ಸರಿಯಾಗಿ ಮತ್ತು ಸಮಾಂತರವಾಗಿ ವದನಗಳು (ಸೂತ್ರ ಮತ್ತು ಉದಾಹರಣೆ ಸಮಸ್ಯೆಗಳು)

ಕ್ಷೇತ್ರ: ಬೇಸಿಕ್ ಇಲೆಕ್ಟ್ರಿಕಲ್

China

ಇಂಡಕ್ಟರ್ ಎனದರೆ?

ಇಂಡಕ್ಟರ್ (ಇಲೆಕ್ಟ್ರಿಕಲ್ ಇಂಡಕ್ಟರ್ ಎಂದೂ ಕರೆಯಲಾಗುತ್ತದೆ) ಎಂಬುದು ಎರಡು ಟರ್ಮಿನಲ್ ಹೊಂದಿರುವ ಪಸಿವ್ ಇಲೆಕ್ಟ್ರಿಕಲ್ ಘಟಕ ಎಂದು ವ್ಯಾಖ್ಯಾನಿಸಲಾಗಿದೆ, ಇದು ಮಾಧ್ಯಮಿಕ ಕ್ಷೇತ್ರದ ರೂಪದಲ್ಲಿ ಶಕ್ತಿಯನ್ನು ಸಂಚಿತಗೊಳಿಸುತ್ತದೆ, ಜೇರಿನಿಂದ ಇದರ ಮೂಲಕ ಪ್ರವಹಿಸುತ್ತದೆ. ಇದನ್ನು ಕೋಯಿಲ್, ಚೋಕ್ ಅಥವಾ ರಿಯಾಕ್ಟರ್ ಎಂದೂ ಕರೆಯಲಾಗುತ್ತದೆ.

ಇಂಡಕ್ಟರ್ ಒಂದು ವೈರ್ ಕೋಯಿಲ್ ಮಾತ್ರ. ಇದು ಸಾಮಾನ್ಯವಾಗಿ ಒಂದು ಕೋಯಿಲ್ ರೂಪದಲ್ಲಿ ಮುಂದಿನ ಸಾಧನವನ್ನು, ಸಾಮಾನ್ಯವಾಗಿ ವಿಧುತೀಯ ತುರುತು ಮುಂದಿನ ತಾಂದೆಯ ಮೇಲೆ ಮುಂದಿನ ಕೋಪ್ಪು ಅಥವಾ ಫೆರೋಮಾಗ್ನೆಟಿಕ ಸಾಧನ ಮೇಲೆ ಮುಂದಿನ ತಾಂದೆ ಮುಂದಿನ ಕೋಯಿಲ್ ಎಂದು ಕರೆಯಲಾಗುತ್ತದೆ.

ಇಂಡಕ್ಟರ್‌ಗಳು ಸಾಮಾನ್ಯವಾಗಿ 1 µH (10-6 H) ರಿಂದ 20 H ರ ಮೇಲೆ ಲಭ್ಯವಿದೆ. ಅನೇಕ ಇಂಡಕ್ಟರ್‌ಗಳು ಕೋಯಿಲ್ ನ ಒಳಗೆ ಫೆರೈಟ್ ಅಥವಾ ಲೋಹದ ಮಾಧ್ಯಮಿಕ ಕೇಂದ್ರವನ್ನು ಹೊಂದಿದ್ದು, ಇದು ಮಾಧ್ಯಮಿಕ ಕ್ಷೇತ್ರ ಮತ್ತು ಇಂಡಕ್ಟರ್‌ನ ಇಂಡಕ್ಟೆನ್ಸ್ ಅನ್ನು ಹೆಚ್ಚಿಸಲು ಉಪಯೋಗಿಸಲಾಗುತ್ತದೆ.

ಫಾರೇಡೇಯ ಇಲೆಕ್ಟ್ರೋಮಾಗ್ನೆಟಿಕ ಇಂಡಕ್ಷನ್ ನ ನಿಯಮಕ್ಕೆ ಅನುಸರಿಸಿ, ಇಂಡಕ್ಟರ್ ಅಥವಾ ಕೋಯಿಲ್ ದಿಂದ ಪ್ರವಹಿಸುವ ಜೇರಿನ ಮಾರ್ಪಾಡು ಇದ್ದರೆ, ಕಾಲಾನುಕೂಲವಾದ ಮಾಧ್ಯಮಿಕ ಕ್ಷೇತ್ರವು ಇಂಡಕ್ಟರ್ ಅಥವಾ ಕೋಯಿಲ್ ನ ಮೇಲೆ ವೋಲ್ಟೇಜ್ (ಇಲೆಕ್ಟ್ರೋಮೋಟಿವ್ ಫೋರ್ಸ್) ಅಥವಾ ವೋಲ್ಟೇಜ್ ಉತ್ಪಾದಿಸುತ್ತದೆ. ಇಂಡಕ್ಟರ್ ಅಥವಾ ಕೋಯಿಲ್ ನ ಮೇಲೆ ಉತ್ಪಾದಿಸುವ ವೋಲ್ಟೇಜ್ ಅಥವಾ ಇಲೆಕ್ಟ್ರೋಮೋಟಿವ್ ಫೋರ್ಸ್ ಜೇರಿನ ಮಾರ್ಪಾಡು ಗುರಿಯ ನಿಸರ್ಗ ಸಂಬಂಧಿತವಾಗಿರುತ್ತದೆ.

ಇಂಡಕ್ಟೆನ್ಸ್ (L) ಒಂದು ಇಂಡಕ್ಟರ್‌ನ ಗುಣಲಕ್ಷಣವಾಗಿದೆ, ಇದು ದೋರಣದ ಮೂಲಕ ಪ್ರವಹಿಸುವ ವಿದ್ಯುತ್ ಪ್ರವಾಹದ ಪ್ರಮಾಣ ಅಥವಾ ದಿಕ್ಕಿನಲ್ಲಿ ಯಾವುದೇ ಬದಲಾವಣೆಯನ್ನೂ ವಿರೋಧಿಸುತ್ತದೆ. ಇಂಡಕ್ಟರ್‌ನ ಇಂಡಕ್ಟೆನ್ಸ್ ಹೆಚ್ಚಾದರೆ, ಇದು ವಿದ್ಯುತ್ ಶಕ್ತಿಯನ್ನು ಚುಮು ಕ್ಷೇತ್ರದ ರೂಪದಲ್ಲಿ ಸಂಗ್ರಹಿಸುವ ಕ್ಷಮತೆಯು ಹೆಚ್ಚಾಗುತ್ತದೆ.

