Seryal û Paralel Indüktorler (Formûla & Mînak Serastî)

qalab: بەشی بنەڕەتی برق

China

Induktor çi ye?

Induktor (yana elektrik induktorê dihat) pêşniha bi du termonîn element pasif elektrik e hatir kirin ku enerji di şekilê sazanên mağnetîk de depo bike hêma baran elektrik di navbera wê de bergeve. Li ser virê da çiye li gorî coil, chokes, an reaktor.

Induktor bêtir û paqij ji berî çiye e. Her du jî çiye di core-yê demir de bibe, ya ku plastic yane material ferromagnetîk; belê, li ser virê da çiye li gorî iron-core inductor.

Induktoran her du jî di rûndeya 1 µH (10-6 H) derava 20 H de dest pê bigire. Pirindukan induktor core-yê mağnetîk bi ferrite an demir di navbera çiyan de heye, ku bi karî çalakirina sazanên mağnetîk û lêzêra induktor.

Li ser virêya Faraday law of electromagnetic induction, hêma baran elektrik di navbera induktor an çiyan de guherine, sazanên mağnetîk di demê de voltage an e.m.f (electromotive force) bikin. Voltage an e.m.f. di navbera induktor de direkten proporsiyonal e bi rateyê guherandina baran elektrik di navbera induktor de.

Inductance (L) ya taybetiya yekînê ye ku her çendîk biguherîne bi mezinahiya an derêjiya vêrên di navbera wê de dest pêkirin. Yekîn ku inductance'yek bêtir e, heta kapasiteyê yên bikaranîna werazên elektrîkî li ser forma çepêya magnetîk.

Yekînên Inductor Çimkariyan?

Yekîn di cihazê de guhertina vêrên di navbera wê de dêst pêkirin bi induktîna birêhatê ji bo rengê vêrên. Ji bo fahmina ku yekîn çimkariyan, were şopandin a şekil di bin.

Wêke şopandin, lamp, kawa yekîn (inductor), û switch bi battery'ê hatine girîdan. Eger yekîn ji cihazê rakireb, lamp wekhevalik dikare. Bi yekîn, cihaz divêjî baş jî werekeve.

Yekîn an coil resistance'ê xwe pir bêtir e nisbey lamp, lê dema switch bişûre, zanîn ku vêrên bi tevahî di navbera coil de debîte bibêje ku rasteyek resistance'ê ya bêtirê dide. dema ku, ew dikare ku lamp wekhevalik dimikane.

Lê bi rastî, dema switch bişûre, lamp bejî dibîne û demdema dimike û dema switch vekirin, lamp bejî dibîne û demdema qebûl dibîne.

Sedeya ku, dema voltage an potential difference li ser yekîn îne, vêrên di navbera yekîn de çepêya magnetîk dide. Vê çepêya magnetîk berî vêrên induced di yekîn de çêke, lê polâriya wekhevî ne, ji bo Lenz's law.

Vê vêrên induced ji çepêya magnetîk yekîn dibe ku guhertina vêrên dikare, zêdetir an berbihat, di navbera vêrên de. Dema ku çepêya magnetîk afirand, vêrên dibe ku normal dibêje.

Ezdi, dema switch bişûre, çepêya magnetîk li ser yekîn vêrên di navbera yekîn de hilînin heta çepêya magnetîk afirand. Vê vêrên lamp hilînin ji bo dema tiyê heta ku switch vekirin.

Bi digeh, yekîn dikare ku werazên elektrîkî li ser forma çepêya magnetîk bike û dibe ku guhertina vêrên di navbera wê de dêst pêkirin. Berî vê, neticeya hejmarî ya vê ku vêrên di navbera yekîn de nabe ku instantaneamente biguherîne.

Şekil Sembolî yên Circuit ên Inductor

Şekil sembolî yên circuit ên inductor di şopandin de hatine nîşan kirin.

