Сериески и паралелни индуктори (Формули и примерни задачи)

Поле: Основни електрични

China

Што е индуктор?

Индукторот (познат и како електричен индуктор) се дефинира како елемент со две терминали пассивен електричен елемент кој чува енергија во формата на магнетно поле кога електричниот ток минува низ него. Познат е и како бобина, чок или реактор.

Индукторот е просто бобина од жица. Обично се состои од бобина од проведлив материјал, типички изолирана мед, обвивана околу језерно јадро, било од пластик или феромагнетен материјал; затоа, се нарекува железно-јадрено индуктивно звенло.

Индукторите обично се достапни во опсег од 1 µH (10-6 H) до 20 H. Многу индуктори имаат магнетно јадро направено од ферит или железо во бобината, што се користи за зголемување на магнетното поле и следователно индуктивноста на индукторот.

Според Фарадеев закон за електромагнетна индукција, кога електричниот ток што минува низ индукторот или бобина се менува, временски варирајќи магнетно поле произведува е.м.ф. (електромотивна сила) или напон во него. Индуцираниот напон или е.м.ф. познат и како индуктивна напона е директно пропорционален на количеството на промена на електричниот ток што минува низ индукторот.

Индуктивноста (L) е својство на индуктор кој се противставува на било каква промена во големината или правцот на струјата која минува низ него. Колку посилна е индуктивноста на индукторот, толку поголема е неговата способност да чува електрична енергија во формата на магнетно поле.

Како функционираат индукторите?

Индукторот во цепот се противставува на промените во протокот на струјата низ него со индуцирање на напон низ него, кој е пропорционален на количеството на промена на протокот на струјата. За да разберете како функционира индукторот во цепот, разгледајте ја следнава слика.

Како што е прикажано, лампа, котло вртеница (индуктор) и прекинувач се поврзани со батерија. Ако извадиме индукторот од цепот, лампата светнува нормално. Со индукторот, цепот се однесува потполно поинаку.

Индукторот или котло вртеница има многу помала отпорност врз основа на лампата, така што кога прекинувачот е затворен, повеќето струја треба да почне да текува низ котло вртеницата, бидејќи тоа пружа пат со ниска отпорност за струјата. Затоа, очекуваме дека лампата ќе светнува многу слабо.

Но поради однесувањето на индукторот во цепот, кога прекинувачот е затворен, лампата светнува силно и потоа станува послаба, а кога прекинувачот е отворен, жарката светнува многу силно и потоа брзо се угасува.

Разлогот е тоа што, кога се применува напон или потенцијална разлика над индуктор, електричната струја која текува низ индукторот произведува магнетно поле. Ова магнетно поле повторно создава индуцирана електрична струја во индукторот, но со спротивна поларитет, согласно Ленцов закон.

Ова индуцирана струја поради магнетното поле на индукторот се обидува да се противстави на било каква промена, зголемување или намалување, во струјата. Кога магнетното поле е изградено, струјата може да текува нормално.

Сега, кога прекинувачот е затворен, магнетното поле околу индукторот продолжува да текува струја низ индукторот додека магнетното поле не се рушува. Оваа струја го држи лампата светнува за одреден временски период, иако прекинувачот е отворен.

Друго говорејќи, индукторот може да чува енергија во формата на магнетно поле и се обидува да се противстави на било каква промена во струјата која текува низ него. Затоа, општиот резултат од ова е дека струјата низ индукторот не може моментално да се промени.

Симбол на цепот за индуктор

Схематичкиот симбол на цепот за индуктор е прикажан на следната слика.

Једначина за индукторот

Напон над индукторот

Напонот над индукторот е директно пропорционален со брзината на промена на електричниот ток што протекува низ индукторот. Математички, напонот над индукторот може да се изрази како,

$\begin{align*} v_L = L \frac{di_L}{dt} \end{align*}$

каде што, $v_L$ = Инстантан напон над индукторот во волти,

$L$ = Индуктивност во хенрии,

$\frac{di_L}{dt}$ = Брзина на промена на електричниот ток во ампери по секунда

Напругата преку индуктивитетот е причинета од енергијата складирана во магнетното поле на индуктивитетот.

