Серии и паралелни индуктори (формули и примерни задачи)

Поле: Основни електротехника

China

Какво е индуктор?

Индукторът (също известен като електрически индуктор) се дефинира като двуполюсен пасивен електрически елемент, който запазва енергия във формата на магнитно поле, когато електрическият ток преминава през него. Също така се нарича бобина, задушаваща или реактор.

Индукторът е просто бобина от жица. Обикновено се състои от бобина от проводящ материал, обикновено изолиран мед, обвит около желязна ядро, което може да е от пластмаса или феромагнитен материал; затова се нарича железно-ядрен индуктор.

Индукторите обикновено са налични в диапазон от 1 µH (10-6 H) до 20 H. Много индуктори имат магнитно ядро, направено от ферит или желязо вътре в бобината, което се използва за увеличаване на магнитното поле и следователно индуктивността на индуктора.

Според закона на Фарадей за електромагнитна индукция, когато електрическият ток, минаващ през индуктора или бобината, се променя, временно променящото се магнитно поле произвежда е.м.ф. (електромоторна сила) или напрежение в него. Индуцираното напрежение или е.м.ф. в индуктора е директно пропорционално на скоростта на изменението на електрическия ток, минаващ през индуктора.

Индуктивността (L) е свойство на индуктора, което противодейства на всяка промяна в големина или посока на тока, който минава през него. Колкото по-голяма е индуктивността на индуктора, толкова по-голямата е способността му да съхранява електрическа енергия във формата на магнитно поле.

Как работят индукторите?

Индукторът в електрическата верига противодейства на промените в тока, който минава през него, като индуцира напрежение, което е пропорционално на скоростта на промяна на тока. За да разберете как работи индукторът в електрическата верига, разгледайте изображението по-долу.

Работа на индуктора в електрическата верига

Както е показано, лампа, спираловидна жица (индуктор) и ключ са свързани към батерия. Ако премахнем индуктора от веригата, лампата светва нормално. С индуктора, поведението на веригата е напълно различно.

Индукторът или спираловидната жица има много по-ниско съпротивление в сравнение с лампата, така че, когато ключът е затворен, повечето от тока трябва да започне да тече през спираловидната жица, тъй като тя предлага път с ниско съпротивление за тока. Ето защо очакваме лампата да свети много слабо.

Но поради поведението на индуктора в веригата, когато затворим ключа, лампата светва ярко и след това става по-слаба, а когато отворим ключа, лампата светва много ярко и после бързо угасва.

Причината е, че когато се приложи напрежение или потенциална разлика върху индуктора, електрическият ток, който протича през индуктора, произвежда магнитно поле. Това магнитно поле отново създава индуциран електрически ток в индуктора, но с обратна полярност, според законите на Ленц.

Този индуциран ток, причинен от магнитното поле на индуктора, се опитва да противодейства на всяка промяна, увеличение или намаление, в тока. Когато магнитното поле е създадено, токът може да протече нормално.

Сега, когато ключът е затворен, магнитното поле около индуктора поддържа тока, който протича през индуктора, докато магнитното поле не се срути. Този ток поддържа светлината на лампата за определено време, дори и ключът да е отворен.

С други думи, индукторът може да съхранява енергия във формата на магнитно поле и се опитва да противодейства на всяка промяна в тока, който протича през него. Така, общият резултат от това е, че токът през индуктора не може да се промени моментално.

Символ на индуктора в електрическата верига

Схематичният символ на индуктора е показан на изображението по-долу.

Уравнение на индуктор

Напрежение върху индуктора

Напрежението върху индуктора е директно пропорционално на скоростта на изменение на електрическия ток, протичащ през индуктора. Математически, напрежението върху индуктора може да се изрази като,

$\begin{align*} v_L = L \frac{di_L}{dt} \end{align*}$

където, $v_L$ = моментното напрежение върху индуктора в Волтове,

$L$ = индуктивност в Хенри,

$\frac{di_L}{dt}$ = скорост на изменение на електрическия ток в ампер за секунда

Напругата в индуктора е резултат от енергията, съхранена в магнитното поле на индуктора.

Ако постоянен ток протича през индуктора $\frac{di_L}{dt}$ става нула, тъй като постоянната тока е постоянна във времето. Следователно, напругата в индуктора става нула. Следователно, когато се разглеждат постоянни величини, в устойчиво състояние, индукторът действа като краткото.

