سری او پارالل لګونه (فرمول او مثالونه)

فیلد: د اساسي برقو د خواصو

China

د اینډکټر څه دی؟

د اینډکټر (په همدا د اېلکټریکي اینډکټر په نوم) دوه ترمینلي دی چې د پاسيف اېلکټریکي المان په توګه دی چې د مغناطیسي فیلد شکل کې د انرژۍ لخوا د وړاندې کولو لپاره کارول کیږي، هغه وخت چې د ایلکټریکي جريان له هغه ځمکه وروسته راوړل کیږي. دا هم د کویل، چوک یا ریکټر په نوم دی.

د اینډکټر ساده د کویل دی. دا معمولاً د کویل د دې چې د کنډکټر مواد، معمولاً د کاپر، د یک ډول پلاستیک یا فروماگنتیک مواد په څیر کې د یرون کور یا د فېروماغنیتیک مواد کور وړاندې کیږي؛ پسې د دې د نومونه د یرون کوری اینډکټر دی.

د اینډکټرونه معمولاً د ۱ µH (۱۰-6 H) تر ۲۰ H پورې موجود دي. زهات د اینډکټرونو د کور یا د فېروماغنیتیک مواد یا د لوړو کور یې د کویل کې داخل کیږي، چې دا د مغناطیسي فیلد او د اینډکټر د اینډکتانس زیاتولو لپاره کارول کیږي.

د فارادی لای قانون په توګه، هغه وخت چې د اینډکټر یا کویل کې د اېلکټریکي جريان بدلېږي، د وخت څخه متغیر مغناطیسي فیلد د e.m.f (الکتروموټیو فورس) یا ولټیج پیدا کوي. د اینډکټر ترمنځ د e.m.f یا ولټیج د اېلکټریکي جريان د بدلولو د درجې سره تناسب لري.

انډکتانس (L) د انډکټر يوه خصوصیت دی چې په دې کې تغییراتو ته مخالفت ورکوي. انډکټر جوړه شوی دی، دا د مغناطيسي میدان په توګه برقی انرژي ننګول کولو لپاره د کمک ورکوي.

د انډکټرونه څو څو ورکوي؟

د انډکټر په سیمینو کې د ځایونو او د کورنۍ تغییراتو ته مخالفت ورکوي، د دې ترمنځ د اړیکې د ځایونو تغییراتو په توګه ولولو سره. د انډکټر په سیمینو کې کوم ډول ورکوي، د لاندې وښیلو جوړښت په پام کې نیولو سره.

واخلم، د لنډنۍ، د تل یو سیمه (انډکټر)، او د کلیچ یو کلیچ په بټری کې وړاندې شوي دي. که د انډکټر په سیمینو کې دې، د لنډنۍ لوستل کېږي. د انډکټر سره، د سیمینو راځیعونه کاملاً مختلف وي.

د انډکټر یا د تل په پرتله د لنډنۍ سره د داونده له لږه دی. په دې توګه که د کلیچ بند شي، د کورنۍ زه د تل په پرتله لوی شته ورکوي. په دې توګه، د لنډنۍ د لوستل کېږي.

که د کلیچ بند شي، د لنډنۍ د لوستل کېږي او په دې توګه د کورنۍ د تل په پرتله لوی شته ورکوي. په دې توګه، د لنډنۍ د لوستل کېږي.

دلایل د دې ده چې که د ولولو یا د اختلاف ولولو د انډکټر په وړاندې کې ورکول شي، د کورنۍ په انډکټر کې د مغناطيسي میدان جوړه کوي. دا مغناطيسي میدان د انډکټر په توګه د لوی کورنۍ ولولو جوړه کوي.

دا لوی کورنۍ د مغناطيسي میدان په توګه د کورنۍ تغییراتو ته مخالفت ورکوي. که د مغناطيسي میدان جوړه شي، د کورنۍ طبیعي توګه ورکول شي.

که د کلیچ بند شي، د مغناطيسي میدان د کورنۍ په انډکټر کې د کورنۍ ورکول ته معاون وي. دا د لنډنۍ د لوستل کېږي.

د بل عبارت د دې د نتیجه ده چې د انډکټر په کورنۍ کې د کورنۍ د تغییراتو ته مخالفت ورکوي. په دې توګه، د کورنۍ په انډکټر کې د تغییراتو ته مخالفت ورکوي.

د انډکټر سیمینو سمبل

د انډکټر د سیمینو سمبل په لاندې وښیلو کې وړاندې شوی دی.

