyî û zehmetekî kamîn. Di vê cihanda, dergaha dikare wekî dergahê qebûlkirinî werekarî.

Dergah LC Paralel

Di dergah LC paralel de, endûktîf û kapasîtor hêsan bi rêzik paralel çavkîn hene wê ku di şekilda nîşan didin.

Bir paralel devredeki her bir elemanın uçlarındaki gerilim aynıdır. Bu nedenle, uçlardaki gerilim endüktördeki ve kondansatördeki gerilime eşittir.

$\begin{align*} V = V_L = V_C \end{align*}$

Şimdi paralel LC devresinde akan toplam akım, endüktörden akan akımın ve kondansatörden akan akımın toplamına eşittir.

$\begin{align*} i = i_L + i_C \end{align*}$

Paralel LC Devresinde Rezonans

Rezonans koşulunda, indüktif reaktans ( $X_L$ ) kapasitif reaktansa ( $X_C$ ) eşit olduğunda, reaktif şubede akan akımlar eşit ve zıt yönlü olur. Bu nedenle, birbirini götürerek devrede minimum akım oluşur. Bu durumda toplam impedans maksimum seviyededir.

Rezonans frekansı şu şekilde verilir

$\begin{align*} f_0 = \frac {\omega_0} {2 \pi} = \frac {1} {2 \pi \sqrt{LC}} \end{align*}$

Tani bir paralel LC devresinin empedansı şuna göre verilir

$\begin{align*} \begin{split} Z_L_C_(_P_a_r_a_l_l_e_l_) = \frac {Z_L Z_C} {Z_L + Z_C}\ &= \frac {j \omega L \frac{1}{j \omega C}} {j \omega L + \frac{1}{j \omega C}}\ &= \frac{\frac{L}{C}} { \frac{- \omega^2 LC + 1}{j \omega C}}\ &= \frac {j \omega L} {1 - \omega^2 LC} \ \end{split} \end{align*}$

İndi açılık rezonans sıklığı $\omega_0 = \frac{1}{\sqrt{LC}}$ dir, onda empedans şu şekilde olur

(2) $\begin{equation*} Z_L_C(\omega)_(_p_a_r_a_l_l_e_l_) = - j (\frac {1}{C}) (\frac {\omega}{\omega^2 - \omega_0^2}) \end{equation*}$

Bêyî şertên rezonansî, dema ku $\omega = \omega_0$ dîwarî elektrîkî yekê Z bi bêdewam in û çavdarê yên destnîşan kirin ji ber serkerdina LC paralel pîvand di minimum deyê ( $I = \frac {V} {Z}$ ).

Bunaqê, pîvanda LC paralel, dema ku bi baranîya barkirin serkirin, wek filtre band-stop da bibêt ku dîwarî bêdewam heye ji bo feqrêna rezonansî. Pîvanda LC paralel, dema ku bi baranîya barkirin paralel kirin, wek filtre band-pass da bibêt.

Ji bo frekanseyan ên li vir rezhêna rezonansî, ya ku f<f0, XL >> XC. Nalikan, pîvand induktîf e.
Ji bo frekanseyan ên li vir rezhêna rezonansî, ya ku f>f0, XC >> XL. Nalikan, pîvand kapasîtîf e.
Ji bo frekansa rezonansî, ya ku f = f0, XL = XC, çavdar di minimum deyê û dîwarî di maximum deyê. Ji bo vê rêzê, pîvand wek filtre rejektor da bibêt.

Heqayêta Pîvanda LC

Heqayêta Çavdar û Batarî

Li şertên sereke:

$\begin{align*} I(0) = I_0 sin\phi \end{align*}$

$\begin{align*} V(0) = -\omega_0 L I_0 sin\phi \end{align*}$

Li seriyê:

$\begin{align*} I(t) = I_0 sin (\omega_0 t + \phi) \end{align*}$

$\begin{align*} V(t) =\sqrt {\frac{L}{C}} I_0 sin (\omega_0 t + \phi) \end{align*}$

