Analisis Rangkaian LC: Rangkaian Seri dan Paralel Persamaan dan Fungsi Transfer

Electrical4u

Bidang: Listrik Dasar

China

Apa itu Rangkaian LC?

Rangkaian LC (juga dikenal sebagai filter LC atau jaringan LC) didefinisikan sebagai rangkaian listrik yang terdiri dari elemen-elemen pasif rangkaian yaitu induktor (L) dan kapasitor (C) yang dihubungkan bersama. Rangkaian ini juga disebut rangkaian resonansi, rangkaian tangki, atau rangkaian yang ditunai.

Karena tidak adanya resistor dalam bentuk ideal rangkaian, rangkaian LC tidak mengonsumsi energi. Ini berbeda dengan bentuk ideal dari rangkaian RC, rangkaian RL, atau rangkaian RLC, yang mengonsumsi energi karena adanya resistor.

Namun, dalam rangkaian praktis, rangkaian LC akan selalu mengonsumsi beberapa energi karena adanya hambatan yang tidak nol dari komponen-komponen dan kabel penghubungnya.

Mengapa Rangkaian LC Disebut Rangkaian yang Disetel atau Rangkaian Tangki?

Muatan mengalir bolak-balik antara pelat kapasitor dan melalui induktor. Energi berosilasi antara kapasitor dan induktor hingga tahanan internal komponen dan kabel penghubung membuat osilasi tersebut berhenti.

Tindakan rangkaian ini seperti tindakan yang disetel, dikenal secara matematis sebagai osilator harmonis, yang mirip dengan ayunan berayun bolak-balik atau air mengalir bolak-balik dalam tangki; karena alasan ini, rangkaian ini disebut rangkaian yang disetel atau rangkaian tangki.

Rangkaian ini dapat berfungsi sebagai resonator listrik dan menyimpan energi yang berosilasi pada frekuensi yang disebut frekuensi resonansi.

Rangkaian LC Seri

Dalam rangkaian LC seri, induktor dan kapasitor keduanya dihubungkan secara seri seperti yang ditunjukkan dalam gambar.

Karena dalam rangkaian seri arus adalah sama di seluruh rangkaian, maka aliran arus sama dengan arus melalui induktor dan kapasitor.

$\begin{align*} i = i_L = i_C \end{align*}$

Sekarang tegangan total di antara terminal-terminal sama dengan jumlah tegangan di kapasitor dan tegangan di induktor.

$\begin{align*} V = V_L + V_C \end{align*}$

Resonansi dalam Rangkaian LC Seri

Ketika frekuensi meningkat, magnitudo reaktansi induktif juga meningkat

$\begin{align*} X_L = \omega L = 2 \pi fL \end{align*}$

dan magnitudo reaktansi kapasitif menurun.

$\begin{align*} X_C = \frac{1}{\omega C} = \frac{1}{2 \pi f C} \end{align*}$

Sekarang pada kondisi resonansi, magnitudo reaktansi induktif dan reaktansi kapasitif menjadi sama.

Sekarang impedansi rangkaian LC seri diberikan oleh

$\begin{align*} \begin{split} & Z_L_C_(_s_e_r_i_e_s_) = Z_L + Z_C\ &= j \omega L + \frac{1}{j \omega C}\ &= j \omega L + \frac{j}{j^2 \omega C}\ &= j \omega L - \frac{j}{\omega C}\ &= j (\frac{\omega^2 LC - 1}{\omega C}) (where, j^2 = -1)\ \end{split} \end{align*}$

Sekarang pada kondisi resonansi, magnitudo reaktansi induktif dan reaktansi kapasitif menjadi sama.