Ако постојана струја протече низ индуктивитетот $\frac{di_L}{dt}$ станува нула бидејќи постојаната струја е константна во однос на времето. Затоа, напругата преку индуктивитетот станува нула. Така, што се однесува до постојани величини, во стационарно состојба, индуктивитетот функционира како кратка поврзаност.

Струја низ индуктивитет

Можеме да изразиме струјата низ индуктивитетот во зависност од напругата развивана преку него како

$\begin{align*} i_L = \frac{1}{L} \int v_L dt \end{align*}$

Во горенаведената равенка, границите на интеграцијата се одредуваат со разгледување на минатата историја или почетни услови, односно од $-\infty \,\, to \,\, t(0^-)$ .

Сега, претпоставуваме дека акцијата на прекинувачот се случува во t=0, тоа значи дека прекинувачот е затворен во t=0. Имаме ја равенката за струјата низ индуктивитетот како,

$\begin{align*} i_L = \frac{1}{L} \int v_L dt \end{align*}$

Можеме да ги поделиме границите на интеграција во две интервали како $-\infty \,\, to \,\, 0$ и $0 \,\, to \,\,t$ . Знаме дека $0^-$ е моментот точно пред да се случи превклучувањето, додека $0^+$ е моментот точно по тоа кога се случи превклучувањето. Следствено, можеме да запишеме

$\begin{align*} i_L = \frac{1}{L} \int_{-\infty}^{t} v_L dt \end{align*}$

Следствено,

$\begin{align*} i_L = \frac{1}{L} \int_{-\infty}^{0^-} v_L dt + \frac{1}{L} \int_{0^-}^{t} v_L dt \end{align*}$

Овде, изразот $\frac{1}{L} \int_{-\infty}^{0^-} v_L dt$ покажува вредноста на токот во индукторот во минат период, што е ништа повеќе од почетната состојба на $i_L$ . Нека биде означено со $i_L(0^-)$ .

$\begin{align*} i_L = i_L(0^-) + \frac{1}{L} \int_{0^-}^{t} v_L dt \end{align*}$

За $t=0^+$ , можеме да напишеме,

$\begin{align*} i_L (0^+)= i_L(0^-) + \frac{1}{L} \int_{0^-}^{0^+} v_L dt \end{align*}$

Најпрво, претпоставивме дека акцијата на преклопување се случува во нулто време. Значи, интеграцијата од $0^-$ до $0^+$ е нула.

Значи,

$\begin{align*} i_L(0^-) = i_L(0^+) \end{align*}$

Со тоа, токот кроз индукторот не може да се промени моментално. Тоа значи дека токот кроз индукторот, пред и постоечки акција на преклопување, е ист.

Индуктор во t=0

Индуктивноста во моментот $t = 0$ , т.е. во моментот на превключување на напонот преку индуктивноста, идеално е $\infty$ бидејќи временски интервалот $dt$ е нула. Следователно, во моментот на превключување, индуктивноста се однесува како отворена кола. Во стабилно состојба, во моментот $t = \infty$ , индуктивноста се однесува како кратка кола.

Ако индуктивноста носи почетна стрuja I0 пред превключувањето, тогаш во моментот $t=0^+$ , тоа се однесува како извор на константна стрuja со вредност $I_0$ , додека во стабилно состојба, во моментот $t=\infty$ , индуктивноста се однесува како кратка кола над изворот на стрuja.

Сериесни и паралелни индуктивности

Индуктивностите во серија и паралела се однесуваат на сличен начин како и отпорите во серија и паралела. Размислете за две магнетно поврзани катушечки 1 и 2 со сопствена индуктивност $L_1$ и $L_2$ соодветно. Нека М биде меѓусебната индуктивност помеѓу двете катушки во хенри.