ಇಂಡಕ್ಟರ್‌ಗಳು ಹೇಗೆ ಪ್ರಯೋಗವಾಗುತ್ತವೆ?

ವೈದ್ಯುತ ಪ್ರವಾಹದ ಮೂಲಕ ಇಂಡಕ್ಟರ್ ಯಾವುದೇ ಬದಲಾವಣೆಯನ್ನು ವಿರೋಧಿಸುತ್ತದೆ, ಇದು ಪ್ರವಾಹದ ದಕ್ಷತೆಯ ಉದ್ದರಿತದ ನಿರ್ದೇಶಕ ವೋಲ್ಟೇಜ್ ಉತ್ಪಾದಿಸುತ್ತದೆ. ಇಂಡಕ್ಟರ್ ಯಾಕೆ ಪ್ರಯೋಗವಾಗುತ್ತದೆ ಎಂಬುದನ್ನು ತಿಳಿಯಲು, ಕೆಳಗಿನ ಚಿತ್ರವನ್ನು ಪರಿಶೀಲಿಸಿ.

ಕೆಳಗಿನ ಚಿತ್ರದಲ್ಲಿ ಕಾಣುವುದಾಗಿ, ಒಂದು ಲ್ಯಾಂಪ್, ಒಂದು ವೈದ್ಯುತ ರೇಖಾ ಗುಂಪು (ಇಂಡಕ್ಟರ್), ಮತ್ತು ಒಂದು ಸ್ವಿಚ್ ಬೈಟರಿಯನ್ನು ಕಂಡುಕೊಂಡಿದೆ. ಇಂಡಕ್ಟರ್ ಪರಿಪಥದಿಂದ ತೆಗೆದುಕೊಂಡಾಗ, ಲ್ಯಾಂಪ್ ಸಾಮಾನ್ಯವಾಗಿ ಪ್ರಕಾಶಿಸುತ್ತದೆ. ಇಂಡಕ್ಟರ್ ಉಳಿದಿದ್ದರೆ, ಪರಿಪಥ ಸಂಪೂರ್ಣವಾಗಿ ವಿಭಿನ್ನವಾಗಿ ಹೇಗೆ ಪ್ರಯೋಗವಾಗುತ್ತದೆ ಎಂಬುದನ್ನು ಕಾಣಬಹುದು.

ಇಂಡಕ್ಟರ್ ಅಥವಾ ಗುಂಪು ಲ್ಯಾಂಪ್ ಕ್ಷಮತೆಯಿಂದ ಹೆಚ್ಚು ಕಡಿಮೆ ವಿದ್ಯುತ ವಿರೋಧವನ್ನು ಹೊಂದಿದೆ, ಇದರಿಂದ ಸ್ವಿಚ್ ಮುಚ್ಚಿದಾಗ ಪ್ರಾಯಾ ಪ್ರವಾಹ ಗುಂಪಿನ ಮೂಲಕ ಪ್ರವಹಿಸುತ್ತದೆ. ಆದ್ದರಿಂದ, ಲ್ಯಾಂಪ್ ಅತಿ ಕಡಿಮೆ ಪ್ರಕಾಶಿಸುತ್ತದೆ ಎಂದು ಪ್ರತೀಕ್ಷಿಸುತ್ತೇವೆ.

ಆದರೆ ಇಂಡಕ್ಟರ್ ಪರಿಪಥದ ವ್ಯವಹಾರ ಕಾರಣದಿಂದ, ಸ್ವಿಚ್ ಮುಚ್ಚಿದಾಗ, ಲ್ಯಾಂಪ್ ಅತಿ ಉಜ್ಜ್ವಲವಾಗಿ ಪ್ರಕಾಶಿಸುತ್ತದೆ ಮತ್ತು ನಂತರ ಕಡಿಮೆಯಾಗುತ್ತದೆ. ಸ್ವಿಚ್ ತೆರೆದಾಗ, ಲ್ಯಾಂಪ್ ಅತಿ ಉಜ್ಜ್ವಲವಾಗಿ ಪ್ರಕಾಶಿಸುತ್ತದೆ ಮತ್ತು ನಂತರ ದ್ವಂದವಾಗಿ ಮಾಡುತ್ತದೆ.

ಕಾರಣವೆಂದರೆ, ಇಂಡಕ್ಟರ್‌ನ ಮೇಲೆ ವೋಲ್ಟೇಜ್ ಅಥವಾ ವೈದ್ಯುತ ವಿದ್ಯುತ ವಿರೋಧವನ್ನು ಪ್ರಯೋಗಿಸಿದಾಗ, ಇಂಡಕ್ಟರ್ ಮೂಲಕ ಪ್ರವಹಿಸುವ ವಿದ್ಯುತ ಪ್ರವಾಹ ಚುಮು ಕ್ಷೇತ್ರವನ್ನು ಉತ್ಪಾದಿಸುತ್ತದೆ. ಈ ಚುಮು ಕ್ಷೇತ್ರವು ಪುನರಾವರ್ತಿತವಾಗಿ ಇಂಡಕ್ಟರ್‌ನಲ್ಲಿ ವಿದ್ಯುತ ಪ್ರವಾಹವನ್ನು ಉತ್ಪಾದಿಸುತ್ತದೆ, ಇದರ ದಿಕ್ಕು ವಿರುದ್ಧವಾಗಿರುತ್ತದೆ, ಲೆನ್‌ಸ್ ನ ನಿಯಮಕ್ಕೆ ಅನುಗುಣವಾಗಿ.