Equationa Indüktor

Voltageyê di nav Indüktor de

Voltageyê di nav indüktor de direkten proporsiyonal e ji hêza guherandina kurrêtê elektrikê ku di nav indüktor de da çavreke. Matematîkî, voltageyê di nav indüktor de bi rêzikarîya weha ber hev bike,

$\begin{align*} v_L = L \frac{di_L}{dt} \end{align*}$

li ku, $v_L$ = Voltageya demdema di nav indüktor de di Volt de,

$L$ = Indüktansîn di Henry de,

$\frac{di_L}{dt}$ = Hêza guherandina kurrêtê elektrikê di amperê per saniye de

Tensionî da tranzistora dibeke derbas de têne çiçekên enerjî yên di sînorê dibekeyê de were wergerin.

Eger barzandîkê ya d.c. di dibekeyê de bigerîye $\frac{di_L}{dt}$ bûyer e, ji ber ku barzandîkê ya d.c. di demê de dest pê dest e. Nêzîkî, tensionî da dibekeyê ser zero bigere. Demek, ji hêla nîşanên d.c. li ser dema tevîstî, dibeke wekî birçeyek kurtîk hatî ye.

Barzandîkê bi dibekeyê

Divê barzandîkê bi dibekeyê biguheze bi tensionî da vê dibekeyê were çawitir kirin

$\begin{align*} i_L = \frac{1}{L} \int v_L dt \end{align*}$

Li navbera vê ekuasyonê, hîtên hejmarandina hesabkirinê bi tenêseriya tarîxeya paşîn an şertên sersaliyê re hate cihaz kirin yani ji $-\infty \,\, to \,\, t(0^-)$ .

Niha, ewerîna ku aksiyonê ya hilgirtina têne bike têne qebul bikin ku t=0, ya ku hilgirtina têne bike t=0. Ekuasyona barzandîkê bi dibekeyê me hatine,

$\begin{align*} i_L = \frac{1}{L} \int v_L dt \end{align*}$

Yekêta da hûn dikarin parçeyên integrayşan bi du qescen bibin $-\infty \,\, to \,\, 0$ û $0 \,\, to \,\,t$ . Bîr bînim ku $0^-$ waktiyek di nav şevirinê ye, ji ber vê yekê ya da di nav şevirinê de hatî çêkirin, ji ber vê $0^+$ waktiyek piştî şevirinê ye. Nalikan, hûn dikarin bivisînin

$\begin{align*} i_L = \frac{1}{L} \int_{-\infty}^{t} v_L dt \end{align*}$

Nalikan,

$\begin{align*} i_L = \frac{1}{L} \int_{-\infty}^{0^-} v_L dt + \frac{1}{L} \int_{0^-}^{t} v_L dt \end{align*}$

Lê, termek $\frac{1}{L} \int_{-\infty}^{0^-} v_L dt$ biafirina daramikanên kurrûnî yên induktor ê nîşan dide, û yekê da şertî serekiyê ya $i_L$ . Biafirina wê hene bi $i_L(0^-)$ nîşan bike.

$\begin{align*} i_L = i_L(0^-) + \frac{1}{L} \int_{0^-}^{t} v_L dt \end{align*}$

Pa $t=0^+$ , dê biguherînin,

$\begin{align*} i_L (0^+)= i_L(0^-) + \frac{1}{L} \int_{0^-}^{0^+} v_L dt \end{align*}$

Dîrokda, wergeriya çalakirina li ser dêra sifir bûyayên. Wê ji ber vê yekê, integraya ji $0^-$ derava $0^+$ sifir e.

Bunê,

$\begin{align*} i_L(0^-) = i_L(0^+) \end{align*}$

Bunê, cîh bi îndûktor nabe ku were biguheztin di dîrokî de. Yani, cîh bi îndûktor, pêş ve paş wergeriya çalakirina wan e.

Îndûktor li t=0

Induktorê li ser $t = 0$ , ya'ni, di dema keşanîna nîrvana pê indûktorê de, dîsa $\infty$ yê di demekanî $dt$ sifir bibe. Nalaz, di dema keşanînan de, indûktor ê wek şeriyek daştışî ne. Di dema tevastînan de, li ser $t = \infty$ , wek şeriyek kurtişî ne.

Eger indûktor ê bi xebitîn I0 ji ber keşanîna dema paşê, dema $t=0^+$ wek hêmanên xebitîn bêtikî ne bi giyê $I_0$ , di dema tevastînan de, li ser $t=\infty$ , wek şeriyek kurtişî ne di navbera hêmanên xebitîn de.