Ток през индуктор

Можем да изразим тока през индуктора чрез напрегата, развиваща се в него, като

$\begin{align*} i_L = \frac{1}{L} \int v_L dt \end{align*}$

В горния израз, границите на интегрирането се определят, като се вземе предвид миналото или началните условия, т.е. от $-\infty \,\, to \,\, t(0^-)$ .

Сега, като приемем, че комутационното действие се състои при t=0, т.е. ключът се затваря при t=0. Имаме уравнението за тока през индуктора, както следва,

$\begin{align*} i_L = \frac{1}{L} \int v_L dt \end{align*}$

Можем да разделим границите на интегрирането на два интервала като $-\infty \,\, to \,\, 0$ и $0 \,\, to \,\,t$ . Знаем, че $0^-$ е моментът точно преди да се извърши превключването, докато $0^+$ е моментът точно след извършването на превключването. Следователно, можем да запишем

$\begin{align*} i_L = \frac{1}{L} \int_{-\infty}^{t} v_L dt \end{align*}$

Следователно,

$\begin{align*} i_L = \frac{1}{L} \int_{-\infty}^{0^-} v_L dt + \frac{1}{L} \int_{0^-}^{t} v_L dt \end{align*}$

Тук, членът $\frac{1}{L} \int_{-\infty}^{0^-} v_L dt$ указва стойността на тока в индуктора в предходния период, която всъщност е началното състояние на $i_L$ . Нека бъде обозначено с $i_L(0^-)$ .

$\begin{align*} i_L = i_L(0^-) + \frac{1}{L} \int_{0^-}^{t} v_L dt \end{align*}$

При $t=0^+$ можем да запишем,

$\begin{align*} i_L (0^+)= i_L(0^-) + \frac{1}{L} \int_{0^-}^{0^+} v_L dt \end{align*}$

Предполагаме, че комутацията се извършва в нулев момент. Следователно, интеграцията от $0^-$ до $0^+$ е нула.

Следователно,

$\begin{align*} i_L(0^-) = i_L(0^+) \end{align*}$

Така, токът през индуктора не може да се промени мигновено. Това означава, че токът през индуктора, преди и след комутацията, е един и същ.

Индуктор при t=0

Индуктор при $t = 0$ , т.е. в момент превключване на напрежението през индуктора, е идеално $\infty$ , тъй като времевият интервал $dt$ е нула. Следователно, в момента на превключване индукторът действа като отворена верига. В стационарен режим при $t = \infty$ , той действа като кратко свързване.

Ако индукторът носи начален ток I0 преди превключването, то в момент $t=0^+$ , той действа като източник на постоянен ток със стойност $I_0$ , докато в стационарен режим при $t=\infty$ , той действа като кратко свързване през източника на ток.

Сериен и паралелен индуктори

Индуктивностите в сериен и паралелен съединение се държат подобно на съпротивленията в сериен и паралелен съединение. Разглеждайте две магнитно свързани катушки 1 и 2, които имат самоиндукция $L_1$ и $L_2$ съответно. Нека М е взаимната индуктивност между двете катушки в хенири.

Двете индуктивности в електрическата верига могат да бъдат свързани по различни начини, които дават различни стойности на еквивалентната индуктивност, както е обяснено по-долу.

Формула за индуктивности в сериен съединение

Как да добавите индуктивности в сериен съединение

Разглеждайте верига, съдържаща две взаимно свързани индуктивности или катушки, свързани в сериен съединение. Има два възможни начина за свързване на индуктивностите в сериен съединение.

Първият начин е, когато потоковете, произведени от индуктивностите, действат в един и същ посока. Тогава такива индуктивности се наричат свързани в сериен помощ или кумулативно.
Вторият начин е, ако токът е обърнат в другата индуктивност, така че потоковете, произведени от индуктивностите, да се противопоставят един на друг, тогава такива индуктивности се наричат свързани в сериен противодействие или диференциално.

Нека собствената индуктивност на индуктор 1 е $L_1$ , а тази на индуктор 2 е $L_2$ . Двата индуктора са свързани с мутуална индуктивност M.

Сериозно помагащо (кумулативно) свързване (мутуално индуцираното ел.напрежение подпомага самоиндуцираните ЕМФ)

Двата индуктора или катушките са свързани сериозно помагащо или кумулативно, както е показано на изображението по-долу.

В това свързване, собствените и мутуални флуксове на двата индуктора действат в една и съща посока; следователно, самоиндуцираните и мутуално индуцираните ел.напрежения също са в една и съща посока.