Двете индуктивности во електрична кола можат да се поврзат на различни начини што даваат различни вредности на еквивалентна индуктивност како што е објаснето подолу.

Формула за индуктивности во серија

Како да ги соберете индуктивностите во серија

Размислете за кола која содржи две магнетно поврзани индуктивности или катушки поврзани во серија. Постојат два можни начини за поврзување на индуктивностите во серија.

На првиот начин, флуидите произведени од индуктивностите делуваат во иста насока. Тогаш, таквите индуктивности се вели дека се поврзани во серија-помош или кумулација.
На вториот начин, ако ја обратиме токот во другата индуктивност така што флуидите произведени од индуктивностите се противставуваат, тогаш таквите индуктивности се вели дека се поврзани во серија-противставување или диференцијално.

Нека се индуктивноста на индукторот 1 биде $L_1$ и дека на индукторот 2 биде $L_2$ . И двата индуктори се поврзани со мутуална индуктивност M.

Сериесно помошно (кумулативно) поврзување (мутуелното индуцирано ел. мот. помага самоиндуцираните ел. мот.)

Двата индуктори или цевки се поврзани сериесно помошно или кумулативно, како што е прикажано на слика подолу.

Во ова поврзување, самите и мутуелните флуиди на двете индуктори делуваат во иста насока; затоа, самите и мутуелно индуцирани ел. мот. се исто така во иста насока.

Значи,

Самоиндуцирано ел. мот. во индукторот 1, $e_s_1 = -L_1\frac{di}{dt}$
Мутуелно индуцирано ел. мот. во индукторот 1, $e_m_1 = -M\frac{di}{dt}$
Самоиндуцирано ел. мот. во индукторот 2, $e_s_2 = -L_2\frac{di}{dt}$
Мутуелно индуцирано е.м.ф. во индукторот 1, $e_m_2 = -M\frac{di}{dt}$

Сумарно индуцирано е.м.ф. во комбинацијата,

$\begin{align*} e=-(L_1\frac{di}{dt}+M\frac{di}{dt}+L_2\frac{di}{dt}+M\frac{di}{dt}) \end{align*}$

(1) $\begin{equation*} e = -(L_1+L_2+2M) \frac{di}{dt} \end{equation*}$

Ако $L_eq$ е еквивалентната индуктивност на два индуктори во сериеска поврзаност, индуцираното е.м.ф. во комбинацијата се дава со,

(2) $\begin{equation*} e = -L_e_q_. \frac{di}{dt} \end{equation*}$

Споредба на равенките (1) и (2), добиваме,

(3) $\begin{equation*} L_e_q_. = L_1 + L_2 + 2M \end{equation*}$

Погорната равенка дава еквивалентната индуктивност на две серијно поврзани индуктори или бобини кои се наклопуваат или се собираат.

Ако нема взаемна индуктивност помеѓу двете бобини (т.е., M = 0), тогаш,

$\begin{align*} L_e_q_. = L_1 + L_2 \end{align*}$

Сериесна опозиција (диференцијална) врска (взаимно индуцираната емф се противставува на сама-индуктираните ЕМФ

Претпоставете кружна шема со две взаемно поврзани индуктори или бобини поврзани во серија така што флуидите произведени од двата индуктори се противставуваат еден на друг, како што е прикажано на следната слика.

Бидејќи флуидите се противставуваат, знакот за взаемно индуцираната емф ќе биде спротивен на знакот на сама-индуктираните емф. Значи,