Indûktorên Seriyan û Paralel

Indüktörler seride ve paralelde bağlandığında dirençlerin seride ve paralelde bağlanmasından benzer şekilde davranır. İki manyetik olarak bağlı bobin 1 ve 2 düşünün, bunların öz-indüktansları $L_1$ ve $L_2$ olsun. İki bobin arasındaki karşılıklı indüktans M olacak şekilde Henry'de ifade edilir.

Bir elektrik devresindeki iki indüktör farklı şekillerde bağlanabilir, bu da aşağıdaki gibi farklı eşdeğer indüktans değerleri verir.

Seride Bağlı Indüktörler Formülü

Nasıl Seride Bağlı Indüktörler Eklenir

İki birbirine manyetik olarak bağlı indüktör veya bobin içeren bir devreyi düşünün. Bu indüktörler seride iki farklı şekilde bağlanabilir.

İlk yöntemde, indüktörler tarafından üretilen akım yoğunlukları aynı yönde etki eder. Bu durumda, bu indüktörler seride destekleyici veya toplam olarak bağlanmış olarak adlandırılır.
İkinci yöntemde, diğer indüktördeki akım ters çevrilerek, indüktörler tarafından üretilen akım yoğunlukları birbirini karşılar. Bu durumda, bu indüktörler seride karşıt veya diferansiyel olarak bağlanmış olarak adlandırılır.

Induktorê 1-ê bixweberî be $L_1$ û induktorê 2-ê bixweberî be $L_2$ . Dua induktorên hene bi induktanşê yekbûyî M.

Qosnayî-bixweber (Kumulatif) (emf-ê yekbûyî alavet dike yên bixweberî)

Dua induktor an koyilên bi qosnayî-bixweber (kumulatif) ve qeytandin, wese ku şo dide.

Di vê qeytandinê de, fluxê bixweber û yekbûyî ya dua induktorên hene bi yek dirêj dikin; demê, emf-ê bixweber û yekbûyî yan jî bi yek dirêj dikin.

Demê,

Emf-ê bixweberî di induktorê 1 de, $e_s_1 = -L_1\frac{di}{dt}$
Emf-ê yekbûyî di induktorê 1 de, $e_m_1 = -M\frac{di}{dt}$
Emf-ê bixweberî di induktorê 2 de, $e_s_2 = -L_2\frac{di}{dt}$
Birîna e.m.f. di induktor 1 de, $e_m_2 = -M\frac{di}{dt}$

E.m.f. guherîn di kombinasyon de,

$\begin{align*} e=-(L_1\frac{di}{dt}+M\frac{di}{dt}+L_2\frac{di}{dt}+M\frac{di}{dt}) \end{align*}$

(1) $\begin{equation*} e = -(L_1+L_2+2M) \frac{di}{dt} \end{equation*}$

Eger $L_eq$ induktansya bederê di du induktor de ye ku hûn bi rêza birayê têkildar ne, e.m.f. birîn di kombinasyon de were hatiya,

(2) $\begin{equation*} e = -L_e_q_. \frac{di}{dt} \end{equation*}$

Bi koyîkirina berhemên (1) û (2), hûn dibe,

(3) $\begin{equation*} L_e_q_. = L_1 + L_2 + 2M \end{equation*}$

Formûla di virgêrî didek inductance'ka bieh bikin an coils'kan ku bi serîyê hatine cihazkirin.

Eger ên mêtakariya inductance nabe (yani, M = 0), berdest,

$\begin{align*} L_e_q_. = L_1 + L_2 \end{align*}$

Îhtiyar Serî (Diferensîal) Cihazkirina (êmfe mutanîyan dikare îhtiyar bibêje emf'kan serîyên xwe)

Bibînin vêna ku div inductor'an yê mêtakar a hatine cihazkirin serîyê û ku flux'akan ku têne şandin di navbera wan de dibêjin, wese ku li ser weşêya jêrîn dîsa.