Следователно,

Самоиндуцирано ел.напрежение в индуктор 1, $e_s_1 = -L_1\frac{di}{dt}$
Мутуално индуцирано ел.напрежение в индуктор 1, $e_m_1 = -M\frac{di}{dt}$
Самоиндуцирано ел.напрежение в индуктор 2, $e_s_2 = -L_2\frac{di}{dt}$
Мутуално индуцирано е.м.ф. в индуктор 1, $e_m_2 = -M\frac{di}{dt}$

Общо индуцирано е.м.ф. в комбинацията,

$\begin{align*} e=-(L_1\frac{di}{dt}+M\frac{di}{dt}+L_2\frac{di}{dt}+M\frac{di}{dt}) \end{align*}$

(1) $\begin{equation*} e = -(L_1+L_2+2M) \frac{di}{dt} \end{equation*}$

Ако $L_eq$ е еквивалентната индуктивност на двата индуктора в поредна помощна връзка, е.м.ф. индуцирано в комбинацията се дава от,

(2) $\begin{equation*} e = -L_e_q_. \frac{di}{dt} \end{equation*}$

Сравнявайки уравнения (1) и (2), получаваме,

(3) $\begin{equation*} L_e_q_. = L_1 + L_2 + 2M \end{equation*}$

Посоченото уравнение дава еквивалентната индуктивност на две последователно свързани индуктори или катушки, които са накопчени кумулативно или адитивно.

Ако няма взаимна индуктивност между двете катушки (т.е. M = 0), то,

$\begin{align*} L_e_q_. = L_1 + L_2 \end{align*}$

Сериозно противопоставяне (диференциално) свързване (взаимно индуцираната електродвижна сила противодейства на сама индуцираните ЕДС)

Разгледайте схема, съдържаща две взаимно свързани индуктори или катушки, свързани в ред, така че потоковете, произведени от двете индуктори, да се противопоставят един на друг, както е показано на изображението по-долу.

Тъй като потоковете са в противопоставяне, знакът за взаимно индуцираната електродвижна сила ще бъде обратен на този на сама индуцираните електродвижни сили. Следователно,

Сама индуцираната електродвижна сила в индуктор 1, $e_s_1 = -L_1\frac{di}{dt}$
Мутуално индуцирано е.м.ф. в индуктор 1, $e_m_1 = +M\frac{di}{dt}$
Самоиндуцирано е.м.ф. в индуктор 2, $e_s_2 = -L_2\frac{di}{dt}$
Мутуално индуцирано е.м.ф. в индуктор 2, $e_m_2 = +M\frac{di}{dt}$

Общо индуцирано е.м.ф. в комбинацията,

$\begin{align*} e=-(L_1\frac{di}{dt}-M\frac{di}{dt}+L_2\frac{di}{dt}-M\frac{di}{dt}) \end{align*}$

(4) $\begin{equation*} e = -(L_1+L_2-2M) \frac{di}{dt} \end{equation*}$

Ако $L_e_q$ е еквивалентната индуктивност на двата индуктора в сериен противоположен контакт, е.м.ф. индуцирано в комбинацията се дава от,

(5) $\begin{equation*} e = -L_e_q_. \frac{di}{dt} \end{equation*}$

Сравнението на уравненията (4) и (5) дава,

(6) $\begin{equation*} L_e_q_. = L_1 + L_2 - 2 M \end{equation*}$

Предходното уравнение дава еквивалентната индуктивност на две индуктивности, свързани в редовна противоположна или диференциална конфигурация.

Ако няма взаимна индуктивност между двата обмотки (т.е., M = 0), то,

$\begin{align*} L_e_q_. = L_1 + L_2 \end{align*}$

Пример 1

Две обмотки имат самоиндуктивности от 10 мH и 15 мH, а взаимната индуктивност между тях е 10 мH. Намерете еквивалентната индуктивност, когато те са свързани в редова помощна конфигурация.

Решение:

Дадени данни: L1 = 10 мХ, L2 = 15 мХ и M = 10 мХ

Според формулата за сериен съпротивителен елемент,

$\begin{align*} \begin{split} & L_e_q_. = L_1 + L_2 + 2M \\ & = 10 + 15 + 2(10) \\ & = 10 + 15 + 20 \\ & L_e_q_. = 45\,\,mH \end{split} \end{align*}$

Така, използвайки уравнението, получаваме еквивалентна индуктивност 45 мХ, когато те са свързани в сериен съпротивителен елемент.