Сама-индуктирана емф во индуктор 1, $e_s_1 = -L_1\frac{di}{dt}$
- Мутуелно индуктирано е.м.ф. во индукторот 1, $e_m_1 = +M\frac{di}{dt}$
- Самоиндуктирано е.м.ф. во индукторот 2, $e_s_2 = -L_2\frac{di}{dt}$
- Мутуелно индуктирано е.м.ф. во индукторот 1, $e_m_2 = +M\frac{di}{dt}$
Сите индуктирани е.м.ф. во комбинацијата,
   $\begin{align*} e=-(L_1\frac{di}{dt}-M\frac{di}{dt}+L_2\frac{di}{dt}-M\frac{di}{dt}) \end{align*}$
(4) $\begin{equation*} e = -(L_1+L_2-2M) \frac{di}{dt} \end{equation*}$
Ако $L_e_q$ е еквивалентната индуктивност на двата индуктори во сериесна противоположна врска, индуктираното е.м.ф. во комбинацијата се определува со,
(5) $\begin{equation*} e = -L_e_q_. \frac{di}{dt} \end{equation*}$
Споредувајќи ја равенката (4) и (5), добиваме,
(6) $\begin{equation*} L_e_q_. = L_1 + L_2 - 2 M \end{equation*}$
Погорешата равенка дава еквивалентната индуктивност на две индуктивности поврзани во серија со противна ориентација или диференцијална врска.
Ако нема мутуелна индуктивност помеѓу двата цеви (т.е. M = 0), тогаш,
   $\begin{align*} L_e_q_. = L_1 + L_2 \end{align*}$

Пример 1

Две цеви имаат самоиндуктивности од 10 мХ и 15 мХ, а мутуелната индуктивност помеѓу двата цеви е 10 мХ. Најдете ја еквивалентната индуктивност кога се поврзани во серија со иста ориентација.

Решение:
Дадени податоци: L1 = 10 мХ, L2 = 15 мХ и M = 10 мХ
Според формулата за серијско повеќување,
   $\begin{align*} \begin{split} & L_e_q_. = L_1 + L_2 + 2M \\ & = 10 + 15 + 2(10) \\ & = 10 + 15 + 20 \\ & L_e_q_. = 45\,\,mH \end{split} \end{align*}$
Така, користејќи ја формулата, добиваме еквивалентна индуктивност од 45 мХ кога се поврзани во серијско повеќување.

Пример 2

Две спојници имаат самовдигнување од 10 мХ и 15 мХ и взаемно вдигнување помеѓу двата спојника е 10 мХ. Најдете ја еквивалентната индуктивност кога се поврзани во серијска опозиција.

Решение:
Дадени податоци: L1 = 10 мХ, L2 = 15 мХ и M = 10 мХ
Според формулата за серијска опозиција,
   $\begin{align*} \begin{split} & L_e_q_. = L_1 + L_2 - 2M \\ & = 10 + 15 - 2(10) \\ & = 10 + 15 - 20 \\ & = 25 - 20 \\ & L_e_q_. = 5\,\,mH \end{split} \end{align*}$
Така, со користење на равенката, ја добиваме еквивалентната индуктивност од 5 мХ кога се поврзани во серија противно.

Формула за индуктори во паралелна поврзување

Како да ги поврзете индукторите во паралелна поврзување

Двете индуктори можат да се поврзат во паралела така што
- Мутуелно индуцираното ЕМФ помага на самото индуцирано ЕМФ, т.е. паралелно помошно поврзување
- Мутуелно индуцираното ЕМФ се спротивставува на самото индуцирано ЕМФ, т.е. паралелно спротивно поврзување
Паралелно помошно (кумулативно) поврзување (мутуелно индуцираното ЕМФ помага на самото индуцирано ЕМФ)

Кога два индуктори се поврзани во паралелна помошна конфигурација, мутуелно индуцираното ЕМФ помага на самото индуцирано ЕМФ, како што е прикажано на следната слика.