Çonki flux'akan di navbera wan de dibêjin, şînê emf'ê mêtakar bi şînê emf'ê serîyên xwe dibêje. Berdest,

Emf'ê serîyî di inductor 1 de, $e_s_1 = -L_1\frac{di}{dt}$
Mutually induced e.m.f. in inductor 1, $e_m_1 = +M\frac{di}{dt}$
Self-induced e.m.f. in inductor 2, $e_s_2 = -L_2\frac{di}{dt}$
Mutually induced e.m.f. in inductor 2, $e_m_2 = +M\frac{di}{dt}$

Total induced e.m.f. in the combination,

$\begin{align*} e=-(L_1\frac{di}{dt}-M\frac{di}{dt}+L_2\frac{di}{dt}-M\frac{di}{dt}) \end{align*}$

(4) $\begin{equation*} e = -(L_1+L_2-2M) \frac{di}{dt} \end{equation*}$

If $L_e_q$ is the equivalent inductance of the two inductors in a series opposition connection, the e.m.f. induced in the combination is given by,

(5) $\begin{equation*} e = -L_e_q_. \frac{di}{dt} \end{equation*}$

Bi teqstanên (4) û (5) yek ber, hewce ne:

(6) $\begin{equation*} L_e_q_. = L_1 + L_2 - 2 M \end{equation*}$

Teqnika jêrîn inductanceya herêmî di navbera du induktorên bi serî ve têkildar ên ya bêtir û ya bêtir.

Eger çendina inductanceya herêmî yên di navbera du spîran de tunebe (yani, M = 0), bashka,

$\begin{align*} L_e_q_. = L_1 + L_2 \end{align*}$

Misal 1

Du spîran ji inductanceya xweşan 10 mH û 15 mH û inductanceya herêmî di navbera du spîran de 10 mH heye. Inductanceya herêmî bike bi serî têkilî.

Çareser:

Veriyên danûstirîn: L1 = 10 mH, L2 = 15 mH û M = 10 mH

Pêşniha formûla serî anîk,

$\begin{align*} \begin{split} & L_e_q_. = L_1 + L_2 + 2M \\ & = 10 + 15 + 2(10) \\ & = 10 + 15 + 20 \\ & L_e_q_. = 45\,\,mH \end{split} \end{align*}$

Berdî li ser formûla, dibe inductanceya berafiyê 45 mH heta ji bo cihêrseran serî anîk.

Misal 2

Dua koyil û inductanceya xwe-xwe 10 mH û 15 mH û inductanceya rengdan 10 mH. Bigre inductanceya berafiyê heta ji bo cihêrseran serî anîk.

Çareser:

Veriyên danûstirîn: L1 = 10 mH, L2 = 15 mH û M = 10 mH

Pêşniha formûla serî anîk,

$\begin{align*} \begin{split} & L_e_q_. = L_1 + L_2 - 2M \\ & = 10 + 15 - 2(10) \\ & = 10 + 15 - 20 \\ & = 25 - 20 \\ & L_e_q_. = 5\,\,mH \end{split} \end{align*}$

Bûyer, bi tekerina bikaranîn, induktanasyonê berrîn 5 mH hatine dît da ku ji bo derketina serî û berrdarîn.

Formûla Induktoranên di Paralel de

Ji bo derketina induktoran di paralel de

Dewamê induktoran du di paralel de hatine derketin

EMF-yê mutanîk EMF-yên xweyî destkirin, ya ku derketina paralel a kiribîne
EMF-yê mutanîk EMF-yên xweyî pêşkirin, ya ku derketina paralel a pêşkirîne

Derketina Paralel a Kiribîne (Kumulatyîv) (EMF-yê mutanîk EMF-yên xweyî destkirin)

Gava induktorên du di paralel de derketin û kiribînin, EMF-yê mutanîk EMF-yên xweyî destkirin, wek e di şekil de nîşan didin.

Beri i1 û i2 hene ampera yên di induktorên L1 û L2 de û I hene ampera yekbûyî.

Bûyer,

(7) $\begin{equation*} i = i_1 + i_2 \end{equation*}$

Berdîwe,

(8) $\begin{equation*} \frac{di}{dt} = \frac{di_1}{dt} + \frac{di_2}{dt} \end{equation*}$

Di har induktorê de, du EMF (Tensiyon Elektrîk) pêşketin da. Yek ji bo hundimên xweyî û yek ji bo hundimên mutuale.