$\begin{align*} \begin{split} & X_L = X_C\\ & \omega L = \frac{1}{\omega C}\\ & \omega^2 = \frac{1}{LC}\\ & \omega = \omega_0 = \frac{1}{\sqrt {LC}}(where, \omega = angular frequency)\\ & 2 \pi f =\omega_0 = \frac{1}{\sqrt {LC}}\\ & f_0 =\frac{\omega_0}{2\pi} = \frac{1}{2 \pi \sqrt {LC}}\\ \end{split} \end{align*}$

Di mana, $\omega_0$ adalah frekuensi sudut resonan (radian per detik).

Sekarang frekuensi sudut resonan adalah $\omega_0 = \frac{1}{\sqrt{LC}}$ , maka impedansi menjadi

(1) $\begin{equation*} Z_L_C(\omega)_(_s_e_r_i_e_s_) = j L (\frac {\omega^2 - \omega_0^2} {\omega}) \end{equation*}$

Oleh karena itu, pada kondisi resonan ketika $\omega = \omega_0$ impedansi listrik total Z akan nol yang berarti XL dan XC saling menghapus. Oleh karena itu, arus yang disuplai ke rangkaian LC seri mencapai maksimum ( $I = \frac {V} {Z}$ ).

Oleh karena itu, rangkaian LC seri, ketika dihubungkan secara seri dengan beban, akan berfungsi sebagai band-pass filter dengan impedansi nol pada frekuensi resonan.

Pada frekuensi di bawah frekuensi resonan yaitu $f < f_0$ , $X_C >> X_L$ . Oleh karena itu, rangkaian bersifat kapasitif.
Pada frekuensi di atas frekuensi resonan yaitu $f>f_0$ , $X_L >> X_C$ . Oleh karena itu, rangkaian bersifat induktif.
Pada frekuensi resonan yaitu $f = f_0$ , $X_L = X_C$ . Arus mencapai maksimum dan impedansi minimum. Dalam keadaan ini, rangkaian dapat berfungsi sebagai rangkaian penerima.

Rangkaian LC Paralel

Dalam rangkaian LC paralel, induktor dan kapasitor keduanya dihubungkan secara paralel seperti yang ditunjukkan dalam gambar.

Tegangan di setiap terminal elemen yang berbeda dalam rangkaian paralel adalah sama. Oleh karena itu, tegangan di antara terminal-terminal tersebut sama dengan tegangan di induktor dan tegangan di kapasitor.

$\begin{align*} V = V_L = V_C \end{align*}$

Sekarang arus total yang mengalir melalui rangkaian LC paralel sama dengan jumlah arus yang mengalir melalui induktor dan arus yang mengalir melalui kapasitor.

$\begin{align*} i = i_L + i_C \end{align*}$

Resonansi dalam Rangkaian LC Paralel

Pada kondisi resonansi ketika reaktansi induktif ( $X_L$ ) sama dengan reaktansi kapasitif ( $X_C$ ), arus cabang reaktif adalah sama dan berlawanan. Oleh karena itu, mereka saling menghilangkan untuk memberikan arus minimum dalam rangkaian. Dalam keadaan ini, impedansi total mencapai maksimum.

Frekuensi resonansi diberikan oleh

$\begin{align*} f_0 = \frac {\omega_0} {2 \pi} = \frac {1} {2 \pi \sqrt{LC}} \end{align*}$

Sekarang Impedansi rangkaian LC paralel diberikan oleh

$\begin{align*} \begin{split} Z_L_C_(_P_a_r_a_l_l_e_l_) = \frac {Z_L Z_C} {Z_L + Z_C}\ &= \frac {j \omega L \frac{1}{j \omega C}} {j \omega L + \frac{1}{j \omega C}}\ &= \frac{\frac{L}{C}} { \frac{- \omega^2 LC + 1}{j \omega C}}\ &= \frac {j \omega L} {1 - \omega^2 LC} \ \end{split} \end{align*}$

Frekuensi resonan sudut sekarang adalah $\omega_0 = \frac{1}{\sqrt{LC}}$ , maka impedansi menjadi

(2) $\begin{equation*} Z_L_C(\omega)_(_p_a_r_a_l_l_e_l_) = - j (\frac {1}{C}) (\frac {\omega}{\omega^2 - \omega_0^2}) \end{equation*}$

Jadi pada kondisi resonansi ketika $\omega = \omega_0$ impedansi listrik total Z akan menjadi tak terhingga dan arus yang disuplai ke rangkaian LC paralel adalah minimum ( $I = \frac {V} {Z}$ ).