Нека i₁ и i₂ бидат строевите кои протичаат низ индукторите L₁ и L₂, а I биде вкупниот строј.
Со тоа,
(7) $\begin{equation*} i = i_1 + i_2 \end{equation*}$
Значи,
(8) $\begin{equation*} \frac{di}{dt} = \frac{di_1}{dt} + \frac{di_2}{dt} \end{equation*}$
Во секој индуктор ќе бидат индуцирани две ЕМФ. Една поради самоиндукција, а другата поради мутуална индукција.
Бидејќи индукторите се поврзани паралелно, ЕМФ-тите се еднакви.
Значи,
(9) $\begin{equation*} L_1 \frac{di_1}{dt} + M \frac{di_2}{dt} = L_2 \frac{di_2}{dt} + M \frac{di_1}{dt} \end{equation*}$
   $\begin{align*} L_1 \frac{di_1}{dt} - M \frac{di_1}{dt} = L_2 \frac{di_2}{dt} - M \frac{di_2}{dt} \end{align*}$
   $\begin{align*} \frac{di_1}{dt} (L_1 - M) = \frac{di_2}{dt} (L_2 - M) \end{align*}$
(10) $\begin{equation*} \frac{di_1}{dt} = (\frac{L_2 - M}{L_1 - M}) \frac{di_2}{dt} \end{equation*}$
Сега, вметнете ја равенката (9) во равенката (8), добиваме,
   $\begin{align*} \frac{di}{dt} = (\frac{L_2 - M}{L_1 - M}) \frac{di_2}{dt} + \frac{di_2}{dt} \end{align*}$
(11) $\begin{equation*} \frac{di}{dt} = (1 + \frac{L_2 - M}{L_1 - M}) + \frac{di_2}{dt} \end{equation*}$
Ако $L_e_q.$ е еквивалентната индуктивност на паралелно поврзаните индуктори, индуцираната електромотивна сила во него ќе биде
(12) $\begin{equation*} e = L_e_q_. \frac{di}{dt} \end{equation*}$
Ова е еднакво на индуцираната електромотивна сила во било која бобина, односно,
   $\begin{align*} L_e_q_. \frac{di}{dt} = L_1 \frac{di_1}{dt} + M \frac{di_2}{dt} \end{align*}$
(13) $\begin{equation*} \frac{di}{dt} = \frac{1}{L_e_q_.} [L_1 \frac{di_1}{dt} + M \frac{di_2}{dt}] \end{equation*}$
Заменете вредноста на $\frac{di_1}{dt}$ од равенката (10) во равенка (13), добиваме,
   $\begin{align*} \frac{di}{dt} = \frac{1}{L_e_q_.} [L_1 (\frac{L_2 - M}{L_1 - M}) \frac{di_2}{dt} + M \frac{di_2}{dt}] \end{align*}$
(14) $\begin{equation*} \frac{di}{dt} = \frac{1}{L_e_q_.} [L_1 (\frac{L_2 - M}{L_1 - M}) + M] \frac{di_2}{dt} \end{equation*}$
Сега, приравнувајќи ја равенката (11) со равенката (14),
   $\begin{align*} 1+(\frac{L_2 - M}{L_1 - M}) \frac{di_2}{dt} = \frac{1}{L_e_q_.}[L_1 (\frac{L_2 - M}{L_1 - M}) + M]\frac{di_2}{dt} \end{align*}$

   $\begin{align*} \frac{L_1+L_2 - 2M}{L_1 - M} = \frac{1}{L_e_q_.} [\frac{L_1L_2- L_1M+L_1M - M^2}{L_1 - M}] \end{align*}$

   $\begin{align*} \frac{L_1+L_2 - 2M}{L_1 - M} = \frac{1}{L_e_q_.} [\frac{L_1L_2 - M^2}{L_1 - M}] \end{align*}$

(15) $\begin{equation*} L_e_q_. = \frac{L_1L_2 - M^2}{L_1+L_2 - 2M} \end{equation*}$

Погорената равенка го дава еквивалентниот индуктивитет на два индуктори поврзани во паралелна помошна или кумулативна врска.