Пример 2

Две катури имат самоиндукции от 10 мХ и 15 мХ, а взаимната индукция между двете катури е 10 мХ. Намерете еквивалентната индуктивност, когато те са свързани в сериен противоположен елемент.

Решение:

Дадени данни: L1 = 10 мХ, L2 = 15 мХ и M = 10 мХ

Според формулата за сериен противоположен елемент,

$\begin{align*} \begin{split} & L_e_q_. = L_1 + L_2 - 2M \\ & = 10 + 15 - 2(10) \\ & = 10 + 15 - 20 \\ & = 25 - 20 \\ & L_e_q_. = 5\,\,mH \end{split} \end{align*}$

Таким образом, използвайки уравнението, получаваме еквивалентна индуктивност от 5 мХ, когато те са свързани в редослед, противоположен на помощ.

Формула за индуктори в паралел

Как да добавите индуктори в паралел

Двата индуктора могат да бъдат свързани в паралел така, че

Мутуално индуцираното ЕМФ помага на самовъзникналите ЕМФ, т.е. паралелно подпомагащо свързване
Мутуално индуцираното ЕМФ противодейства на самовъзникналите ЕМФ, т.е. паралелно противоположно свързване

Паралелно подпомагащо (кумулативно) свързване (мутуално индуцираното ЕМФ помага на самовъзникналите ЕМФ)

Когато два индуктора са свързани в паралелно подпомагащо свързване, мутуално индуцираното ЕМФ помага на самовъзникналите ЕМФ, както е показано на фигурата по-долу.

Нека i₁ и i₂ са токовете, протичащи през индукторите L₁ и L₂, а I е общият ток.

Следователно,

(7) $\begin{equation*} i = i_1 + i_2 \end{equation*}$

Следователно,

(8) $\begin{equation*} \frac{di}{dt} = \frac{di_1}{dt} + \frac{di_2}{dt} \end{equation*}$

Във всеки индуктор ще бъдат индуцирани две ЕМФ. Едната поради сама индукция, а другата поради взаимна индукция.

Тъй като индукторите са свързани паралелно, ЕМФ-та са равни.

Следователно,

(9) $\begin{equation*} L_1 \frac{di_1}{dt} + M \frac{di_2}{dt} = L_2 \frac{di_2}{dt} + M \frac{di_1}{dt} \end{equation*}$

$\begin{align*} L_1 \frac{di_1}{dt} - M \frac{di_1}{dt} = L_2 \frac{di_2}{dt} - M \frac{di_2}{dt} \end{align*}$

$\begin{align*} \frac{di_1}{dt} (L_1 - M) = \frac{di_2}{dt} (L_2 - M) \end{align*}$

(10) $\begin{equation*} \frac{di_1}{dt} = (\frac{L_2 - M}{L_1 - M}) \frac{di_2}{dt} \end{equation*}$

Сега, като заместим уравнение (9) в уравнение (8), получаваме

$\begin{align*} \frac{di}{dt} = (\frac{L_2 - M}{L_1 - M}) \frac{di_2}{dt} + \frac{di_2}{dt} \end{align*}$

(11) $\begin{equation*} \frac{di}{dt} = (1 + \frac{L_2 - M}{L_1 - M}) + \frac{di_2}{dt} \end{equation*}$

Ако $L_e_q.$ е еквивалентната индуктивност на паралелно свързаните индуктори, възбудената електродвижуща сила в него ще бъде

(12) $\begin{equation*} e = L_e_q_. \frac{di}{dt} \end{equation*}$

Това е равно на възбудената електродвижуща сила в който и да е един катушка, т.е.,

$\begin{align*} L_e_q_. \frac{di}{dt} = L_1 \frac{di_1}{dt} + M \frac{di_2}{dt} \end{align*}$

(13) $\begin{equation*} \frac{di}{dt} = \frac{1}{L_e_q_.} [L_1 \frac{di_1}{dt} + M \frac{di_2}{dt}] \end{equation*}$

Заменете стойността на $\frac{di_1}{dt}$ от уравнение (10) в уравнение (13), получаваме,

$\begin{align*} \frac{di}{dt} = \frac{1}{L_e_q_.} [L_1 (\frac{L_2 - M}{L_1 - M}) \frac{di_2}{dt} + M \frac{di_2}{dt}] \end{align*}$

(14) $\begin{equation*} \frac{di}{dt} = \frac{1}{L_e_q_.} [L_1 (\frac{L_2 - M}{L_1 - M}) + M] \frac{di_2}{dt} \end{equation*}$