Oleh karena itu, rangkaian LC paralel, ketika dihubungkan secara seri dengan beban akan berfungsi sebagai filter band-stop dengan impedansi tak terhingga pada frekuensi resonansi. Rangkaian LC paralel yang dihubungkan secara paralel dengan beban akan berfungsi sebagai filter band-pass.

Pada frekuensi di bawah frekuensi resonansi yaitu f<f0, XL >> XC. Oleh karena itu, rangkaian bersifat induktif.
Pada frekuensi di atas frekuensi resonansi yaitu f>f0, XC >> XL. Oleh karena itu, rangkaian bersifat kapasitif.
Pada frekuensi resonansi yaitu f = f0, XL = XC, arus adalah minimum dan impedansi adalah maksimum. Dalam keadaan ini, rangkaian dapat berfungsi sebagai rangkaian penolak.

Persamaan Rangkaian LC

Persamaan arus dan tegangan

Pada kondisi awal:

$\begin{align*} I(0) = I_0 sin\phi \end{align*}$

$\begin{align*} V(0) = -\omega_0 L I_0 sin\phi \end{align*}$

Pada osilasi:

$\begin{align*} I(t) = I_0 sin (\omega_0 t + \phi) \end{align*}$

$\begin{align*} V(t) =\sqrt {\frac{L}{C}} I_0 sin (\omega_0 t + \phi) \end{align*}$

Persamaan diferensial rangkaian LC

$\begin{align*} \frac {d^2 i(t)}{dt^2} + \frac{1}{LC} i(t) = 0 \end{align*}$

$\begin{align*} S^2 i(t) + \frac{1}{LC} i(t) = 0 \end{align*}$

$\begin{align*} S^2 + \omega_0^2 = 0 \,\, (where, \omega = \omega_0 = \frac{1}{\sqrt{LC}}) \end{align*}$

Impedansi dari Rangkaian LC Seri

$\begin{align*} Z_L_C(\omega)_(_s_e_r_i_e_s_) = j L (\frac {\omega^2 - \omega_0^2} {\omega}) \end{align*}$

Impedansi Rangkaian LC Paralel

$\begin{align*} Z_L_C(\omega)_(_p_a_r_a_l_l_e_l_) = - j (\frac {1}{C}) (\frac {\omega}{\omega^2 - \omega_0^2}) \end{align*}$

Waktu Penyetelan

Rangkaian LC dapat berfungsi sebagai resonator listrik dan menyimpan energi yang bergetar antara medan listrik dan medan magnet pada frekuensi yang disebut frekuensi resonansi. Karena setiap sistem osilasi mencapai kondisi steady-state pada suatu waktu, yang dikenal sebagai waktu penyetelan.

Waktu yang diperlukan untuk respons menurun dan menjadi stabil pada nilai steady-statenya dan tetap di dalam rentang +- 2% dari nilai akhirnya disebut waktu penyetelan.

Arus Rangkaian LC

Anggap $I(t)$ adalah arus instan yang mengalir melalui rangkaian. Beda potensial di seberang induktor dinyatakan dalam istilah arus $V = L \frac{dI(t)} {dt}$ dan beda potensial di seberang kapasitor adalah $V = \frac {Q}{C}$ , di mana Q adalah muatan yang tersimpan pada plat positif kapasitor.

Sekarang, menurut hukum tegangan Kirchhoff, jumlah penurunan potensial di berbagai komponen dalam loop tertutup sama dengan nol.