Ако нема мутуелен индуктивитет помеѓу двата бобини (т.е. М = 0), тогаш,
   $\begin{align*} L_e_q_. = \frac{L_1L_2 - (0)^2}{L_1+L_2-2(0)} = \frac{L_1L_2}{L_1+L_2} = \frac{product}{sum} \end{align*}$

Паралелна опозиција (диференцијална) врска (меѓусебно индуцирано ЕМФ се противставува на самопроизведено ЕМФ)

Кога две индуктори се поврзани во паралелна опозиција, меѓусебно индуцираното ЕМФ се противставува на самопроизведените ЕМФ.
Како што е прикажано на следната слика, двете индуктори се поврзани во паралелна опозиција или диференцијално.

На сличен начин како и кај паралелната помошна врска, може да се докаже дека,
(16) $\begin{equation*} L_e_q_. = \frac{L_1L_2 - M^2}{L_1+L_2 + 2M} \end{equation*}$
Горенаведената равенка дава еквивалентната индуктивност на две индуктори поврзани во паралелна опозиција или диференцијална врска.
Ако нема меѓусебна индуктивност помеѓу двата јазички (т.е. M = 0), тогаш,
   $\begin{align*} L_e_q_. = \frac{L_1L_2 - (0)^2}{L_1+L_2+2(0)} = \frac{L_1L_2}{L_1+L_2} = \frac{product}{sum} \end{align*}$

Пример 1

Две индуктивности имаат самоприведени индуктивности од 5 мХ и 10 мХ, а нивната заедничка индуктивност е 5 мХ. Најдете ја еквивалентната индуктивност кога се поврзани паралелно во иста насока.

Решение:
Дадени податоци: L1 = 5 мХ, L2 = 10 мХ и M = 5 мХ
Според формулата за паралелна врска во иста насока,
   $\begin{align*} \begin{split} & L_e_q_. = \frac{L_1 L_2 - M^2}{L_1 + L_2 - 2M}.... if \,\, fluxes \,\, aid \\ & = \frac{5 * 10 - (5)^2}{5 + 10 - 2(5)} \\ & = \frac{50 - 25}{15 - 10} \\ & = \frac{25}{5} \\ & L_e_q_. = 5\,\,mH \end{split} \end{align*}$
Така, со користење на равенката, добиваме дека еквивалентната индуктивност е 5 мХ кога се поврзани паралелно во иста насока.

Пример 2
Две индуктивности имаат самоиндуктивности од 5 мХ и 10 мХ, а меѓусобната индуктивност помеѓу нив е 5 мХ. Најдете ја еквивалентната индуктивност кога се поврзани паралелно со противна насока.

Решение:
Дадени податоци: L1 = 5 мХ, L2 = 10 мХ и M = 5 мХ
Според формулата за паралелен противен поврз,
   $\begin{align*} \begin{split} & L_e_q_. = \frac{L_1 L_2 - M^2}{L_1 + L_2 + 2M}.... if \,\, fluxes \,\, oppose \\ & = \frac{5 * 10 - (5)^2}{5 + 10 + 2(5)} \\ & = \frac{50 - 25}{15 + 10} \\ & = \frac{25}{25} \\ & L_e_q_. = 1\,\,mH \end{split} \end{align*}$
Така, користејќи ја равенката, добиваме дека еквивалентната индуктивност е 1 мХ кога се поврзани паралелно со противна насока.

Магнетски поврзани индуктивности

Кога магнетното поле на една индуктивност (спирала) пресекува или се поврзува со витковите на друга соседна индуктивност, двата индуктори се нарекуваат дека се магнетски поврзани. Заблагодарени на магнетската поврзаност на индуктивностите или спирали, постои меѓусобна индуктивност помеѓу двата спирали.
Во поврзани кола, трансферот на енергија се случува од едно коло до друго кога било кој од колата е енергиран. Двовитков трансформатор, автотрансформатор, и индуктивен мотор се примери за магнетски поврзани индуктивности или спирали, или кола.
Размислете за две магнетно поврзани индуктивности или цеви 1 и 2 со индуктивности L1 и L2 соодветно. Нека M биде обојната индуктивност помеѓу двата цеви.