د اینډکټر معادله

د اینډکټر په وړاندې ولټیژ

د اینډکټر په وړاندې ولټیژ د دې په وړاندې بېلابېلو کې د الکټریکي جريانونو د تیرېدونو توپیر سره متناسب دی. ریاضيي توګه، د اینډکټر په وړاندې ولټیژ په دې توګه نښته کیږي،

$\begin{align*} v_L = L \frac{di_L}{dt} \end{align*}$

که، $v_L$ = د اینډکټر په وړاندې لحظي ولټیژ (ولټ)،

$L$ = د هنري واحد (هنري) د اینډکټنس،

$\frac{di_L}{dt}$ = د الکټریکي جريانونو د تیرېدونو د دېروالی (امپیر په ثانیې کې)

د انډوکټر په سرونه کې د ولتاژ ارزښت د هغه د مغناطيسي چاودنې په داخل کې ذخیره شوي انرژي ته اړه لري.

که d.c. current د انډوکټر له لارې تېر شي، نو $\frac{di_L}{dt}$ صفر ته ورسوي ځکه چې d.c. جريان د وخت له مخې ثابت دی. په دې توګه، د انډوکټر په سرونه کې د ولتاژ ارزښت صفر ته ورسوي. نو، تر هغه چې d.c. کميتونه په ګورو، د حالت د ثبات په حال کې، انډوکټر د يو کوتولو سرتي سرکت په توګه عمل کوي.

جريان د يو انډوکټر له لارې

زموږ کولای شو چې د انډوکټر له لارې جريان بيا ويليکو په داسې ډول چې د هغې سره تړلې ولتاژ په اساس وي، لکه:

$\begin{align*} i_L = \frac{1}{L} \int v_L dt \end{align*}$

په لاندې فورمول کې، د عددي محاسبې حدود د تېرو تاريخ او يا د لومړني شرائطو په اساس ټاکل شوي دي، يعني له $-\infty \,\, to \,\, t(0^-)$ .

اوس، را تصور کوو چې د بدلون اقدام په t=0 وخت کې ترسره کيږي، يعني د سويچ بندول په t=0 وخت کې ترسره کيږي. موږ د انډوکټر له لارې د جريان معادله لرو، لکه:

$\begin{align*} i_L = \frac{1}{L} \int v_L dt \end{align*}$

د انتګرال لیموونه دوه وقفې ته جلا کولی شئ $-\infty \,\, to \,\, 0$ او $0 \,\, to \,\,t$ . معلومه چې $0^-$ د سویچ کولو لپاره په لاندې وخت کې ده، په هرصورت چې $0^+$ د سویچ کولو لپاره په بالای وخت کې ده. پس له دا لنډه کولو سره، ما داسې نوي کولی شئ

$\begin{align*} i_L = \frac{1}{L} \int_{-\infty}^{t} v_L dt \end{align*}$

پس،

$\begin{align*} i_L = \frac{1}{L} \int_{-\infty}^{0^-} v_L dt + \frac{1}{L} \int_{0^-}^{t} v_L dt \end{align*}$

دا موده کې، د $\frac{1}{L} \int_{-\infty}^{0^-} v_L dt$ شمېر د ګټې جاري د تاریخی پریود کې د قیمت راښکونه او دا هېڅ نه دی چې د $i_L$ د اولیو شرایط. دا د $i_L(0^-)$ لپاره د اشاره کولو لپاره استعمال کړئ.

$\begin{align*} i_L = i_L(0^-) + \frac{1}{L} \int_{0^-}^{t} v_L dt \end{align*}$

د $t=0^+$ لپاره، ما داسې لیکلی کوو:

$\begin{align*} i_L (0^+)= i_L(0^-) + \frac{1}{L} \int_{0^-}^{0^+} v_L dt \end{align*}$

دا ورته، مونه چې د تبادلې عملیات یې د صفر زمانه کې ترسره کیږي. په دا توګه، انتگرال لرونکي $0^-$ تر $0^+$ څخه د ځای ده.

پس،

$\begin{align*} i_L(0^-) = i_L(0^+) \end{align*}$

پس، د انډوکټر څخه د جریان نشي به سریعه بدلون کوي. دا یعنی د انډوکټر څخه د جریان، د تبادلې عملیات له په اوږد شوی او پسې یو شوی دی.

انډوکټر په t=0 کې

د انډوکټر لپاره $t = 0$ ، یعنی د انډوکټر ته د ولټاژ وړاندې کولو موده، دا د ایدئالو لپاره $\infty$ دی چې د وخت پراخه $dt$ صفر دی. په دې توګه د وخت ته د انډوکټر یو اوپن سرکټ څخه عمل کوي. په استویي حالت کې د $t = \infty$ وخت کې دا د شورت سرکټ څخه عمل کوي.