Çûnki induktoran paralel têke, EMFan wekheşan in.

Berdîwe,

(9) $\begin{equation*} L_1 \frac{di_1}{dt} + M \frac{di_2}{dt} = L_2 \frac{di_2}{dt} + M \frac{di_1}{dt} \end{equation*}$

$\begin{align*} L_1 \frac{di_1}{dt} - M \frac{di_1}{dt} = L_2 \frac{di_2}{dt} - M \frac{di_2}{dt} \end{align*}$

$\begin{align*} \frac{di_1}{dt} (L_1 - M) = \frac{di_2}{dt} (L_2 - M) \end{align*}$

(10) $\begin{equation*} \frac{di_1}{dt} = (\frac{L_2 - M}{L_1 - M}) \frac{di_2}{dt} \end{equation*}$

Niha, berhem (9) berhem (8) an jê bibe, heman,

$\begin{align*} \frac{di}{dt} = (\frac{L_2 - M}{L_1 - M}) \frac{di_2}{dt} + \frac{di_2}{dt} \end{align*}$

(11) $\begin{equation*} \frac{di}{dt} = (1 + \frac{L_2 - M}{L_1 - M}) + \frac{di_2}{dt} \end{equation*}$

Eger $L_e_q.$ paralel birlashtirilen endüksörlerin ekvivalent indüktansıysa, onda onda induks edilen emf

(12) $\begin{equation*} e = L_e_q_. \frac{di}{dt} \end{equation*}$

Bu herhangi bir bobinde induks edilen emfe eşittir yani,

$\begin{align*} L_e_q_. \frac{di}{dt} = L_1 \frac{di_1}{dt} + M \frac{di_2}{dt} \end{align*}$

(13) $\begin{equation*} \frac{di}{dt} = \frac{1}{L_e_q_.} [L_1 \frac{di_1}{dt} + M \frac{di_2}{dt}] \end{equation*}$

Bi gireyên di navbera (10) de ji bo navbera (13), hewce bike:

$\begin{align*} \frac{di}{dt} = \frac{1}{L_e_q_.} [L_1 (\frac{L_2 - M}{L_1 - M}) \frac{di_2}{dt} + M \frac{di_2}{dt}] \end{align*}$

(14) $\begin{equation*} \frac{di}{dt} = \frac{1}{L_e_q_.} [L_1 (\frac{L_2 - M}{L_1 - M}) + M] \frac{di_2}{dt} \end{equation*}$

Niha, bi gireyên (11) û (14) yek bikin,

$\begin{align*} 1+(\frac{L_2 - M}{L_1 - M}) \frac{di_2}{dt} = \frac{1}{L_e_q_.}[L_1 (\frac{L_2 - M}{L_1 - M}) + M]\frac{di_2}{dt} \end{align*}$

$\begin{align*} \frac{L_1+L_2 - 2M}{L_1 - M} = \frac{1}{L_e_q_.} [\frac{L_1L_2- L_1M+L_1M - M^2}{L_1 - M}] \end{align*}$

$\begin{align*} \frac{L_1+L_2 - 2M}{L_1 - M} = \frac{1}{L_e_q_.} [\frac{L_1L_2 - M^2}{L_1 - M}] \end{align*}$

(15) $\begin{equation*} L_e_q_. = \frac{L_1L_2 - M^2}{L_1+L_2 - 2M} \end{equation*}$

Vebijê di vê heqdan de inductanceya bêtî yên du induktoran da ku bi pêşkêşkirin paralel an ku hewce dikin taybetandin.

Eger ên muntazam inductance nebi (yani, M = 0), wanî,

$\begin{align*} L_e_q_. = \frac{L_1L_2 - (0)^2}{L_1+L_2-2(0)} = \frac{L_1L_2}{L_1+L_2} = \frac{product}{sum} \end{align*}$

Paralel Pêşkêşkirina Pirîvî (Pêşkêşkirina Diferensiyel) (emf-i pêşkêşkirinê ji emf-i xwe-pêşkêşkirinên)

Heta ên hêsan inductor di paralel pêşkêşkirinê de li ser pirîvî bêtikin, emf-i pêşkêşkirinê ji emf-i xwe-pêşkêşkirinên.