ಈ ಚುಮು ಕ್ಷೇತ್ರದ ಕಾರಣದಿಂದ ಉತ್ಪಾದಿಸುವ ಪುನರಾವರ್ತಿತ ಪ್ರವಾಹ ಪ್ರವಾಹದ ಯಾವುದೇ ಬದಲಾವಣೆಯನ್ನು ವಿರೋಧಿಸುತ್ತದೆ, ಪ್ರವಾಹದ ಹೆಚ್ಚುವರಿ ಅಥವಾ ಕಡಿಮೆಯಾಗುವುದನ್ನು ವಿರೋಧಿಸುತ್ತದೆ. ಚುಮು ಕ್ಷೇತ್ರವು ನಿರ್ಮಿತವಾದ ನಂತರ, ಪ್ರವಾಹ ಸಾಮಾನ್ಯವಾಗಿ ಪ್ರವಹಿಸುತ್ತದೆ.

ನೈಸರ್ಗಿಕವಾಗಿ, ಸ್ವಿಚ್ ಮುಚ್ಚಿದಾಗ, ಇಂಡಕ್ಟರ್‌ನ ಚುಮು ಕ್ಷೇತ್ರವು ಪ್ರವಾಹದ ಮೂಲಕ ಪ್ರವಹಿಸುತ್ತದೆ ಯಾವುದೇ ಬದಲಾವಣೆಯನ್ನೂ ವಿರೋಧಿಸುತ್ತದೆ. ಇದರ ಕಾರಣದಿಂದ ಲ್ಯಾಂಪ್ ಕೆಲವು ಸಮಯದಲ್ಲಿ ಪ್ರಕಾಶಿಸುತ್ತದೆ ಸ್ವಿಚ್ ತೆರೆದಾಗ ಕೂಡಾ.

ಇನ್ನೊಂದು ಪದದಲ್ಲಿ ಹೇಳಿದರೆ, ಇಂಡಕ್ಟರ್ ಚುಮು ಕ್ಷೇತ್ರದ ರೂಪದಲ್ಲಿ ಶಕ್ತಿಯನ್ನು ಸಂಗ್ರಹಿಸಬಹುದು ಮತ್ತು ಇದು ಪ್ರವಾಹದ ಮೂಲಕ ಯಾವುದೇ ಬದಲಾವಣೆಯನ್ನೂ ವಿರೋಧಿಸುತ್ತದೆ. ಇದರ ಫಲಿತಾಂಶವೆಂದರೆ, ಇಂಡಕ್ಟರ್ ಮೂಲಕ ಪ್ರವಾಹ ನಿಮಿಷದಲ್ಲಿ ಬದಲಾವಣೆಯಾದ ಪ್ರವಾಹ ಹೊರಬರುವುದಿಲ್ಲ.

ಇಂಡಕ್ಟರ್ ಪರಿಪಥ ಚಿಹ್ನೆ

ಇಂಡಕ್ಟರ್ ಪರಿಪಥದ ಚಿಹ್ನೆಯನ್ನು ಕೆಳಗಿನ ಚಿತ್ರದಲ್ಲಿ ಕಾಣಬಹುದು.

Inductor Equation

Voltage Across an Inductor

ಇಂಡಕ್ಟರದ ಮೇಲೆ ವೋಲ್ಟೇಜ್ ಸ್ಥಿತಿಯನ್ನು ಪ್ರವಾಹಿಸುವ ವಿದ್ಯುತ್ ಪ್ರವಾಹದ ಬದಲಾಗಿನ ದರಕ್ಕೆ ನೇರನ ಅನುಪಾತದಲ್ಲಿರುತ್ತದೆ. ಗಣಿತಶಾಸ್ತ್ರವಿದಿಯಾಗಿ, ಇಂಡಕ್ಟರದ ಮೇಲೆ ವೋಲ್ಟೇಜ್ ಈ ರೀತಿ ವ್ಯಕ್ತಪಡಿಸಬಹುದು,

$\begin{align*} v_L = L \frac{di_L}{dt} \end{align*}$

ಇದರಲ್ಲಿ, $v_L$ = ಇಂಡಕ್ಟರದ ಮೇಲೆ ನಿಮಿಷದ ವೋಲ್ಟೇಜ್ (ವೋಲ್ಟ್ ಲೋಕದಲ್ಲಿ),

$L$ = ಹೆನ್ರಿಯಲ್ಲಿ ಇಂಡಕ್ಟೆನ್ಸ್,

$\frac{di_L}{dt}$ = ವಿದ್ಯುತ್ ಪ್ರವಾಹದ ಬದಲಾಗಿನ ದರ (ಆಂಪೀರ್/ಸೆಕೆಂಡ್)

ಇಂಡಕ್ಟರದ ಮುಖ್ಯ ವೋಲ್ಟೇಜ್ ಅದರ ಚುಮ್ಬಕೀಯ ಕ್ಷೇತ್ರದಲ್ಲಿ ಸಂಗ್ರಹಿಸಲಾದ ಶಕ್ತಿಯ ಕಾರಣವಾಗಿದೆ.

ಯಾದಿಶ ಪ್ರವಾಹ d.c. current ಇಂಡಕ್ಟರದ ಮೂಲಕ ಪ್ರವಹಿಸುತ್ತದೆ $\frac{di_L}{dt}$ ಸಮಯದ ಸಂಬಂಧಿತವಾಗಿ ನಿರಂತರವಾಗಿರುವ ಯಾದಿಶ ಪ್ರವಾಹದ ಕಾರಣದಂತೆ ಸೊನ್ನೆಯಾಗುತ್ತದೆ. ಹಾಗಾಗಿ, ಇಂಡಕ್ಟರದ ಮುಖ್ಯ ವೋಲ್ಟೇಜ್ ಸೊನ್ನೆಯಾಗುತ್ತದೆ. ಈ ರೀತಿಯಾಗಿ, ಯಾದಿಶ ಪ್ರಮಾಣಗಳನ್ನು ಪರಿಗಣಿಸಿದಂತೆ, ಸ್ಥಿರ ಅವಸ್ಥೆಯಲ್ಲಿ, ಇಂಡಕ್ಟರ್ ಒಂದು ಲಘು ಸರ್ಕಿಟ್ ರೂಪದಲ್ಲಿ ಕಾರ್ಯನಿರ್ವಹಿಸುತ್ತದೆ.