که د انډوکټر په لاندې وخت کې د اولیو جريانونه I۰ راوړي، نو په $t=0^+$ وخت کې دا د ثابت جرياني سورس څخه عمل کوي او د قيمت $I_0$ دی، په استویي حالت کې د $t=\infty$ وخت کې دا د شورت سرکټ څخه عمل کوي په يو جرياني سورس کې.

سری او پارالل انډوکټران

د سریال او پراولو لپاره د ریزیستانو په مانند د انډکټرانو خوندونه کېږي. دوه مغناطیسی توپیر لرونکي کویلونه ۱ او ۲ غواړئ چې خپل-انډکتانس $L_1$ او $L_2$ دا د هنری وحدې له لارې د دوه کویلونو ترمنځ د متبادل انډکتانس.

د الکترونیکی سریال کې دوه انډکټران مختلف څېړنې سره جوړ شوي کېږي چې د داسې د معادل انډکتانس څو مختلف ارزښتونه ده چې په پایلو کې خبرې شوي دي.

سریال انډکټرانو فرمول

سریال انډکټرانو څوګړل

د دوه مغناطیسی توپیر لرونکو انډکټرانو یا کویلونو په سریال کې جوړولو ته د نظر بېرته ورکړئ. د انډکټرانو په سریال کې جوړولو دوه احتمالي څېړنې شتون لري.

د یوه څېړنې کې، د انډکټرانو لخوا تولید شوي فلکسونه د یو بل سمت کې کاري کوي. پس دا انډکټران د سریال-اعمالي یا جمعي څېړنې ته په نوم یادیږي.
د دویمه څېړنې کې، که د نورو انډکټر لپاره کورنۍ واخلي او دا د فلکسونو ترمنځ د وړاندې کاري کوي، پس دا انډکټران د سریال-مخالفت یا تفریقي څېړنې ته په نوم یادیږي.

د اینډکټر ۱ خودکار لیپسې $L_1$ او د اینډکټر ۲ خودکار لیپسې $L_2$ . دوی اینډکټرونه څخه د متحاکمې لیپسې M سره متحاکمه شوي.

سریالی ترمنځ (کامولو) تړل (متحاکمې طورتوب جوړښت د خودکار طورتوب جوړښتونه کې یې کمک ورکوي)

دوی اینډکټرونه یا کویلونه د سریالی ترمنځ یا کامولو ډول سره تړل شوي دي، په لاندې تصویر کې ښیي.

دا ترمنځ کې د دوی اینډکټرونو خودکار او متحاکمې فلوکسونه د یو ډول د ځای کې عمل کوي؛ پس د خودکار او متحاکمې طورتوب جوړښتونه هم د یو ډول د ځای کې وي.

پس،

د اینډکټر ۱ خودکار طورتوب جوړښت, $e_s_1 = -L_1\frac{di}{dt}$
د اینډکټر ۱ متحاکمې طورتوب جوړښت, $e_m_1 = -M\frac{di}{dt}$
د اینډکټر ۲ خودکار طورتوب جوړښت, $e_s_2 = -L_2\frac{di}{dt}$
د لانډې ۱ کې متقابل القاء شوي e.m.f، $e_m_2 = -M\frac{di}{dt}$

د ترکیب په وچ کې کلی القاء شوي e.m.f،

$\begin{align*} e=-(L_1\frac{di}{dt}+M\frac{di}{dt}+L_2\frac{di}{dt}+M\frac{di}{dt}) \end{align*}$

(1) $\begin{equation*} e = -(L_1+L_2+2M) \frac{di}{dt} \end{equation*}$

اگر $L_eq$ دوه لانډو درې د سریالي ټولنې یوازې د معادل القایي ځانګړتوب وي، د ترکیب په وچ کې القاء شوي e.m.f په اساسي توګه داسې ده:

(2) $\begin{equation*} e = -L_e_q_. \frac{di}{dt} \end{equation*}$

معادلات (1) او (2) را واورئ، ما داسې بدليږي:

(۳) $\begin{equation*} L_e_q_. = L_1 + L_2 + 2M \end{equation*}$

دا معادله دوه سیریالی او اضافي وړاندې شوي انډکټرونو یا کویلونو د معادل انډکتانس ترلاسه کوي.

که دوه کویلونو ترمنځ د متبادل انډکتانس نه وي (يعني، M = 0)، په اینده،

$\begin{align*} L_e_q_. = L_1 + L_2 \end{align*}$

سری تضاد (دیفرانسیل) وړاندیز (متبادل القایی EMF د خود القایی EMF ته تضاد کوي)

یو باره که دوه متبادل وړاندې شوي انډکټرونو یا کویلونه د سری ترتیب سره وړاندې شول دي، چې دوی د فلوکسونه ترمنځ د تضاد لري، په لوښی کې ښیي.