Сега, приравнявайки уравнение (11) към уравнение (14),

$\begin{align*} 1+(\frac{L_2 - M}{L_1 - M}) \frac{di_2}{dt} = \frac{1}{L_e_q_.}[L_1 (\frac{L_2 - M}{L_1 - M}) + M]\frac{di_2}{dt} \end{align*}$

$\begin{align*} \frac{L_1+L_2 - 2M}{L_1 - M} = \frac{1}{L_e_q_.} [\frac{L_1L_2- L_1M+L_1M - M^2}{L_1 - M}] \end{align*}$

$\begin{align*} \frac{L_1+L_2 - 2M}{L_1 - M} = \frac{1}{L_e_q_.} [\frac{L_1L_2 - M^2}{L_1 - M}] \end{align*}$

(15) $\begin{equation*} L_e_q_. = \frac{L_1L_2 - M^2}{L_1+L_2 - 2M} \end{equation*}$

Горното уравнение дава еквивалентната индуктивност на две индуктивности, свързани в паралелна-помагаща или кумулативна връзка.

Ако няма взаимна индуктивност между двете катушки (т.е., M = 0), то,

$\begin{align*} L_e_q_. = \frac{L_1L_2 - (0)^2}{L_1+L_2-2(0)} = \frac{L_1L_2}{L_1+L_2} = \frac{product}{sum} \end{align*}$

Паралелно противопоставяне (диференциална връзка) (взаимно индуцираното емф се противопоставя на самовъзникналите ЕМФ)

Когато два индуктора са свързани в паралелно противопоставяне, взаимно индуцираното емф се противопоставя на самовъзникналите ЕМФ.

Както е показано на изображението по-долу, двата индуктора са свързани в паралелно противопоставяне или диференциално.

По същия начин, както при паралелната помощна връзка, може да се докаже, че,

(16) $\begin{equation*} L_e_q_. = \frac{L_1L_2 - M^2}{L_1+L_2 + 2M} \end{equation*}$

Посоченото уравнение дава еквивалентната индуктивност на два индуктора, свързани в паралелно противопоставяне или диференциална връзка.

Ако няма взаимна индуктивност между двете спирки (т.е., M = 0), то,

$\begin{align*} L_e_q_. = \frac{L_1L_2 - (0)^2}{L_1+L_2+2(0)} = \frac{L_1L_2}{L_1+L_2} = \frac{product}{sum} \end{align*}$

Пример 1

Две индуктивности имат самоиндукции от 5 мХ и 10 мХ, а взаимната индукция между тях е 5 мХ. Намерете еквивалентната индуктивност, когато те са свързани паралелно и в допълващ режим.

Решение:

Дадени данни: L1 = 5 мХ, L2 = 10 мХ и M = 5 мХ

Според формулата за паралелно свързване в допълващ режим,

$\begin{align*} \begin{split} & L_e_q_. = \frac{L_1 L_2 - M^2}{L_1 + L_2 - 2M}.... if \,\, fluxes \,\, aid \\ & = \frac{5 * 10 - (5)^2}{5 + 10 - 2(5)} \\ & = \frac{50 - 25}{15 - 10} \\ & = \frac{25}{5} \\ & L_e_q_. = 5\,\,mH \end{split} \end{align*}$

Така, използвайки уравнението, получаваме еквивалентна индуктивност от 5 мХ, когато те са свързани паралелно и в допълващ режим.

Пример 2

Две индуктивности имат самоиндукции от 5 мХ и 10 мХ, а взаимната индуктивност между тях е 5 мХ. Намерете еквивалентната индуктивност, когато те са свързани в паралелно противоположни.

Решение:

Дадени данни: L1 = 5 мХ, L2 = 10 мХ и M = 5 мХ

Според формулата за паралелно противоположно свързване,

$\begin{align*} \begin{split} & L_e_q_. = \frac{L_1 L_2 - M^2}{L_1 + L_2 + 2M}.... if \,\, fluxes \,\, oppose \\ & = \frac{5 * 10 - (5)^2}{5 + 10 + 2(5)} \\ & = \frac{50 - 25}{15 + 10} \\ & = \frac{25}{25} \\ & L_e_q_. = 1\,\,mH \end{split} \end{align*}$

Така, използвайки уравнението, получаваме еквивалентна индуктивност 1 мХ, когато те са свързани в паралелно противоположни.