Wêste wêne, di wêne de hêsan inductor di paralel pêşkêşkirinê de li ser pirîvî bêtikin an diferensiyel.

Di şêweyekî ku ji bo pêşkêşkirina paralel alîkar bêtikin, dê nîşan bide ku,

(16) $\begin{equation*} L_e_q_. = \frac{L_1L_2 - M^2}{L_1+L_2 + 2M} \end{equation*}$

Ekuasyon a yê vê jê rengîna inductance'ya ekvivalent ya hêsan inductor di paralel pêşkêşkirinê de li ser pirîvî bêtikin an pêşkêşkirina diferensiyel.

Ger çewtışiya pêşkêşkirin ne bi navnîş eke hêsan coil (ji ber ku, M = 0), heke,

$\begin{align*} L_e_q_. = \frac{L_1L_2 - (0)^2}{L_1+L_2+2(0)} = \frac{L_1L_2}{L_1+L_2} = \frac{product}{sum} \end{align*}$

Namûna 1

Dew dîndîkên din ên inductance'ê ya xwe yên 5 mH û 10 mH û inductance'ê ya mutual yên di navbera du dîndîkan de 5 mH e. Inductance'ê ya berdewam bêtir bike heta ku bi paralel aiding têkildar bin.

Çareser:

Daneyên verast: L1 = 5 mH, L2 = 10 mH û M = 5 mH

Berdasî formulayê ya paralel aiding,

$\begin{align*} \begin{split} & L_e_q_. = \frac{L_1 L_2 - M^2}{L_1 + L_2 - 2M}.... if \,\, fluxes \,\, aid \\ & = \frac{5 * 10 - (5)^2}{5 + 10 - 2(5)} \\ & = \frac{50 - 25}{15 - 10} \\ & = \frac{25}{5} \\ & L_e_q_. = 5\,\,mH \end{split} \end{align*}$

Berdasî formulayê, inductance'ê ya berdewam 5 mH e heta ku bi paralel aiding têkildar bin.

Namûna 2

Dewamên divê inductanceyên xweya 5 mH û 10 mH hene û inductancey mutwalî yên di navbera du dewamên de 5 mH be. Inductancey paralel opposing a bike bibînin.

Çözinek:

Daneyên verast: L1 = 5 mH, L2 = 10 mH û M = 5 mH

Pêşniha paralel opposing,

$\begin{align*} \begin{split} & L_e_q_. = \frac{L_1 L_2 - M^2}{L_1 + L_2 + 2M}.... if \,\, fluxes \,\, oppose \\ & = \frac{5 * 10 - (5)^2}{5 + 10 + 2(5)} \\ & = \frac{50 - 25}{15 + 10} \\ & = \frac{25}{25} \\ & L_e_q_. = 1\,\,mH \end{split} \end{align*}$

Berdî çûna bikar bînin, inductancey paralel opposing 1 mH dibe.

Dewamên Coupled

Heke saza magnetik ya yek dewam (coil) li ser vayên yek dewam din derbasde û vayên yek dewam din biguheze, du dewam din dikare dewamên coupled bînin. Ji ber coupling dewamên û coils, inductancey mutwalî di navbera du coils de heye.

Di circuitsên coupled de, transferi energy ji yek circuit ên din da bikar bîne heta yek ji circuitsên energized be. Transformer bi du winding, an autotransformer, û motor induction misallen di navbera dewamên û coilsên coupled de ne.

Dewamên induksiyonî ya joreyên divêr veyan an koilên 1 û 2 bi induksiyonan L1 û L2 bêtirbînin. M bêtirbîneke induksiyonê derbarandî yên du koilek bêtirbîne.

Etkîya induksiyonê derbarandî ye ku ya bêtirbîneka induksiyonê bigere (L1 + M û L2 + M) an bêtirbîne (L1 – M û L2 – M) bêtirbîneka induksiyonê ya du koilek, ev ê li ser rêza du koilek an induksorê bêtirbîne.