(3) $\begin{equation*} L \frac {dI(t)}{dt} + \frac {Q}{C} = V \end{equation*}$

Dengan membagi persamaan di atas oleh L dan mendiferensiasikannya terhadap t, kita mendapatkan

$\begin{align*} \frac{d^2 I(t)}{dt^2} + \frac{d}{dt} \frac{Q}{LC} = \frac{dV}{dt} \end{align*}$

$\begin{align*} \frac{d^2 I(t)}{dt^2} + \frac{1}{LC} \frac{d}{dt} (It) = 0 (where, Q = It) \end{align*}$

$\begin{align*} \frac{d^2 I(t)}{dt^2} + \frac{1}{LC} I(t) = 0 \end{align*}$ (4) $\begin{equation*} \frac{d^2 I(t)}{dt^2} = - \frac{1}{LC} I(t) \end{equation*}$

Sekarang arus dalam osilasi harmonik sederhana diberikan oleh:

(5) $\begin{equation*} I (t) = I_0 sin (\omega t + \phi) ( I = I_m sin \omega t ) \end{equation*}$

Di mana $I_0 > 0$ dan $\phi$ adalah konstanta.

Masukkan nilai dari persamaan (5) ke dalam (4) kita dapatkan,

$\begin{align*} \frac{d^2}{dt^2}I_0 sin(\omega t+\phi) = - \frac{1}{LC}I_0 sin(\omega t+\phi) \end{align*}$

$\begin{align*} \frac{d}{dt} [\frac{d}{dt}I_0 sin(\omega t+\phi)] = - \frac{1}{LC}I_0 sin(\omega t+\phi) \end{align*}$

$\begin{align*} \frac{d}{dt} [\omega I_0 cos(\omega t+\phi)] = - \frac{1}{LC}I_0 sin(\omega t+\phi) [\frac{d}{dx} sinax = acosax] \end{align*}$

$\begin{align*} -\omega^2 I_0 sin(\omega t+\phi) = - \frac{1}{LC}I_0 sin(\omega t+\phi) [\frac{d}{dx} cos ax = -asinax] \end{align*}$

$\begin{align*} - \omega^2 = - \frac{1}{LC} \end{align*}$

(6) $\begin{equation*} \omega = \frac{1}{\sqrt{LC}} \end{equation*}$

Dengan demikian dari persamaan di atas, kita dapat mengatakan bahwa rangkaian LC adalah rangkaian osilasi dan berosilasi pada frekuensi yang disebut frekuensi resonansi.

Tegangan Rangkaian LC

Sekarang menurut persamaan (3), tegangan yang diinduksi pada induktor adalah minus tegangan pada kapasitor.

$\begin{align*} V = -L \frac {dI(t)}{dt} \end{align*}$

Masukkan persamaan arus dari persamaan (5), kita dapat

$\begin{align*} \begin{split} V(t) = - L \frac{d}{dt} [I_0 cos (\omega t + \phi)] \ &= - L I_0 \frac{d}{dt} [cos (\omega t + \phi)] \ &= - L I_0 [-\omega sin (\omega t + \phi)] \ &= \omega L I_0 [sin (\omega t + \phi)] \ &= \frac{1}{\sqrt{LC}} L I_0 [sin (\omega t + \phi)] (where,\omega = \frac{1}{\sqrt{LC}}) \\ V(t) = \sqrt\frac{L}{C} I_0 [sin (\omega t + \phi)] \ \end{split} \end{align*}$

Dengan kata lain, tegangan mencapai maksimum ketika arus mencapai nol dan sebaliknya. Amplitudo osilasi tegangan adalah osilasi arus dikalikan dengan $\sqrt\frac{L}{C}$ .