چونکه د فلوکسونه ترمنځ د تضاد لري، د متبادل القایي EMF د خود القایي EMF ته تضاد کوي. په اینده،

د یوام کویل د خود القایي EMF، $e_s_1 = -L_1\frac{di}{dt}$
د اینډکټر ۱ کې متقابل القاء شوي ولټیژن، $e_m_1 = +M\frac{di}{dt}$
د اینډکټر ۲ کې خودالقاء شوي ولټیژن، $e_s_2 = -L_2\frac{di}{dt}$
د اینډکټر ۲ کې متقابل القاء شوي ولټیژن، $e_m_2 = +M\frac{di}{dt}$

د ترکیب کې په کلی د القا شوي ولټیژن،

$\begin{align*} e=-(L_1\frac{di}{dt}-M\frac{di}{dt}+L_2\frac{di}{dt}-M\frac{di}{dt}) \end{align*}$

(۴) $\begin{equation*} e = -(L_1+L_2-2M) \frac{di}{dt} \end{equation*}$

که $L_e_q$ دوه اینډکټرونو د سیري زړه کې د معادل انډکتانس وي، د ترکیب کې القا شوي ولټیژن به داسې د لارښوونه څخه ورکول شي،

(5) $\begin{equation*} e = -L_e_q_. \frac{di}{dt} \end{equation*}$

د معلوماتو (4) او (5) په مقایسه کې، ما داسې ترلاسه کړو،

(6) $\begin{equation*} L_e_q_. = L_1 + L_2 - 2 M \end{equation*}$

دا معادله دوه اندوکټرونه چې په سلسله وړاندیز یا دifferential connection لپاره دمعادل inductance ته راوړي.

که دوه کویلونه تر میانه دmutual inductance نه وي (يعني M = 0)، نو،

$\begin{align*} L_e_q_. = L_1 + L_2 \end{align*}$

مثال 1

دوه کویلونه د self-inductances 10 mH او 15 mH او دmutual inductance میاشتوبه 10 mH دی. د serie aiding لپاره دمعادل inductance ته په توګه په څرګنده کړئ.

حل:

د دې د معلوماتو د لاندې: L1 = 10 mH، L2 = 15 mH او M = 10 mH

د سلسله کې د ترمنځ پرتله فرمول له منظر:

$\begin{align*} \begin{split} & L_e_q_. = L_1 + L_2 + 2M \\ & = 10 + 15 + 2(10) \\ & = 10 + 15 + 20 \\ & L_e_q_. = 45\,\,mH \end{split} \end{align*}$

په دې فرمول کې د استعمالو توګه، د سلسله کې د ترمنځ پرتله وخت د 45 mH د همپاکې لازمیت اخلي.

مثال ۲

دوه کویلونه د خپلې لازمیتونه 10 mH او 15 mH او د دوه کویلونو ترمنځ د همپاکې لازمیت 10 mH دی. د سلسله کې د ترمنځ پرتله وخت د همپاکې لازمیت جوړ کړئ.

حل:

د دې د معلوماتو د لاندې: L1 = 10 mH، L2 = 15 mH او M = 10 mH

د سلسله کې د ترمنځ پرتله فرمول له منظر:

$\begin{align*} \begin{split} & L_e_q_. = L_1 + L_2 - 2M \\ & = 10 + 15 - 2(10) \\ & = 10 + 15 - 20 \\ & = 25 - 20 \\ & L_e_q_. = 5\,\,mH \end{split} \end{align*}$

دا په معادله کې د څخه، د سریالو تړلو لپاره د مساواتو له طرف سره د هم وړاندې د ۵ ملی هنری د ټولو مساواتو لرونکي د ښودل شوي.

د تړلونو په موازی توګه فرمول

څو تړلونه په موازی توګه کومې کېږي

دوه تړلونه په موازی توګه کومې کېږي چې

د متقابل د ام.اف.ام. د خپلواکي د ام.اف.ام.ونو د په موازی توګه د یوه د ځانګړي کمک کوي
د متقابل د ام.اف.ام. د خپلواکي د ام.اف.ام.ونو په موازی توګه د یوه د ځانګړي دمخکې کوي

د موازی کمک کوونکي (تجمعی) تړل (د متقابل د ام.اف.ام. د خپلواکي د ام.اف.ام.ونو د په موازی توګه د یوه د ځانګړي کمک کوي)

که دوه تړلونه په موازی توګه کومې شي، د متقابل د ام.اف.ام. د خپلواکي د ام.اف.ام.ونو د په موازی توګه د یوه د ځانګړي کمک کوي، چې په زیرنو شکل کې نښې شوي ده.