Магнитно свързани индуктивности

Когато магнитното поле на една индуктивност (катушка) пресича или се свързва с обиколките на друга съседна индуктивност, двете индуктивности се наричат магнитно свързани. В резултат на свързването на индуктивностите или катушките, съществува взаимна индуктивност между двете катушки.

В свързаните цепи, енергията се прехвърля от една цепь към друга, когато една от цепите е активирана. Двувитков трансформатор, автотрансформатор, и индукционен двигател са примери за магнитно свързани индуктивности или катушки, или цепи.

Разгледайте два магнитно свързани индуктора или катуци 1 и 2 с индуктивности L1 и L2 съответно. Нека M е взаимната индуктивност между двете катуци.

Ефектът от взаимната индуктивност е да увеличава (L1 + M и L2 + M) или намалява (L1 – M и L2 – M) индуктивността на двете катуци, в зависимост от разположението на двете катуци или индуктори.

Когато двете катуци са така разположени, че техните потоци се допълват, тогава индуктивността на всяка катуца се увеличава с M, т.е. става L1 + M за катуца 1 и L2 + M за катуца 2. Това е, защото общият поток, свързан с всяка катуца, е повече от собствения й поток.
Когато двете катуци са така разположени, че техните потоци се противопоставят, тогава индуктивността на всяка катуца се намалява с M, т.е. става L1 – M за катуца 1 и L2 – M за катуца 2. Това е, защото общият поток, свързан с всяка катуца, е по-малък от собствения й поток.

Формула за взаимна индуктивност

Знаем, че всяко изменение на тока в една катуца винаги се осъществява чрез производство на взаимно индуцирано е.м.ф. в другата катуца.

Взаимната индуктивност се дефинира като способността на една катуца (или цепь) да произвежда е.м.ф. в близка катуца (или цепь) чрез индукция, когато токът в първата катуца се променя.

С други думи, свойството на две катуци, благодарение на което всеки от тях се противопоставя на всяка промяна на тока, протичащ в другата, се нарича взаимна индуктивност между двете катуци. Това противодействие се случва, защото променящият се ток в една катуца произвежда взаимно индуцирано е.м.ф. в другата катуца, което противодейства на промяната на тока в първата катуца.

Взаимната индуктивност (M) може да бъде дефинирана като потокови връзки на катуца на единица ток в другата катуца.

Математически,

$\begin{align*} M = \frac{N_2 \phi_1_2}{I_1} \end{align*}$

Където,

$I_1$ = Ток в първия обмот

$\phi_1_2$ = Флуид, свързан с втория обмот

$N_2$ = Брой витки на втория обмот

Мутуалната индуктивност между два обмота е 1 хенри, ако токът, който се променя със скорост от 1 ампер в секунда в един обмот, индуцира е.м.ф. от 1 В в другия обмот.

Коефициент на свързване

Коефициентът на свързване (k) между два обмота се дефинира като частта от магнитния флуид, произвеждан от тока в един обмот, който свързва другия.

Коефициент на свързване е важен параметър за свързани вериги, който определя степента на свързване между индуктивно свързаните обмотки.

Математически, коефициентът на свързване може да бъде изразен като,

$\begin{align*} k = \frac{M}{\sqrt{L_1L_2}} \end{align*}$

Където,

L1 е собствената индуктивност на първата обмотка

L2 е собствената индуктивност на втората обмотка

M е взаимната индуктивност между двете обмотки

Коефициентът на свързване зависи от взаимната индуктивност между двете обмотки. Ако коефициентът на свързване е по-висок, то и взаимната индуктивност ще бъде по-висока. Двете индуктивно свързани обмотки са свързани чрез магнитния поток.

Когато целият поток на една обмотка свързва другата, коефициентът на свързване е 1 (т.е. 100%), тогава обмотките се наричат тясно свързани.
Ако само половината поток, установен в една обмотка, свързва другата, коефициентът на свързване е 0.5 (т.е. 50%), тогава обмотките се наричат слабо свързани.
Ако потокът на една обмотка изобщо не свързва другата обмотка, коефициентът на свързване е 0, обмотките се наричат магнитно изолирани един от друг.

Коефициентът на свързване винаги ще бъде по-малък от единица. Той зависи от материалите, използвани за ядрото. За ядро с въздух, коефициентът на свързване може да бъде 0.4 до 0.8, в зависимост от разстоянието между двете обмотки, а за желязно или феритово ядро, той може да достигне до 0.99.

Източник: Electrical4u.

Заявление: Почитайте оригинала, добри статии са стойни за споделяне, ако има нарушение на правата, моля се обратете за изтриване.