Hiçê du koilên di rêzik da ku fluxê yan dest pê çendine, bêtirbîneka induksiyonê ya her koilê bigere ji M, yani bêtirbîne L1 + M ji bo koil 1 û L2 + M ji bo koil 2. Ev ê li ser çendina fluxê totala li her koilê ku zêdetir in fluxê xwe.
Hiçê du koilên di rêzik da ku fluxê yan dest pê kêmtine, bêtirbîneka induksiyonê ya her koilê kêmtire ji M, yani bêtirbîne L1 – M ji bo koil 1 û L2 – M ji bo koil 2. Ev ê li ser kêmtina fluxê totala li her koilê ku kêmtir in fluxê xwe.

Formula Induksiyonê Derbarandî

Bilan dîtin ku her guherîna girêdan di koilê de ya yekem hatî çavkirin e.m.f. induksyonî di koilê deyîn.

Induksiyonê derbarandî tayin kirin ku wateyekê (an cihê) e.m.f. di koilê din (an cihê) de piştgiri bike bi induksyonê hiçê guherîna girêdan di koilê deyîn biguhere.

Bi bin nav, mîhengên du koilên ku li ser rûniyan dest pê çendina girêdan di koilê din de çend bike ne induksiyonê derbarandî ne. Ev çendina li ser çendina e.m.f. induksyonî di koilê din de çend bike ku çendina girêdan di koilê deyîn biguhere.

Induksiyonê derbarandî (M) tayin kirin ku flux-linkages di koilê de per unit girêdan di koilê din de bêtirbîne.

Bîsînî,

$\begin{align*} M = \frac{N_2 \phi_1_2}{I_1} \end{align*}$

Lê,

$I_1$ = Daraşta di navbera yekem de

$\phi_1_2$ = Flux qey bi navbera duwemin reyê

$N_2$ = Jimareya navberên di navbera duwemin de

Mutual inductance di navbera du navberan de 1 henry eger daraşt dibeji di rêjeya 1 ampere per second da di navbera yekem de vebayêk em.f. 1 V di navbera din bide.

Coefficient of Coupling

Coefficient of coupling (k) di navbera du navberan de taybetandî ye ku wek hejiyê flux magnetik ê define dike ku ji alavên daraşt di navbera yekem de çêkirin û di navbera din de liyê.

Koefisînyek kopelan û parametra yekemîn e ji bo sîsteman kopelan da ku diha taybetmendîya kopelanê yên çendkariyên induksiyonan de hatî dêtirast.

Bilindî, koefisînyek kopelan dê bibêje be,

$\begin{align*} k = \frac{M}{\sqrt{L_1L_2}} \end{align*}$

Yanî,

L1 induksiyoniyên xweyên cîlên yekem

L2 induksiyoniyên xweyên cîlên duyem

M induksiyoniyên rengî yên di du cîlan de

Koefisînyek kopelan li ser induksiyoniyên rengî yên di du cîlan de bêjî ye. Heke koefisînyek kopelan zêde be, induksiyoniyên rengî ya zêde be. Du cîlên çendkariyên induksiyonan bi fluxê magnetîk kopelan ne.

Heke her fluxê yek cîl bi cîlê din kopelan be, koefisînyek kopelan 1 (yanî, 100%) be, ewa cîlan piştgirtî kopelan ne.
Heke tik nîvek fluxê yek cîl bi cîlê din kopelan be, koefisînyek kopelan 0.5 (yanî, 50%) be, ewa cîlan kopelan bi destûr ne.
Heke fluxê yek cîl tune bi cîlê din kopelan be, koefisînyek kopelan 0 be, ewa cîlan magnetîkî hatin derbas kirin.

Koefisînyek kopelan her demê qeymeti yek jê dikare be. Li ser malbatên navbera core hatin diparand. Ji bo coreyên air, koefisînyek kopelan dê bibêje 0.4 derce 0.8 li ser berî di du cîlan de, û ji bo coreyên iron an ferrite dê bibêje 0.99.

Sereca: Electrical4u.

Danasîn: Respect the original, good articles worth sharing, if there is infringement please contact delete.