د L1 او L2 تړلونو په څخه د جريانونو i1 او i2 او I د ټولو جرياني.

پس،

(7) $\begin{equation*} i = i_1 + i_2 \end{equation*}$

په نتیجه کې،

(8) $\begin{equation*} \frac{di}{dt} = \frac{di_1}{dt} + \frac{di_2}{dt} \end{equation*}$

هر دوه اندوکټرونه کې دوه EMFs پیدا کیږي. یو د خود اندوکسیون له لارې او بل د متقابل اندوکسیون له لارې.

څنګه چې اندوکټرونه په متوازی توګه وړاندې شوي دي، EMFs مساوي دي.

په نتیجه کې،

(9) $\begin{equation*} L_1 \frac{di_1}{dt} + M \frac{di_2}{dt} = L_2 \frac{di_2}{dt} + M \frac{di_1}{dt} \end{equation*}$

$\begin{align*} L_1 \frac{di_1}{dt} - M \frac{di_1}{dt} = L_2 \frac{di_2}{dt} - M \frac{di_2}{dt} \end{align*}$

$\begin{align*} \frac{di_1}{dt} (L_1 - M) = \frac{di_2}{dt} (L_2 - M) \end{align*}$

(10) $\begin{equation*} \frac{di_1}{dt} = (\frac{L_2 - M}{L_1 - M}) \frac{di_2}{dt} \end{equation*}$

په دې توګه، د نومبر (۹) کولو سره د نومبر (۸) ته ورکړئ، دا جوړ شوی:

$\begin{align*} \frac{di}{dt} = (\frac{L_2 - M}{L_1 - M}) \frac{di_2}{dt} + \frac{di_2}{dt} \end{align*}$

(۱۱) $\begin{equation*} \frac{di}{dt} = (1 + \frac{L_2 - M}{L_1 - M}) + \frac{di_2}{dt} \end{equation*}$

که $L_e_q.$ د پارالل وړاندې کویلانونو لخوا د همپوره اندوختنې دا داسې ده، د هغه ته د ایم اف موجوب شوي خواهد

(۱۲) $\begin{equation*} e = L_e_q_. \frac{di}{dt} \end{equation*}$

دا د یو کویل کې د ایم اف موجوب شوی سره برابر دی، یعنی،

$\begin{align*} L_e_q_. \frac{di}{dt} = L_1 \frac{di_1}{dt} + M \frac{di_2}{dt} \end{align*}$

(13) $\begin{equation*} \frac{di}{dt} = \frac{1}{L_e_q_.} [L_1 \frac{di_1}{dt} + M \frac{di_2}{dt}] \end{equation*}$

د $\frac{di_1}{dt}$ د قیمت څخه د (10) معادله ته د (13) معادله ته وړاندې کولو سره، ما په اینځای کې داسې لري:

$\begin{align*} \frac{di}{dt} = \frac{1}{L_e_q_.} [L_1 (\frac{L_2 - M}{L_1 - M}) \frac{di_2}{dt} + M \frac{di_2}{dt}] \end{align*}$

(14) $\begin{equation*} \frac{di}{dt} = \frac{1}{L_e_q_.} [L_1 (\frac{L_2 - M}{L_1 - M}) + M] \frac{di_2}{dt} \end{equation*}$

اوس، د (11) معادله او د (14) معادله یو بل ته ورکول:

$\begin{align*} 1+(\frac{L_2 - M}{L_1 - M}) \frac{di_2}{dt} = \frac{1}{L_e_q_.}[L_1 (\frac{L_2 - M}{L_1 - M}) + M]\frac{di_2}{dt} \end{align*}$

$\begin{align*} \frac{L_1+L_2 - 2M}{L_1 - M} = \frac{1}{L_e_q_.} [\frac{L_1L_2- L_1M+L_1M - M^2}{L_1 - M}] \end{align*}$

$\begin{align*} \frac{L_1+L_2 - 2M}{L_1 - M} = \frac{1}{L_e_q_.} [\frac{L_1L_2 - M^2}{L_1 - M}] \end{align*}$

(15) $\begin{equation*} L_e_q_. = \frac{L_1L_2 - M^2}{L_1+L_2 - 2M} \end{equation*}$

دا معادله دوه سپرې کویلونه چې په موازۍ توګه او ترسره کړي د ورته درنډونه لپاره د معادل درنډونه راوباسئ.

که دوه کویلونو ترمنځ د همکاري درنډ نه وي (يعني، M = 0)، په اینده:

$\begin{align*} L_e_q_. = \frac{L_1L_2 - (0)^2}{L_1+L_2-2(0)} = \frac{L_1L_2}{L_1+L_2} = \frac{product}{sum} \end{align*}$

پارالېل مخالفت (دیفرانسیل) اړیکه (متعادل شوي متقابل القاء د خود القاء مخالفت)

دو ګټونو په پارالېل مخالفت کې وصل شولو کې، متعادل شوي متقابل القاء د خود القاء مخالفت کوي.