ಇಂಡಕ್ಟರದ ಮೂಲಕ ಪ್ರವಹಿಸುವ ಪ್ರವಾಹ

ಇಂಡಕ್ಟರದ ಮೂಲಕ ಪ್ರವಹಿಸುವ ಪ್ರವಾಹವನ್ನು ಅದರ ಮೇಲೆ ವಿಕಸಿಸುವ ವೋಲ್ಟೇಜ್ ದ್ವಾರಾ ಈ ರೀತಿ ವ್ಯಕ್ತಪಡಿಸಬಹುದು

$\begin{align*} i_L = \frac{1}{L} \int v_L dt \end{align*}$

ಈ ಸಮೀಕರಣದಲ್ಲಿ, ಸಂಯೋಜನೆಯ ಗರಿಷ್ಠಗಳನ್ನು ಕೆಲವು ಗತ ಇತಿಹಾಸ ಅಥವಾ ಆರಂಭಿಕ ಶರತ್ತುಗಳ ಆಧಾರದ ಮೇಲೆ ನಿರ್ಧರಿಸಲಾಗುತ್ತದೆ. ಅಂದರೆ, $-\infty \,\, to \,\, t(0^-)$ .

ಈಗ, ಟ್ವಿಚಿಂಗ್ ಕ್ರಿಯೆಯು t=0 ರಲ್ಲಿ ನಡೆಯುತ್ತದೆ ಎಂದು ಊಹಿಸಿ, ಅದರ ಅರ್ಥ t=0 ರಲ್ಲಿ ಸ್ವಿಚ್ ಮುಚ್ಚಲಾಗುತ್ತದೆ. ಇಂಡಕ್ಟರದ ಮೂಲಕ ಪ್ರವಹಿಸುವ ಪ್ರವಾಹದ ಸಮೀಕರಣವನ್ನು ಈ ರೀತಿ ಹೊಂದಿದೆ,

$\begin{align*} i_L = \frac{1}{L} \int v_L dt \end{align*}$

ನಾವು ಸರಣಿಯನ್ನು ಎರಡು ಪ್ರದೇಶಗಳನ್ನಾಗಿ ವಿಭಜಿಸಬಹುದು $-\infty \,\, to \,\, 0$ ಮತ್ತು $0 \,\, to \,\,t$ ಎಂದು ತಿಳಿದಿರುತ್ತೇವೆ. ನಾವು ತಿಳಿದಿರುತ್ತೇವೆ $0^-$ ಎಂಬುದು ಟ್ರಾನ್ಸ್‌ಲೆಕ್ಷನ್ ಕ್ರಿಯೆಯ ಮುನ್ನ ಒಂದು ಶೀಘ್ರ ಸಮಯ ಮತ್ತು $0^+$ ಎಂಬುದು ಟ್ರಾನ್ಸ್‌ಲೆಕ್ಷನ್ ಕ್ರಿಯೆಯ ನಂತರ ಒಂದು ಶೀಘ್ರ ಸಮಯ. ಹಾಗಾಗಿ, ನಾವು ಈ ರೀತಿ ಬರೆಯಬಹುದು

$\begin{align*} i_L = \frac{1}{L} \int_{-\infty}^{t} v_L dt \end{align*}$

ಆದ್ದರಿಂದ,

$\begin{align*} i_L = \frac{1}{L} \int_{-\infty}^{0^-} v_L dt + \frac{1}{L} \int_{0^-}^{t} v_L dt \end{align*}$

ಇಲ್ಲಿ, $\frac{1}{L} \int_{-\infty}^{0^-} v_L dt$ ಪದವು ಅತೀತದ ಕಾಲದಲ್ಲಿ ಇಂಡಕ್ಟರ್ ವಿದ್ಯುತ್ ವೇಗವನ್ನು ಸೂಚಿಸುತ್ತದೆ, ಇದು ಇನಿಶಿಯಲ್ ಶರತ್ತಿನ ಒಳಗೊಂಡಿರುತ್ತದೆ. ಇದನ್ನು $i_L$ ಎಂದು ಸೂಚಿಸಬಹುದು. ಇದನ್ನು $i_L(0^-)$ ಎಂದು ಸೂಚಿಸಲಾಗಿದೆ.

$\begin{align*} i_L = i_L(0^-) + \frac{1}{L} \int_{0^-}^{t} v_L dt \end{align*}$

ಸಮಯ $t=0^+$ ಆದಾಗ, ನಾವು ಹೀಗೆ ಬರೆಯಬಹುದು,

$\begin{align*} i_L (0^+)= i_L(0^-) + \frac{1}{L} \int_{0^-}^{0^+} v_L dt \end{align*}$

ಪ್ರಾರಂಭದಲ್ಲಿ, ನಾವು ಸ್ವಿಚಿಂಗ್ ಕ್ರಿಯೆಯು ಶೂನ್ಯ ಸಮಯದಲ್ಲಿ ನಡೆಯುತ್ತದೆ ಎಂದು ಊಹಿಸಿದ್ದೇವೆ. ಆದ್ದರಿಂದ, $0^-$ ರಿಂದ $0^+$ ರವರೆಗೆ ಅನ್ತರ್ಗತ ಸಂಕಲನ ಶೂನ್ಯವಾಗಿದೆ.