Fungsi Transfer Rangkaian LC

Fungsi transfer dari tegangan input ke tegangan pada kapasitor adalah

$\begin{align*} \begin{split} H_C(s) = \frac{V_C(s)} {V_i_n(s)}\ &= \frac{Z_C}{Z_C + Z_L}\ &= \frac{\frac{1}{j \omega C}} {j \omega L + \frac{1}{j \omega C}}\ &= \frac {\frac{1}{j \omega C}} {\frac{j^2 \omega^2 LC + 1}{j \omega C}}\ &= \frac{1} {-\omega^2 LC + 1}\\ H_C(s) = \frac{1}{1 - \omega^2 LC} (where, j^2 = -1)\ \end{split} \end{align*}$

Dengan cara yang sama fungsi transfer dari tegangan input ke tegangan di seberang induktor adalah

$\begin{align*} \begin{split} H_L(s) = \frac{V_L(s)} {V_i_n(s)}\ &= \frac{Z_L}{Z_C + Z_L}\ &= \frac{j \omega L} {j \omega L + \frac{1}{j \omega C}}\ &= \frac{j \omega L} {\frac{j^2 \omega^2 LC + 1}{j \omega C}}\ &= \frac{j^2 \omega^2 LC} {-\omega^2 LC + 1}\\ H_L(s)= -\frac{\omega^2 LC}{1 - \omega^2 LC}\ \end{split} \end{align*}$

Tanggapan Alami Rangkaian LC

Misalkan kapasitor pada awalnya sepenuhnya terisi dan saklar (K) dibuka untuk waktu yang sangat lama dan ditutup pada t=0.

Pada t=0– saklar K terbuka

Ini adalah kondisi awal sehingga kita dapat menulis,

$\begin{align*} I_L(0^-) = 0 = I_L(0^+) \end{align*}$

$\begin{align*} V_C(0^-) = 0 = V_C(0^+) \end{align*}$

Karena arus melalui induktor dan tegangan di seberang kapasitor tidak dapat berubah secara instan.

Untuk semua t>=0+ saklar K ditutup

Sekarang sumber tegangan diperkenalkan ke dalam rangkaian. Oleh karena itu menerapkan HUKUM KIRCHHOFF ARUS (KVL) ke rangkaian, kita mendapatkan,

$\begin{align*} \begin{split} - V_L(t) - V_C(t) + V_S = 0 \\ V_L(t) + V_C(t) = V_S \\ L \frac{di(t)}{dt} + \frac{1}{C} \int i(t) dt = V_S \\ \end{split} \end{align*}$

Di sini tegangan di seberang kapasitor dinyatakan dalam istilah arus.

Persamaan di atas disebut persamaan integro-diferensial. Dengan mendiferensialkan kedua sisi dari persamaan di atas terhadap t, kita mendapatkan,

$\begin{align*} L \frac{d^2i(t)}{dt^2} + \frac{i(t)}{C} = 0 \end{align*}$

(7) $\begin{equation*} \frac{d^2i(t)}{dt^2} + \frac{1}{LC} i(t) = 0 \end{equation*}$

Persamaan (7) menunjukkan persamaan diferensial orde kedua dari rangkaian LC.

Gantikan $\frac{d^2}{dt^2}$ dengan s2, kita peroleh,

(8) $\begin{equation*} S^2i(t) + \frac{1}{LC} i(t) = 0 \end{equation*}$

Sekarang akar-akar dari persamaan di atas adalah

$\begin{align*} S_1,_2 = \frac {\sqrt{\frac{4}{LC}}} {{2}} = \frac {\frac{2}{\sqrt{LC}}} {2} = \frac{1}{\sqrt{LC}} \end{align*}$

Di sini $\frac{1}{\sqrt{LC}}$ adalah frekuensi alami osilasi.