اوږدۍ داسې ښودل شوې دوه ګټونه په پارالېل مخالفت یا دیفرانسیل ډول وصل شوي دي.

د پارالېل سرچینې اړیکې ډول به داسې ثابت کړي چې،

(۱۶) $\begin{equation*} L_e_q_. = \frac{L_1L_2 - M^2}{L_1+L_2 + 2M} \end{equation*}$

دا معادله دوه ګټونو په پارالېل مخالفت یا دیفرانسیل ډول وصل شوو ګټونو د معادل ګټنې ترلاسه کوي.

که دوه ګټونو ترمنځ د متقابل القاء نه وي (يعني M = 0)، نو،

$\begin{align*} L_e_q_. = \frac{L_1L_2 - (0)^2}{L_1+L_2+2(0)} = \frac{L_1L_2}{L_1+L_2} = \frac{product}{sum} \end{align*}$

نمونه ۱

دو سپریت که د اودلوالۍ خود سپریت ۵ میلی هنری او ۱۰ میلی هنری دي او دویمی سپریت ۵ میلی هنری دي. په موازی سره یې د جوړولو لپاره د معادل سپریت یې وړاندیز کړئ.

حل:

د دې داتا: L1 = ۵ میلی هنری، L2 = ۱۰ میلی هنری او M = ۵ میلی هنری

په موازی سره یې د جوړولو فرمول برابری:

$\begin{align*} \begin{split} & L_e_q_. = \frac{L_1 L_2 - M^2}{L_1 + L_2 - 2M}.... if \,\, fluxes \,\, aid \\ & = \frac{5 * 10 - (5)^2}{5 + 10 - 2(5)} \\ & = \frac{50 - 25}{15 - 10} \\ & = \frac{25}{5} \\ & L_e_q_. = 5\,\,mH \end{split} \end{align*}$

په دې معادله کې د معادل سپریت ۵ میلی هنری یې ترلاسه کړئ که دوه دواړه په موازی سره یې جوړ شوي وي.

نمونه ۲

دوه سولېنودونه خپلکړه انډوکټنس ۵ mH او ۱۰ mH لري، او د دواړو ترمنځ مشترک انډوکټنس ۵ mH ده. د موازي ضد اتصال په حالت کې معادل انډوکټنس ومومئ.

حل:

د ورکړل شوی معلومات: L1 = 5 mH, L2 = 10 mH او M = 5 mH

د موازي ضد فورمول له مخی،

$\begin{align*} \begin{split} & L_e_q_. = \frac{L_1 L_2 - M^2}{L_1 + L_2 + 2M}.... if \,\, fluxes \,\, oppose \\ & = \frac{5 * 10 - (5)^2}{5 + 10 + 2(5)} \\ & = \frac{50 - 25}{15 + 10} \\ & = \frac{25}{25} \\ & L_e_q_. = 1\,\,mH \end{split} \end{align*}$

نو د معادلې کارولو سره، کله چې دواړه سولېنودونه موازي ضد نښل شوي وي، معادل انډوکټنس 1 mH ترلاسه کوو.

تړل شوي سولېنودونه

کله چې د يو سولېنود (کوڅکي) مغناطيسي ساحه د بلې وروستۍ سولېنود د ګردېدو کتلې يا تړاو ته ورسېږي، نو دواړه سولېنودونه د مغناطيس تړلي ورته ويل کېږي. د سولېنودونو يا کوڅکو تړلو له امله، د دواړو کوڅکو ترمنځ يو مشترک انډوکټنس شتون لري.

د تړلو سرکيټونو کې، د انرژي انتقال د يو سرکيټ څخه ته بل سرکيټ ته صورت نيسي کله چې يو سرکيټ برق ورکړل شي. دوه څنډې والٹراينس فارمر، يو اتو ټرانسفارمر، او يو انډکشن موټر د مغناطيسي تړل شوي سولېنودونو، يا کوڅکو، يا سرکيټونو د بېلګو څخه دي.

دوه مغناطیسی وړاندې شوي اینډکټرانو یا کویلونه ۱ او ۲ را خپلواک لازم بندیدونکي L۱ او L۲ په توګه ترتیب شوي. M د دوی کویلونو ترمنځ د متقابل بندیدونکو عدد.

د متقابل بندیدونکو اثر یا زیاتول (L۱ + M او L۲ + M) یا کم کول (L۱ – M او L۲ – M) د دوی کویلونو بندیدونکو، دا د دوی کویلونو یا اینډکټرانو جوړښت په بڼه دی.