ಆದ್ದರಿಂದ,

$\begin{align*} i_L(0^-) = i_L(0^+) \end{align*}$

ಅದರಿಂದ, ಇಂಡಕ್ಟರ್ ದ್ವಾರಾ ಪ್ರವಾಹ ತಾತ್ಕಾಲಿಕವಾಗಿ ಬದಲಾಗದೆ ಉಳಿಯುತ್ತದೆ. ಅದು ಅರ್ಥ ಹೇಳುವುದು, ಇಂಡಕ್ಟರ್ ದ್ವಾರಾ ಪ್ರವಾಹ, ಸ್ವಿಚಿಂಗ್ ಕ್ರಿಯೆಯ ಮುಂದೆ ಮತ್ತು ನಂತರ ಒಂದೇ ಆಗಿರುತ್ತದೆ.

t=0 ರಲ್ಲಿ ಇಂಡಕ್ಟರ್

t = 0 ಸಮಯದಲ್ಲಿ ಇಂಡಕ್ಟರ್, ಅಂದರೆ ಇಂಡಕ್ಟರ್‌ನ ಮೇಲೆ ವೋಲ್ಟೇಜ್ ಟ್ರಾನ್ಸ್‌ಸ್ವಿಚಿಂಗ್ ಮಾಡಲು ಪ್ರಾರಂಭವಾದಾಗ, ಆದರೆ ಆತನ ವೋಲ್ಟೇಜ್ ಸ್ಥಳದಲ್ಲಿ ನಿರೀಕ್ಷಣೆಯಾಗಿ $t = 0$ ಇದು $\infty$ ಆಗಿರುತ್ತದೆ ಕಾರಣ dt ಸಮಯದ ಮಧ್ಯಬಿಂದುವು ಶೂನ್ಯವಾಗಿರುತ್ತದೆ. ಹಾಗಾಗಿ, ಟ್ರಾನ್ಸ್‌ಸ್ವಿಚಿಂಗ್ ಸಮಯದಲ್ಲಿ ಇಂಡಕ್ಟರ್ ಒಪ್ಪನ್ ಸರ್ಕ್ಯುಯಿಟ್ ರೂಪದಲ್ಲಿ ನಡೆಯುತ್ತದೆ. ಉತ್ತಮ ಸ್ಥಿತಿಯಲ್ಲಿ $t = \infty$ ಇದು ಶಾರ್ಟ್ ಸರ್ಕ್ಯುಯಿಟ್ ರೂಪದಲ್ಲಿ ನಡೆಯುತ್ತದೆ.

ಸ್ವಿಚಿಂಗ್ ಕ್ರಿಯೆಯ ಮುಂಚೆ ಇಂಡಕ್ಟರ್ ಯಾವುದೇ ಮೊದಲ ವಿದ್ಯುತ್ I0 ನ್ನು ಹೊಂದಿದರೆ, ತತ್ಕಾಲದಲ್ಲಿ $t=0^+$ ಇದು $I_0$ ಮೌಲ್ಯದ ಸ್ಥಿರ ವಿದ್ಯುತ್ ಸೋರ್ಸ್ ರೂಪದಲ್ಲಿ ನಡೆಯುತ್ತದೆ, ಉತ್ತಮ ಸ್ಥಿತಿಯಲ್ಲಿ $t=\infty$ ಇದು ವಿದ್ಯುತ್ ಸೋರ್ಸ್ ಮೇಲೆ ಶಾರ್ಟ್ ಸರ್ಕ್ಯುಯಿಟ್ ರೂಪದಲ್ಲಿ ನಡೆಯುತ್ತದೆ.

ಸರಣಿ ಮತ್ತು ಸಮಾಂತರ ಇಂಡಕ್ಟರ್‌ಗಳು

ಸರಣಿಯಲ್ಲಿ ಮತ್ತು ಸಮಾಂತರವಾಗಿ ಇರುವ ಇಂಡಕ್ಟರ್‌ಗಳು ಸರಣಿಯಲ್ಲಿ ಮತ್ತು ಸಮಾಂತರವಾಗಿ ಇರುವ ರೀಸಿಸ್ಟರ್‌ಗಳಿಗೆ ಹೋಲಿಸಬಹುದು. ೧ ಮತ್ತು ೨ ಎಂಬ ದ್ವಿತೀಯ ಅನುಕೂಲಿತ ಕೋಯಿಲ್‌ಗಳನ್ನು ಪರಿಗಣಿಸಿ ಸ್ವ-ಇಂಡಕ್ಟೆನ್ಸ್ $L_1$ ಮತ್ತು $L_2$ ಯನ್ನು ಹೊಂದಿರುವ ವಿಧವಾಗಿ ಪರಿಗಣಿಸಿ. ಎರಡು ಕೋಯಿಲ್‌ಗಳ ನಡುವಿನ ಪರಸ್ಪರ ಇಂಡಕ್ಟೆನ್ಸ್ M ಹೆನ್ರಿಯಲ್ಲಿ ಇರಲಿ.

ವಿದ್ಯುತ್ ಚಕ್ರದಲ್ಲಿರುವ ಎರಡು ಇಂಡಕ್ಟರ್‌ಗಳನ್ನು ಹೆಚ್ಚು ವಿಧದ ತರಹ ಜೋಡಿಸಬಹುದು, ಇದು ಈ ಕೆಳಗಿನ ವಿಷಯಗಳನ್ನು ಚರ್ಚಿಸಲಾಗಿದೆ.

ಸರಣಿಯಲ್ಲಿ ಇರುವ ಇಂಡಕ್ಟರ್‌ಗಳ ಸೂತ್ರ

ಸರಣಿಯಲ್ಲಿ ಇಂಡಕ್ಟರ್‌ಗಳನ್ನು ಹೇಗೆ ಜೋಡಿಸಬೇಕೆಂದು

ಎರಡು ಅನುಕೂಲಿತ ಇಂಡಕ್ಟರ್‌ಗಳನ್ನು ಸರಣಿಯಲ್ಲಿ ಜೋಡಿಸಿದ ಚಕ್ರವನ್ನು ಪರಿಗಣಿಸಿ. ಇಂಡಕ್ಟರ್‌ಗಳನ್ನು ಸರಣಿಯಲ್ಲಿ ಜೋಡಿಸುವ ಎರಡು ಸಾಧ್ಯ ವಿಧಗಳಿವೆ.