Ecwaziya diferensîalî ya sirketê LC

$\begin{align*} \frac {d^2 i(t)}{dt^2} + \frac{1}{LC} i(t) = 0 \end{align*}$

$\begin{align*} S^2 i(t) + \frac{1}{LC} i(t) = 0 \end{align*}$

$\begin{align*} S^2 + \omega_0^2 = 0 \,\, (where, \omega = \omega_0 = \frac{1}{\sqrt{LC}}) \end{align*}$

Series LC circuitê de impedaçan

$\begin{align*} Z_L_C(\omega)_(_s_e_r_i_e_s_) = j L (\frac {\omega^2 - \omega_0^2} {\omega}) \end{align*}$

Paralel LC Cirkûyê Impedans

$\begin{align*} Z_L_C(\omega)_(_p_a_r_a_l_l_e_l_) = - j (\frac {1}{C}) (\frac {\omega}{\omega^2 - \omega_0^2}) \end{align*}$

Daxistin Demê

LC cirkûya dikare wek rezonator elektrikî veke û energiya di tarfindar dixwaziyên elektrîk û magneîk de bi derêva rezonantî têkildar bibe. Ji ber ku her sistema têkildar bi demek din di stadya tevînê de hatiye, ê li demek daxistin da namekirin.

Demê ku dibayê ji bo parazanka çareseriyê veke û di stadya tevînê de hateve û jiyan ra li ser jiyan finalî li ser ± 2% ve were hatiye, li nav daxistin demê ne.

LC Cirkûya Girêdanê

Bibin $I(t)$ girêdana hêza di cirkûya de de. Vêjeya di induktordan de bi girêdanê $V = L \frac{dI(t)} {dt}$ ve were nivîsandin û vêjeya di kapasitordan de $V = \frac {Q}{C}$ , ku Q qeyan e ku di platê positîf kapasitorda de were têkildar.

Niha bêtayên Kirchhoff yên vîn, ji bo her kes de ku derbarê yek loop ê digirin, çêmaka potensiyel û tevahî yên din dikare wek hejmar sifir bibiyan.

(3) $\begin{equation*} L \frac {dI(t)}{dt} + \frac {Q}{C} = V \end{equation*}$

Agar ewerina L li ser hûn hatine biguheztin û bi t reyîn derîvative bikin, dike:

$\begin{align*} \frac{d^2 I(t)}{dt^2} + \frac{d}{dt} \frac{Q}{LC} = \frac{dV}{dt} \end{align*}$

$\begin{align*} \frac{d^2 I(t)}{dt^2} + \frac{1}{LC} \frac{d}{dt} (It) = 0 (where, Q = It) \end{align*}$

$\begin{align*} \frac{d^2 I(t)}{dt^2} + \frac{1}{LC} I(t) = 0 \end{align*}$ (4) $\begin{equation*} \frac{d^2 I(t)}{dt^2} = - \frac{1}{LC} I(t) \end{equation*}$

Niha amrê di serîna harmonîk de wek heya:

(5) $\begin{equation*} I (t) = I_0 sin (\omega t + \phi) ( I = I_m sin \omega t ) \end{equation*}$

Ku $I_0 > 0$ û $\phi$ pêşkêşan in.

Babeta rêjeya (5) bi (4) digireyên, dersa bawin:

$\begin{align*} \frac{d^2}{dt^2}I_0 sin(\omega t+\phi) = - \frac{1}{LC}I_0 sin(\omega t+\phi) \end{align*}$

$\begin{align*} \frac{d}{dt} [\frac{d}{dt}I_0 sin(\omega t+\phi)] = - \frac{1}{LC}I_0 sin(\omega t+\phi) \end{align*}$

$\begin{align*} \frac{d}{dt} [\omega I_0 cos(\omega t+\phi)] = - \frac{1}{LC}I_0 sin(\omega t+\phi) [\frac{d}{dx} sinax = acosax] \end{align*}$

$\begin{align*} -\omega^2 I_0 sin(\omega t+\phi) = - \frac{1}{LC}I_0 sin(\omega t+\phi) [\frac{d}{dx} cos ax = -asinax] \end{align*}$

$\begin{align*} - \omega^2 = - \frac{1}{LC} \end{align*}$

(6) $\begin{equation*} \omega = \frac{1}{\sqrt{LC}} \end{equation*}$

Bûyerên li ser vê berhemê, dikarin biguhezîn ku bérhemê LC yek bérhem çavkaniyê ye û bi frekanse yekêmîn da hatî çavkeşand.