که دوی کویلونو په چاپیریتوب سره جوړ شوي وي چې د دوی فلوکسونه یو بل یو هم یاری کوي، نو د هر کویل بندیدونکو ترڅو M یعنی L۱ + M د کویل ۱ او L۲ + M د کویل ۲. دا د داسې له امله دی چې د هر کویل ترلاسه کیدو فلوکس د خپل فلوکس څخه زیات دی.
که دوی کویلونو په چاپیریتوب سره جوړ شوي وي چې د دوی فلوکسونه یو بل یو مخالفت کوي، نو د هر کویل بندیدونکو ترڅو M یعنی L۱ – M د کویل ۱ او L۲ – M د کویل ۲. دا د داسې له امله دی چې د هر کویل ترلاسه کیدو فلوکس د خپل فلوکس څخه کم دی.

د متقابل بندیدونکو فرمول

ما د یو کویل کې د جرياني ټولو تبدیلاتو ترڅو د دویمه کویل کې متقابل القاعدي e.m.f. پروژکشن ښودل کېږي.

د متقابل بندیدونکو تعريف د یو کویل (یا د سرچینې) د دویمه کویل (یا د سرچینې) کې e.m.f. پروژکشن کول دی چې د یو کویل کې د جرياني تبدیل ښودل کېږي.

نور یو چیز د یو کویل د خصوصیت دی چې د دویمه کویل کې د جرياني تبدیل په مخالفت کې یې د متقابل بندیدونکو ښودل کېږي. دا د دویمه کویل کې د متقابل القاعدي e.m.f. پروژکشن له امله دی چې د یو کویل کې د جرياني تبدیل په مخالفت کې ښودل کېږي.

د متقابل بندیدونکو (M) تعريف د یو کویل کې د فلوکس لینکج په یو واحد جريان کې د دویمه کویل کې د فلوکس لینکج عدد دی.

د ریاضیو لاره،

$\begin{align*} M = \frac{N_2 \phi_1_2}{I_1} \end{align*}$

که،

$I_1$ = په اولو کویل کې جریان

$\phi_1_2$ = دوه ام تور کویل ته وړاندیز شوي فلوکس

$N_2$ = دوه ام تور کویل ته وړاندیز شوي لوپونه

دوه کویلونو ترمنځ د متقابل القائیت ۱ هنری دی چې یو کویل ته په یو آمپیر له نرخ څخه جریان بدلون کېږي او د بیا کویل ته یو ولټ ولټ ایم اف القایيږي.

د وړاندېزې ضریب

د دوه کویلونو ترمنځ د وړاندېزې ضریب (k) د یو کویل ته وړاندیز شوي جریان لرونکي مغناطیسي فلوکس د بیا کویل ته وړاندیز شوي فراوانۍ ډله دی.

کوپل شوي مدارونه کې د کوپل شوي کویلونو ترمنځ د کوپل شوې مقدار تعيين کول لپاره د کوپلینګ د ضريب مهمه پارامتر دی.

رياضياتي توګه، د کوپلینګ د ضريب جوړښت کېدای شي،

$\begin{align*} k = \frac{M}{\sqrt{L_1L_2}} \end{align*}$

که:

L1 د نومبر يوه کویل د خپلواکي اندازه دی

L2 د دويمه کویل د خپلواکي اندازه دی

M د دوه کویلونو ترمنځ د مشترکو اندازه دی

د کوپلینګ د ضريب د دوه کویلونو ترمنځ د مشترکو اندازه په اساس ښودل کیږي. که د کوپلینګ د ضريب لوی وي، نو د مشترکو اندازه هم لوی وي. دوه کوپل شوي کویلونه د مغناطيسي فلوکس له لارې پیوند شوي دي.

که يوه کویل د بل کویل سره د تمام فلوکس پیوند شوي وي، نو د کوپلینګ د ضريب ۱ (يعني ۱۰۰٪) وي، او کویلونه چې د وړاندې کوپل شوي دي.
که يوه کویل د بل کویل سره د نیمه فلوکس پیوند شوي وي، نو د کوپلینګ د ضريب ۰.۵ (يعني ۵۰٪) وي، او کویلونه چې د واچنې کوپل شوي دي.
که يوه کویل د بل کویل سره د فلوکس په لاسه پیوند نه وي، نو د کوپلینګ د ضريب ۰ وي، او کویلونه چې د مغناطيسي لارې جلا شوي دي.