Ефектот на обојната индуктивност е да го зголеми (L1 + M и L2 + M) или намали (L1 – M и L2 – M) индуктивноста на двата цеви, што зависи од распоредот на двата цеви или индуктивности.
- Кога двата цеви се така распоредени дека нивните флуксови се помагаат, тогаш индуктивноста на секој цев се зголемува за M, т.е. станува L1 + M за цев 1 и L2 + M за цев 2. Тоа е затоа што вкупниот флукс кој поврзува секој цев е поголем од неговиот сопствен флукс.
- Кога двата цеви се така распоредени дека нивните флуксови се спротивставуваат, тогаш индуктивноста на секој цев се намалува за M, т.е. станува L1 – M за цев 1 и L2 – M за цев 2. Тоа е затоа што вкупниот флукс кој поврзува секој цев е помал од неговиот сопствен флукс.
Формула за обојна индуктивност

Знаеме дека секаква промена на стројот во еден цев секогаш се освојува со производство на взаемно индуцирана е.м.ф. во вториот цев.
Обојната индуктивност е дефинирана како способноста на еден цев (или кружница) да произведе е.м.ф. во блиски цев (или кружница) посредством индукции кога стројот во првиот цев се менува.
Друго, својството на двата цеви поради кое секој противостои на било каква промена на стројот кој текува во другиот се нарекува обојна индуктивност помеѓу двата цеви. Ова противоставување се случува затоа што менувањето на стројот во еден цев произведува взаемно индуцирана е.м.ф. во другиот цев, која противостои на промената на стројот во првиот цев.

Обојната индуктивност (M) може да се дефинира како поврзаност на флуксовите на еден цев по единица строј во другиот цев.
Математички,
$\begin{align*} M = \frac{N_2 \phi_1_2}{I_1} \end{align*}$
Каде што,
$I_1$ = Строе во првата бобина
$\phi_1_2$ = Флуиден кој го поврзува втората бобина
$N_2$ = Број на витки во втората бобина
Мутуалната индуктивност помеѓу две бобини е 1 хенри ако стројот се менува со стапка од 1 ампер по секунда во една бобина и индуцира е.м.ф. од 1 В во другата бобина.

Коефициент на поврзување

Коефициентот на поврзување (k) помеѓу две бобини е дефиниран како дел од магнетен флуид производен од стројот во една бобина кој го поврзува другата.
Коефициент спојување е важен параметар за поврзани цеви за да се одреди количината на спојување помеѓу индуктивно поврзаните цеви.
Математички, коефициентот на спојување може да се изрази како,
$\begin{align*} k = \frac{M}{\sqrt{L_1L_2}} \end{align*}$
Каде што,
L1 е самоиндуктивноста на првата цев
L2 е самоиндуктивноста на втората цев
M е мутуалната индуктивност помеѓу две цеви
Коефициентот на спојување зависи од мутуалната индуктивност помеѓу две цеви. Ако коефициентот на спојување е поголем, тогаш и мутуалната индуктивност ќе биде поголема. Две индуктивно поврзани цеви се поврзани со користење на магнетниот поток.
- Кога целата поточна линија на една цев се поврзува со другата, коефициентот на спојување е 1 (т.е. 100%), тогаш се вели дека цевите се строго поврзани.
- Ако само половина од поточната линија која се создава во една цев се поврзува со другата, коефициентот на спојување е 0.5 (т.е. 50%), тогаш се вели дека цевите се слабо поврзани.
- Ако поточната линија на една цев не се поврзува ниту како со другата цев, коефициентот на спојување е 0, тогаш се вели дека цевите се магнетно изолирани една од друга.
Коефициентот на спојување ведно ќе биде помал од единица. Зависи од материјалите користени за жежлата. За воздухна жежла, коефициентот на спојување може да биде 0.4 до 0.8, во зависност од просторот помеѓу двете цеви, а за железна или феритна жежла може да биде до 0.99.
Извор: Electrical4u.

Изјава: Почитувајте оригиналот, добри статьии се заслужни за споделување, ако постои нарушување на авторските права се враќајте за брисање.