Tanggapan Frekuensi Rangkaian LC

Menggunakan metode Impedansi: Persamaan umum untuk sistem tanggapan frekuensi adalah

$\begin{align*} H(\omega) = \frac{Y(\omega)}{X(\omega)} = \frac{V_o_u_t}{V_i_n} \end{align*}$

Anggaplah bahwa tegangan keluaran terjadi di antara terminal kapasitor, terapkan aturan pembagi potensial pada rangkaian di atas

(9) $\begin{equation*} V_o_u_t = V_i_n \frac {Z_C}{Z_C + Z_L} \end{equation*}$

Di mana, $Z_C =$ Impedansi kapasitor $= \frac{1}{j \omega C}$

$Z_L =$ Impedansi induktor $= {j \omega L}$

Substitusikan ke dalam persamaan (9), kita dapatkan

$\begin{align*} \begin{split} \frac{V_o_u_t}{V_i_n}\ &= \frac{Z_C}{Z_C + Z_L}\ &= \frac{\frac{1}{j \omega C}} {j \omega L + \frac{1}{j \omega C}}\ &= \frac {\frac{1}{j \omega C}} {\frac{j^2 \omega^2 LC + 1}{j \omega C}}\ &= \frac{1} {-\omega^2 LC + 1} (where, j^2 = -1)\\ \end{split} \end{align*}$

(10) $\begin{equation*} H(\omega) = \frac{V_o_u_t}{V_i_n} = \frac{1}{1 - \omega^2 LC} \end{equation*}$

Anggap bahwa tegangan output terjadi di seberang induktor, terapkan aturan pembagi potensial pada rangkaian di atas

(11) $\begin{equation*} V_o_u_t = V_i_n \frac {Z_L}{Z_C + Z_L} \end{equation*}$

Substitusikan nilai $Z_C$ dan $Z_L$ dalam persamaan di atas, kita dapat

$\begin{align*} \begin{split} \frac{V_o_u_t}{V_i_n}\ &= \frac{Z_L}{Z_C + Z_L}\ &= \frac{j \omega L} {j \omega L + \frac{1}{j \omega C}}\ &= \frac{j \omega L} {\frac{j^2 \omega^2 LC + 1}{j \omega C}}\ &= \frac{j^2 \omega^2 LC} {-\omega^2 LC + 1}\ \end{split} \end{align*}$

(12) $\begin{equation*} H(\omega) = \frac{V_o_u_t}{V_i_n} = -\frac{\omega^2 LC}{1 - \omega^2 LC} \end{equation*}$

Persamaan (10) dan (12) menunjukkan respons frekuensi dari rangkaian L-C dalam bentuk kompleks.

Persamaan Diferensial Rangkaian LC

$\begin{align*} L \frac{di(t)}{dt} + \frac{1}{C} \int i(t) dt = V \end{align*}$

Persamaan di atas disebut persamaan integro-diferensial. Di sini tegangan pada kapasitor dinyatakan dalam istilah arus.

Sekarang, dengan mendiferensialkan persamaan di atas terhadap t, kita mendapatkan,

$\begin{align*} L \frac{d^2i(t)}{dt^2} + \frac{i(t)}{C} = 0 \end{align*}$

(13) $\begin{equation*} \frac{d^2i(t)}{dt^2} + \frac{1}{LC} i(t) = 0 \end{equation*}$

Persamaan di atas menunjukkan persamaan diferensial orde kedua dari rangkaian LC.

Gantikan $\frac{d^2}{dt^2}$ dengan s2, kita mendapatkan,

(14) $\begin{equation*} S^2i(t) + \frac{1}{LC} i(t) = 0 \end{equation*}$

Sekarang, $\omega_0 = \frac{1}{\sqrt{LC}}$ oleh karena itu, $\omega_0^2 = \frac{1}{LC}$ , masukkan ke dalam persamaan di atas kita mendapatkan,

$\begin{align*} S^2i(t) + \omega_0^2 i(t) = 0 \end{align*}$

$\begin{align*} S^2 + \omega_0^2 = 0 \end{align*}$

Penyimpanan dan Pelepasan Energi pada Rangkaian LC

Dalam rangkaian LC, induktor dan kapasitor keduanya merupakan elemen penyimpan energi, yaitu induktor menyimpan energi dalam medan magnet (B), tergantung pada arus yang melewatinya, dan kapasitor menyimpan energi dalam medan listrik (E) antara plat konduktifnya, tergantung pada tegangan yang ada di antaranya.