Gerîna Bérhemê LC

Niha, pa amûra berhem (3), gerîna induksiyonî li ser induktor minus gerîna li ser kapasitôr e.

$\begin{align*} V = -L \frac {dI(t)}{dt} \end{align*}$

Hesabê kurrêt (5) dike, wekheh

$\begin{align*} \begin{split} V(t) = - L \frac{d}{dt} [I_0 cos (\omega t + \phi)] \ &= - L I_0 \frac{d}{dt} [cos (\omega t + \phi)] \ &= - L I_0 [-\omega sin (\omega t + \phi)] \ &= \omega L I_0 [sin (\omega t + \phi)] \ &= \frac{1}{\sqrt{LC}} L I_0 [sin (\omega t + \phi)] (where,\omega = \frac{1}{\sqrt{LC}}) \\ V(t) = \sqrt\frac{L}{C} I_0 [sin (\omega t + \phi)] \ \end{split} \end{align*}$

Bi digahî, ji ber ku dêra kurrêt çavên dikêşand, vêgera jêrve vegeha vêgeran de çavên din bikêşand. Amplitûda vêgerayê vêgerayê ya kurrêt bi $\sqrt\frac{L}{C}$ .

Funksiyona Naxwana ya Sîsteman LC

Funksiyona naxwana ji vêgera girdiyan derbas da vêgera siperi kapasitordan

$\begin{align*} \begin{split} H_C(s) = \frac{V_C(s)} {V_i_n(s)}\ &= \frac{Z_C}{Z_C + Z_L}\ &= \frac{\frac{1}{j \omega C}} {j \omega L + \frac{1}{j \omega C}}\ &= \frac {\frac{1}{j \omega C}} {\frac{j^2 \omega^2 LC + 1}{j \omega C}}\ &= \frac{1} {-\omega^2 LC + 1}\\ H_C(s) = \frac{1}{1 - \omega^2 LC} (where, j^2 = -1)\ \end{split} \end{align*}$

Berdîweji, funksiyona transîra ji nîşana daxwaza bêhêja lehên kapasîtor e

$\begin{align*} \begin{split} H_L(s) = \frac{V_L(s)} {V_i_n(s)}\ &= \frac{Z_L}{Z_C + Z_L}\ &= \frac{j \omega L} {j \omega L + \frac{1}{j \omega C}}\ &= \frac{j \omega L} {\frac{j^2 \omega^2 LC + 1}{j \omega C}}\ &= \frac{j^2 \omega^2 LC} {-\omega^2 LC + 1}\\ H_L(s)= -\frac{\omega^2 LC}{1 - \omega^2 LC}\ \end{split} \end{align*}$

Pêşkêşkirina Berdîwejiya Sîstemê LC

Bebînin ku kapasîtor di destpê de yekê têr bikin û vaneke (K) li ser dema hêviyê bihêri bike.

Di t=0 de– vaneke K veke e

Ev têkê ya serîlîn e, yê ne ku bêyî bêtirîn lê zêdekirin,

$\begin{align*} I_L(0^-) = 0 = I_L(0^+) \end{align*}$

$\begin{align*} V_C(0^-) = 0 = V_C(0^+) \end{align*}$

Çünki jiyan di endûkan de û bişeyên dixwazan di kapasitordan de neguheztin çab bikar ne.

Ji bo hemî t>=0+ gerîla K bigihîne

Niha nîrankan dana bibînin di sîstem de. Dema wateyî da li ser sîstem KVL apply bikin, hewce dikin,

$\begin{align*} \begin{split} - V_L(t) - V_C(t) + V_S = 0 \\ V_L(t) + V_C(t) = V_S \\ L \frac{di(t)}{dt} + \frac{1}{C} \int i(t) dt = V_S \\ \end{split} \end{align*}$

Lê nîrankan di kapasitordan de di nav jiyan de têne nîşan dan.

Ekuasyon a mîna integro-differential e. Ji her du pelan ekuasyon a derbas bikin di nav t de, hewce dikin,

$\begin{align*} L \frac{d^2i(t)}{dt^2} + \frac{i(t)}{C} = 0 \end{align*}$

(7) $\begin{equation*} \frac{d^2i(t)}{dt^2} + \frac{1}{LC} i(t) = 0 \end{equation*}$

Hesabê (7) yek hesabê diferensiyalî duhêmîn dereceyê ji bo sîstema LC e.