ಮೊದಲ ವಿಧದಲ್ಲಿ, ಇಂಡಕ್ಟರ್‌ಗಳು ಉತ್ಪನ್ನಪಡಿಸುವ ಫ್ಲಕ್ಸ್‌ಗಳು ಒಂದೇ ದಿಕ್ಕಿನಲ್ಲಿ ಕಾರ್ಯನಿರ್ವಹಿಸುತ್ತವೆ. ಆದರೆ, ಅದು ಸರಣಿಯಲ್ಲಿ ಜೋಡಿಸಿದ ಅಥವಾ ಸಂಯೋಜಿತ ಇಂಡಕ್ಟರ್‌ಗಳು ಎಂದು ಕರೆಯಲಾಗುತ್ತದೆ.
ಎರಡನೇ ವಿಧದಲ್ಲಿ, ಇನ್ನೊಂದು ಇಂಡಕ್ಟರ್‌ನಲ್ಲಿ ಪ್ರವಾಹವನ್ನು ತಿರುಗಿಸಿದಾಗ, ಇಂಡಕ್ಟರ್‌ಗಳು ಉತ್ಪನ್ನಪಡಿಸುವ ಫ್ಲಕ್ಸ್‌ಗಳು ಒಂದಕ್ಕೊಂದು ವಿರೋಧಿಯಾಗಿರುತ್ತವೆ, ಆದರೆ, ಅದು ಸರಣಿಯಲ್ಲಿ ವಿರೋಧಿಯಾಗಿ ಜೋಡಿಸಿದ ಅಥವಾ ವಿಭಿನ್ನ ಇಂಡಕ್ಟರ್‌ಗಳು ಎಂದು ಕರೆಯಲಾಗುತ್ತದೆ.

ಲಿಂಡಕ್ಟರ್ 1 ನ ಸ್ವ-ಸ್ಪಂದನ ಲಿಂಡಕ್ಟೆನ್ಸ್ $L_1$ ಮತ್ತು ಲಿಂಡಕ್ಟರ್ 2 ನ ಸ್ವ-ಸ್ಪಂದನ ಲಿಂಡಕ್ಟೆನ್ಸ್ $L_2$ . ಎರಡೂ ಲಿಂಡಕ್ಟರ್ಗಳು ಪರಸ್ಪರ ಸ್ಪಂದನ M ರಿಂದ ಸಂಯೋಜಿಸಿದ್ದವು.

ಸರಣಿಯಲ್ಲಿ ಸಹಾಯಕ (ಅನುಕೂಲ) ಸಂಯೋಜನೆ (ಪರಸ್ಪರ ಸೃಷ್ಟ ವಿದ್ಯುತ್ ತನ್ನೀಕರಣ ಸ್ವ-ಸೃಷ್ಟ ವಿದ್ಯುತ್ ತನ್ನೀಕರಣಗಳನ್ನು ಸಹಾಯಿಸುತ್ತದೆ)

ದ್ವಿತೀಯ ಲಿಂಡಕ್ಟರ್ಗಳು ಅಥವಾ ಕೋಯಿಲ್ಗಳು ಸರಣಿಯಲ್ಲಿ ಸಹಾಯಕ ಅಥವಾ ಅನುಕೂಲ ರೀತಿಯಲ್ಲಿ ಸಂಯೋಜಿಸಿದ್ದವು, ಈ ಚಿತ್ರದಲ್ಲಿ ದರ್ಶಿಸಿದಂತೆ.

ಈ ಸಂಯೋಜನೆಯಲ್ಲಿ, ಎರಡೂ ಲಿಂಡಕ್ಟರ್ಗಳ ಸ್ವ ಮತ್ತು ಪರಸ್ಪರ ಫ್ಲಕ್ಸ್ಗಳು ಒಂದೇ ದಿಕ್ಕಿನಲ್ಲಿ ಪ್ರಮಾಣಗಳು; ಹಾಗಾಗಿ, ಸ್ವ ಮತ್ತು ಪರಸ್ಪರ ಸೃಷ್ಟ ವಿದ್ಯುತ್ ತನ್ನೀಕರಣಗಳು ಕೂಡ ಒಂದೇ ದಿಕ್ಕಿನಲ್ಲಿ ಇರುತ್ತವೆ.

ಆದ್ದರಿಂದ,

ಲಿಂಡಕ್ಟರ್ 1 ನ ಸ್ವ-ಸೃಷ್ಟ ವಿದ್ಯುತ್ ತನ್ನೀಕರಣ, $e_s_1 = -L_1\frac{di}{dt}$
ಲಿಂಡಕ್ಟರ್ 1 ನ ಪರಸ್ಪರ ಸೃಷ್ಟ ವಿದ್ಯುತ್ ತನ್ನೀಕರಣ, $e_m_1 = -M\frac{di}{dt}$
ಲಿಂಡಕ್ಟರ್ 2 ನ ಸ್ವ-ಸೃಷ್ಟ ವಿದ್ಯುತ್ ತನ್ನೀಕರಣ, $e_s_2 = -L_2\frac{di}{dt}$
ಮೂಲಕ ಪರಸ್ಪರವಾಗಿ ಉತ್ಪನ್ನವಾದ ವಿದ್ಯುತ್ ವಿದ್ಯುತ್ ವಿಕೇಂದ್ರಿತ ಶಕ್ತಿ (e.m.f.) 1, $e_m_2 = -M\frac{di}{dt}$

ಸಂಯೋಜನೆಯಲ್ಲಿನ ಒಟ್ಟು ಉತ್ಪನ್ನವಾದ ವಿದ್ಯುತ್ ವಿಕೇಂದ್ರಿತ ಶಕ್ತಿ (e.m.f.),

$\begin{align*} e=-(L_1\frac{di}{dt}+M\frac{di}{dt}+L_2\frac{di}{dt}+M\frac{di}{dt}) \end{align*}$