Anggaplah bahwa awalnya, kapasitor mengandung muatan q, dan kemudian semua energi sirkuit disimpan awalnya dalam medan listrik kapasitor. Energi yang disimpan dalam kapasitor adalah

$\begin{align*} \begin{split} E_C =\frac{1}{2} CV^2 \ &= \frac{1}{2} C \frac{q^2}{C^2} \ &= \frac{1}{2} \frac{q^2}{C^2} (V = \frac{q}{C}) \ \end{split} \end{align*}$

Sekarang jika sebuah induktor dihubungkan ke kapasitor yang terisi, tegangan pada kapasitor akan menyebabkan arus mengalir melalui induktor, yang menghasilkan medan magnet di sekitar induktor, kapasitor mulai mengosongkan dan tegangan pada kapasitor berkurang menjadi nol saat muatan digunakan oleh aliran arus ( $I = \frac{q}{t}$ ).

Sekarang kapasitor telah sepenuhnya kosong dan semua energi disimpan dalam medan magnet induktor. Pada saat ini, arus mencapai nilai maksimumnya dan energi yang disimpan dalam induktor diberikan oleh ( $E_L = \frac{1}{2} LI^2)$ .

Karena tidak adanya resistor, tidak ada energi yang hilang dalam sirkuit. Dengan demikian, energi maksimum yang disimpan dalam kapasitor sama dengan energi maksimum yang disimpan dalam induktor.

Pada saat ini, energi yang tersimpan dalam medan magnet di sekitar induktor menginduksi tegangan pada kumparan sesuai dengan hukum faraday tentang induksi elektromagnetik ( $e = N \frac{d\phi}{dt}$ ). Tegangan yang diinduksi ini menyebabkan arus mengalir melalui kapasitor dan kapasitor mulai mengisi ulang dengan tegangan polaritas yang berlawanan.

Proses pengisian dan pengosongan ini akan dimulai lagi, dengan arus mengalir dalam arah yang berlawanan melalui induktor seperti sebelumnya.

Dengan demikian, pengisian dan pengosongan rangkaian LC dapat terjadi secara siklik dan energi berayun bolak-balik antara kapasitor dan induktor hingga tahanan internal membuat getaran tersebut hilang.

Gambar menunjukkan gelombang tegangan dan arus saat pengisian dan pengosongan.

Gelombang Tegangan dan Arus Pengisian dan Pengosongan Rangkaian LC — Gelombang Tegangan dan Arus Pengisian dan Pengosongan

Aplikasi Rangkaian LC

Aplikasi rangkaian LC mencakup:

Aplikasi rangkaian LC terutama melibatkan banyak perangkat elektronik, khususnya peralatan radio seperti pemancar, penerima radio, dan penerima TV, amplifier, osilator, filter, tuner, dan mixer frekuensi.
Rangkaian LC juga digunakan untuk menghasilkan sinyal pada frekuensi tertentu atau menerima sinyal dari sinyal yang lebih kompleks pada frekuensi tertentu.
Tujuan utama rangkaian LC biasanya adalah untuk bergetar dengan redaman minimum, sehingga tahanan dibuat sekecil mungkin.
Rangkaian resonansi seri menyediakan perbesaran tegangan.
Rangkaian resonansi paralel menyediakan perbesaran arus.

Apa itu Redaman?

Redaman adalah penurunan amplitudo dari getaran atau gerakan gelombang seiring waktu. Resonansi adalah peningkatan amplitudo seiring dengan berkurangnya redaman.

Pernyataan: Hormati aslinya, artikel bagus layak dibagikan, jika ada pelanggaran hak cipta silakan hubungi untuk dihapus.

Berikan Tip dan Dorong Penulis

Topik:

Teori Rangkaian

Sirkuit RLC

Tentang para ahli

Electrical4u

China