Ji bo biguheztina $\frac{d^2}{dt^2}$ bi s2, dibe,

(8) $\begin{equation*} S^2i(t) + \frac{1}{LC} i(t) = 0 \end{equation*}$

Niha rêkên hesabê di vir de ne

$\begin{align*} S_1,_2 = \frac {\sqrt{\frac{4}{LC}}} {{2}} = \frac {\frac{2}{\sqrt{LC}}} {2} = \frac{1}{\sqrt{LC}} \end{align*}$

Lê, $\frac{1}{\sqrt{LC}}$ dikevên tevên xirabdehast.

Biyanîna Xirabdarê ya Dikevên LC

Bi karîna rêzikê: Tîpa genc û biyanîna xirabdarê yê pêşniyar

$\begin{align*} H(\omega) = \frac{Y(\omega)}{X(\omega)} = \frac{V_o_u_t}{V_i_n} \end{align*}$

Begardê ku biyanîna derketinê li ser dîwarên kapasitorka tê, rêzikên potensiyelê bikar bînê ji bo sîstema werdigere

(9) $\begin{equation*} V_o_u_t = V_i_n \frac {Z_C}{Z_C + Z_L} \end{equation*}$

Ku: $Z_C =$ Qadagêrî kapasitora $= \frac{1}{j \omega C}$

$Z_L =$ Qadagêrî indüktora $= {j \omega L}$

Bisermiyan di taybetiyek (9) de, hemanî lê dihêjin

$\begin{align*} \begin{split} \frac{V_o_u_t}{V_i_n}\ &= \frac{Z_C}{Z_C + Z_L}\ &= \frac{\frac{1}{j \omega C}} {j \omega L + \frac{1}{j \omega C}}\ &= \frac {\frac{1}{j \omega C}} {\frac{j^2 \omega^2 LC + 1}{j \omega C}}\ &= \frac{1} {-\omega^2 LC + 1} (where, j^2 = -1)\\ \end{split} \end{align*}$

(10) $\begin{equation*} H(\omega) = \frac{V_o_u_t}{V_i_n} = \frac{1}{1 - \omega^2 LC} \end{equation*}$

Bijînin ku voltajê derketîn di ser induktorê de were, rêgaya potansiyel divîserê li ser cihazekê bikin

(11) $\begin{equation*} V_o_u_t = V_i_n \frac {Z_L}{Z_C + Z_L} \end{equation*}$

Nirxinên $Z_C$ û $Z_L$ li ser hekayê bikin, wekî

$\begin{align*} \begin{split} \frac{V_o_u_t}{V_i_n}\ &= \frac{Z_L}{Z_C + Z_L}\ &= \frac{j \omega L} {j \omega L + \frac{1}{j \omega C}}\ &= \frac{j \omega L} {\frac{j^2 \omega^2 LC + 1}{j \omega C}}\ &= \frac{j^2 \omega^2 LC} {-\omega^2 LC + 1}\ \end{split} \end{align*}$

(12) $\begin{equation*} H(\omega) = \frac{V_o_u_t}{V_i_n} = -\frac{\omega^2 LC}{1 - \omega^2 LC} \end{equation*}$

Formulên (10) û (12) nîşan dênin da ku têkiliyên L-C di formiyê kompleks de pêk bide.

Equation Differentiyalê Têkiliyên L-C

$\begin{align*} L \frac{di(t)}{dt} + \frac{1}{C} \int i(t) dt = V \end{align*}$

Formula yê vir hêsan da ê integrasyon-diferensiyalî hatîne. Ji bo lêkê kapasitôrê bi rêya xebitiyan têkildar e.

$\begin{align*} L \frac{d^2i(t)}{dt^2} + \frac{i(t)}{C} = 0 \end{align*}$

(13) $\begin{equation*} \frac{d^2i(t)}{dt^2} + \frac{1}{LC} i(t) = 0 \end{equation*}$

Veqêya di vê rêjeya herêmde yên diferensiyelê ya LC de li ser têne.