(1) $\begin{equation*} e = -(L_1+L_2+2M) \frac{di}{dt} \end{equation*}$

ಈ ರೀತಿಯಾಗಿದ್ದರೆ $L_eq$ ಸರಣಿಯಲ್ಲಿನ ಎರಡು ಇಂಡಕ್ಟರ್‌ಗಳ ಸಮನ್ವಯ ಇಂಡಕ್ಟೆನ್ಸ್ ಆದರೆ, ಸಂಯೋಜನೆಯಲ್ಲಿ ಉತ್ಪನ್ನವಾದ ವಿದ್ಯುತ್ ವಿಕೇಂದ್ರಿತ ಶಕ್ತಿ (e.m.f.) ಹೀಗಿರುತ್ತದೆ,

(2) $\begin{equation*} e = -L_e_q_. \frac{di}{dt} \end{equation*}$

ಸಮೀಕರಣಗಳ (1) ಮತ್ತು (2) ನ್ನು ಹೋಲಿಸಿದಾಗ, ನಮಗೆ ಲಭ್ಯವಾಗುತ್ತದೆ,

(3) $\begin{equation*} L_e_q_. = L_1 + L_2 + 2M \end{equation*}$

ಮೇಲಿನ ಸಮೀಕರಣವು ಎರಡು ಶ್ರೇಣಿಯ ಇಂಡಕ್ಟರ್ಗಳ ಅಥವಾ ಕೋಯಿಲ್ಗಳ ಸಮನ್ವಯ ಇಂಡಕ್ಟೆನ್ಸ್ ನ್ನು ನೀಡುತ್ತದೆ.

ಎರಡು ಕೋಯಿಲ್ಗಳ ನಡುವೆ ಪರಸ್ಪರ ಇಂಡಕ್ಟೆನ್ಸ್ ಇಲ್ಲದಿದ್ದರೆ (ಎ.ಎ M = 0), ಆonces

$\begin{align*} L_e_q_. = L_1 + L_2 \end{align*}$

ಶ್ರೇಣಿಯ ವಿರೋಧ (ಡಿಫೆರೆನ್ಷಿಯಲ್) ಕಾನೆಕ್ಷನ್ (ಪರಸ್ಪರ ಉತ್ತೇಜಿತ ಈಎಂಎಫ್ ಸ್ವ-ಉತ್ತೇಜಿತ ಈಎಂಎಫ್ಗಳನ್ನು ವಿರೋಧಿಸುತ್ತದೆ

ಎರಡು ಪರಸ್ಪರ ಜೋಡಿತ ಇಂಡಕ್ಟರ್ಗಳ ಅಥವಾ ಕೋಯಿಲ್ಗಳನ್ನು ಶ್ರೇಣಿಯ ರೀತಿಯಲ್ಲಿ ಜೋಡಿಸಿದ ಚೌಕಲೆಯನ್ನು ಪರಿಶೀಲಿಸಿ, ಎರಡು ಇಂಡಕ್ಟರ್ಗಳು ಒಂದಕ್ಕೊಂದು ವಿರೋಧಿಯಾಗಿ ಫ್ಲಕ್ಸ್ ಉತ್ಪಾದಿಸುತ್ತವೆ, ಹೀಗೆ ಕೆಳಗಿನ ಚಿತ್ರದಲ್ಲಿ ದೃಶ್ಯವಾಗಿದೆ.

ಫ್ಲಕ್ಸ್ ಗಳು ವಿರೋಧಿಯಾಗಿದ್ದರಿಂದ, ಪರಸ್ಪರ ಉತ್ತೇಜಿತ ಈಎಂಎಫ್ ನ ಚಿಹ್ನೆ ಸ್ವ-ಉತ್ತೇಜಿತ ಈಎಂಎಫ್ ಗಳ ಚಿಹ್ನೆಗಳಿಗೆ ವಿರೋಧಿಯಾಗಿರುತ್ತದೆ. ಆದ್ದರಿಂದ,

ಇಂಡಕ್ಟರ್ 1 ನ ಸ್ವ-ಉತ್ತೇಜಿತ ಈಎಂಎಫ್, $e_s_1 = -L_1\frac{di}{dt}$
ಮೂಲಕ ಪರಸ್ಪರವಾಗಿ ಉತ್ಪನ್ನವಾದ e.m.f., $e_m_1 = +M\frac{di}{dt}$
ಮೂಲಕ ಸ್ವಯಂ ಉತ್ಪನ್ನವಾದ e.m.f., $e_s_2 = -L_2\frac{di}{dt}$
ಮೂಲಕ ಪರಸ್ಪರವಾಗಿ ಉತ್ಪನ್ನವಾದ e.m.f., $e_m_2 = +M\frac{di}{dt}$

ಸಂಯೋಜನೆಯಲ್ಲಿನ ಒಟ್ಟು e.m.f.,

$\begin{align*} e=-(L_1\frac{di}{dt}-M\frac{di}{dt}+L_2\frac{di}{dt}-M\frac{di}{dt}) \end{align*}$

(4) $\begin{equation*} e = -(L_1+L_2-2M) \frac{di}{dt} \end{equation*}$

ಅದರೊಂದಿಗೆ $L_e_q$ ಎಂದು ಸರಣಿಯ ವಿರೋಧ ಸಂಯೋಜನೆಯಲ್ಲಿನ ಇರು ಇಂಡಕ್ಟರ್‌ಗಳ ಸಮನ್ವಯ ಇಂಡಕ್ಟೆನ್ಸ್ ಹೊಂದಿದರೆ, ಸಂಯೋಜನೆಯಲ್ಲಿ ಉತ್ಪನ್ನವಾದ e.m.f. ಈ ಕ್ರಮದಲ್ಲಿ ನೀಡಲಾಗಿದೆ,

(೫) $\begin{equation*} e = -L_e_q_. \frac{di}{dt} \end{equation*}$

ಸಮೀಕರಣಗಳ (೪) ಮತ್ತು (೫) ಅನ್ನು ಹೋಲಿಸಿದಾಗ, ನಮಗೆ ಲಭ್ಯವಾಗುತ್ತದೆ,

(೬) $\begin{equation*} L_e_q_. = L_1 + L_2 - 2 M \end{equation*}$

ಈ ಮೇಲಿನ ಸಮೀಕರಣವು ದ್ವಿತೀಯ ಶ್ರೇಣಿಯ ವಿರೋಧ ಅಥವಾ ವ್ಯತ್ಯಾಸ ಸಂಪರ್ಕದಲ್ಲಿ ಒಂದನ್ನು ಇನ್ನೊಂದರ ಶ್ರೇಣಿಯಲ್ಲಿ ಜೋಡಿಸಿದಾಗ ಸಮಾನ ಇಂಡಕ್ಟೆನ್ಸ್ ನ್ನು ನೀಡುತ್ತದೆ.