د کوپلینګ د ضريب همیشه یوڅخه ډیر نه وي. دا د کرنۍ موادونو په اساس ښودل کیږي. د هوایي کرنۍ لپاره، د کوپلینګ د ضريب ۰.۴ تر ۰.۸ پورې وي چې د دوه کویلونو ترمنځ د فاصلې په بڼه دی او د آهن يا فریټ کرنۍ لپاره دا ۰.۹۹ تر ډېر وي.

سرچینه: Electrical4u.

د اصلي لپاره احترام، خوښه مقالې جوړولو لپاره، که ناروغۍ شته مخې پاتې کړئ.

د ایوټا کول او خالق ته ځانګړی ورکړل!

موضوعات:

د اساسي برق زده کړنه

د ماخوړو په اړه

Electrical4u

China

توصیه شوي

مهارتۍ

ولټینګ ایمونبالنس: ځمکې فالت، اوپن لاین، يا رزونانس؟

د يوې فازې په زمکې، د کابل لارې شکستن (په فازې وړاندې)، او ریزونانس له مخې د سه فازې ولټینې غیرمتناسبې ترسره کولې شي. دا د سرچینو کولو لپاره مهم دی.يو فازي زمکههرڅه چې يو فازي زمکه د سه فازې ولټینې غیرمتناسبې ترسره کوي، د فازې تر فازې ولټینې مقدار نږدې وي. دا دوه ډولونه دي: ميتاليکي زمکه او ناميتاليکي زمکه. په ميتاليکي زمکه کې، د خراب شوي فازي ولټینه به صفر ته لوړ شي، او بيا دوه فازي ولټینې √3 (تقریباً 1.732) جوړه شي. په ناميتاليکي زمکه کې، د خراب شوي فازي ولټینه به صفر ته لوړ نشي، بلکې به يو ځا

Echo

11/08/2025

الکترومغناطیسونه او مغناطیسو پایداره | تفاوتونه مخې د وړاندیز لپاره شرحبندی شوي دي

الکترومغناطیس و مغناطیس دائمی: فهمیدن تفاوت‌های کلیدیالکترومغناطیس و مغناطیس دائمی دو نوع اصلی موادی هستند که خصوصیات مغناطیسی نشان می‌دهند. در حالی که هر دو میدان مغناطیسی تولید می‌کنند، این دو به طور بنیادی در نحوه تولید این میدان‌ها متفاوت هستند.الکترومغناطیس فقط زمانی میدان مغناطیسی تولید می‌کند که جریان الکتریکی از آن عبور می‌کند. در مقابل، مغناطیس دائمی پس از مغناطیس شدن، بدون نیاز به منبع بیرونی انرژی، میدان مغناطیسی مستمر خود را تولید می‌کند.مغناطیس چیست؟مغناطیس یک ماده یا شیء است که مید

Edwiin

08/26/2025

ولټیکې ولټنې تشریح: پېژندل، اهمیت او د انرژي بیاورتنل په وړاندې څو تاثیراتو

ولتيرو ولټیګهد "ولتيرو ولټیګه" اصطلاح د دې چې د وسیله یو ماکسیمم ولټیګه په توګه کارول شي په منځ کې د خرابۍ یا جلا شوې لاندې راوستل، او د وسیله او مربوطه سرکوټونو د غواړتیا، امنیت او نرمال کارولو تاییدول.په لوی فاصلې ولولو کې، لوی ولټیګه استعمال کول مفید دی. په AC نظامونو کې، د بار د قدرت عامل د يوه تر ډېر ګټوره کول هم اقتصادی لپاره ضروري دی. عملی طور، لوی کرنټونه له لوی ولټیګو سره په پام کې نورو چالندیز دي.لوړي ټرانسمیشن ولټیګونه د کنډکټر موادو لویتوبو د ښودلو تر څومره کورنۍ ورکوي. په دې حال کې،

Encyclopedia

07/26/2025

د یو خالص مخاپاتوي سرکیټ اچی ACڅه دی

پورې ریزیستانسی AC سرکټیو سرکټ چې د پورې ریزیستانس R (د اوهمونو لپاره) لري او د AC سیسټم کې دا د پورې ریزیستانسی AC سرکټ په نوم یادیږي، د اینډکټنس او کیپیسیټنس بیرته. دا سرکټ کې د جریان او ولټیج دوه ترمنځ د سینوسویل موج لخوا ګټوریږي. دا تنظیم کې د ریزیستانس لخوا د قدرت ښودل شي او د ولټیج او جریان په یو توګه فاز ښودل شي - دوی همدې وخت د شپې ارزښتونه ورسوي. د ریزیستانس د خپلو توګه د الکټریکی قدرت ښکلول نه کوي بلکې د الکټریکی انرژی ته د گرمی وړاندې کوي.د ریزیستانسی سرکټ د وضاحتد AC سرکټ کې د ولټیج

Edwiin

06/02/2025