Bibînin $\frac{d^2}{dt^2}$ bi s2, dibe,

(14) $\begin{equation*} S^2i(t) + \frac{1}{LC} i(t) = 0 \end{equation*}$

Niha, $\omega_0 = \frac{1}{\sqrt{LC}}$ bunaqa, $\omega_0^2 = \frac{1}{LC}$ , bibînin bi vê rêjeya herêmdeyê, dibe,

$\begin{align*} S^2i(t) + \omega_0^2 i(t) = 0 \end{align*}$

$\begin{align*} S^2 + \omega_0^2 = 0 \end{align*}$

Bişeyek LC da Qamgirtkirina û Daxistin

Li bişeyek LC, hem inductor û capacitor divê elementên qamgirtkirina binn, ya heman inductor qamgirtîn dimîna mağnetîk (B), paşîvên çavkaniya ji bo navbera wê, û capacitor qamgirtîn di mîna elektrîk (E), navbera pelanên kontrolkerda yê, paşîvên berdesta ji bo navbera wê.

Begirîn ku sereka, capacitor qarîba q qamgirtîn heye, û yana heman her qamgirtîn bi îmkan di mîna elektrîk de ya capacitor hatîn qamgirt kirin. Qamgirtîn li capacitor heye

$\begin{align*} \begin{split} E_C =\frac{1}{2} CV^2 \ &= \frac{1}{2} C \frac{q^2}{C^2} \ &= \frac{1}{2} \frac{q^2}{C^2} (V = \frac{q}{C}) \ \end{split} \end{align*}$

Eger yek induktor bi kapasitorka peyvand be, bêrî qada kapasitora dibe ku dervekeke tê de veşêra induktorê bigere, ku çêrçavên mekanîkî (magnetic field) di nav induktorê de pêşdebikin. Kapasitora destpêkê da darûnkerde û qada kapasitora wekheviye di demê de ser zero derbas bikin ji beriyan dervekek ên bi rêzikê (I = \frac{q}{t}).

Eken kapasitora tamamê darûnkerde û hemî enerjîya werdigirî di çêrçavên mekanîkî (magnetic field) induktorê de were hatî. Di vaxtê de, derveka herî mezin û enerjîya werdigirî di induktorê de wekheviye di demê de (E_L = \frac{1}{2} LI^2).

Di navbera nayê resistor, ne enerjîya jêrhatî di cihêyê de ne. Nêzîkî, enerjîya herî mezin û werdigirî di kapasitorê de wekheviye di demê de herî mezin û werdigirî di induktorê de.

Di vaxtê de, enerjîya werdigirî di çêrçavên mekanîkî (magnetic field) induktorê de qada induktorê pêşdebike vegahêre bi ser Faraday Law of Electromagnetic Induction (e = N \frac{d\phi}{dt}). Qada vegahêre ya induktorê kapasitora destpêkê pêşdebike û kapasitora destpêkê destpêkê reyî peyvand kirin bi qada têr bêtir.

Prosesa peyvandkirina û darûnkerdina wê her duvê destpêkê bike, bi derveka têr bêtir di induktorê de bêrî vê yên paşê.

Bir xêla LC de batera û kargûna dikare bi rêjeya herîngî be were û enerji di kapasitordan û indaktordan navber vebegire heye ta qad daxuyanên daxwazên navendî yên endamî yên navendî vebegirina herîngan.

Wêneyek nîşan dide ku formên berdewam û kargûn ya batera û kargûna.

Aplîkasyonên Xêla LC

Aplîkasyonên xêla LC hene:

Aplîkasyonên xêla LC li ser pir pêlencên elektronîk, tevî yê taybetandî rêbenên radîo, çavkên radîo, çavkên TV, amplifikatoran, osilatoran, fîlteran, tuneran, û mixranên frekanseya.
Xêlên LC da li ser pêchekekirina sinyalên ji bo frekanseya taybetand û girtina sinyalê ji sinyala derbasdar di frekanseya taybetand de bikar an.
Amûrên sereke ya xêla LC li ser osilasyona bi darîga kamîn dibêje, demekin reyistan bi zêde girîng dibêje.
Xêla resônansê serî voltaj berdewam dide.
Xêla resônansê paralel diver berdewam dide.