ಎರಡು ಕೋಯಿಲ್‌ಗಳ ನಡುವಿನ ಪರಸ್ಪರ ಇಂಡಕ್ಟೆನ್ಸ್ ಇಲ್ಲದಿದ್ದರೆ (ಅಂದರೆ, M = ೦), ಆದರೆ,

$\begin{align*} L_e_q_. = L_1 + L_2 \end{align*}$

ಉದಾಹರಣೆ ೧

ಎರಡು ಕೋಯಿಲ್‌ಗಳ ಸ್ವ-ಇಂಡಕ್ಟೆನ್ಸ್ ೧೦ mH ಮತ್ತು ೧೫ mH ಮತ್ತು ಎರಡು ಕೋಯಿಲ್‌ಗಳ ನಡುವಿನ ಪರಸ್ಪರ ಇಂಡಕ್ಟೆನ್ಸ್ ೧೦ mH. ಅವುಗಳನ್ನು ಶ್ರೇಣಿಯ ಸಹಾಯಕ ಸಂಪರ್ಕದಲ್ಲಿ ಜೋಡಿಸಿದಾಗ ಸಮಾನ ಇಂಡಕ್ಟೆನ್ಸ್ ಕಂಡು ಹಿಡಿಯಿರಿ.

ಪರಿಹಾರ:

ನೀಡಿದ ದತ್ತಾಂಶಗಳು: L1 = 10 mH, L2 = 15 mH ಮತ್ತು M = 10 mH

ಸರಣಿಯಲ್ಲಿ ಸಹಕಾರ ಸೂತ್ರಕ್ಕೆ ಅನುಸಾರ,

$\begin{align*} \begin{split} & L_e_q_. = L_1 + L_2 + 2M \\ & = 10 + 15 + 2(10) \\ & = 10 + 15 + 20 \\ & L_e_q_. = 45\,\,mH \end{split} \end{align*}$

ಆದ್ದರಿಂದ, ಈ ಸಮೀಕರಣವನ್ನು ಬಳಸಿ, ನಾವು ಸರಣಿಯಲ್ಲಿ ಸಹಕಾರ ಮಾಡಿದಾಗ ಸಮಾನ ಇಂಡಕ್ಟೆನ್ಸ್ 45 mH ಪಡೆಯುತ್ತೇವೆ.

ಉದಾಹರಣೆ 2

ಎರಡು ಕೋಯಿಲ್‌ಗಳ ಸ್ವ-ಇಂಡಕ್ಟೆನ್ಸ್‌ಗಳು 10 mH ಮತ್ತು 15 mH ಮತ್ತು ಎರಡು ಕೋಯಿಲ್‌ಗಳ ನಡುವಿನ ಪರಸ್ಪರ ಇಂಡಕ್ಟೆನ್ಸ್ 10 mH. ಅವುಗಳನ್ನು ಸರಣಿಯಲ್ಲಿ ವಿರೋಧ ಮಾಡಿದಾಗ ಸಮಾನ ಇಂಡಕ್ಟೆನ್ಸ್ ಕಂಡುಹಿಡಿಯಿರಿ.

ಪರಿಹಾರ:

ನೀಡಿದ ದತ್ತಾಂಶಗಳು: L1 = 10 mH, L2 = 15 mH ಮತ್ತು M = 10 mH

ಸರಣಿಯಲ್ಲಿ ವಿರೋಧ ಸೂತ್ರಕ್ಕೆ ಅನುಸಾರ,

$\begin{align*} \begin{split} & L_e_q_. = L_1 + L_2 - 2M \\ & = 10 + 15 - 2(10) \\ & = 10 + 15 - 20 \\ & = 25 - 20 \\ & L_e_q_. = 5\,\,mH \end{split} \end{align*}$

ಆದ್ದರಿಂದ, ಸಮೀಕರಣವನ್ನು ಬಳಸಿಕೊಂಡು, ಅವುಗಳು ವಿರೋಧಾತ್ಮಕವಾಗಿ ಶೃಂಕಲೆಯಾಗಿ ಜೋಡಿಸಲಾದಾಗ 5 mH ಸಮನ್ವಯ ಇಂಡಕ್ಟೆನ್ಸ್ ಪಡೆಯುತ್ತೇವೆ.

ಪಾರಲೇಲ್ ಇಂಡಕ್ಟರ್‌ಗಳ ಸೂತ್ರ

ಪಾರಲೇಲ್ ಇಂಡಕ್ಟರ್‌ಗಳನ್ನು ಕೂಡುವುದು ಹೇಗೆ ಮಾಡಬೇಕೆಂದು

ಎರಡು ಇಂಡಕ್ಟರ್‌ಗಳನ್ನು ಪಾರಲೇಲ್ ರೀತಿಯಲ್ಲಿ ಈ ರೀತಿ ಜೋಡಿಸಬಹುದು:

ಸಹ ಪ್ರೇರಿತ ಇಂಡಕ್ಟಿವ್ ವೋಲ್ಟೇಜ್ ಸ್ವ ಪ್ರೇರಿತ ಇಂಡಕ್ಟಿವ್ ವೋಲ್ಟೇಜ್‌ಗಳನ್ನು ಸಹಾಯಿಸುತ್ತದೆ, ಅಥವಾ, ಪಾರಲೇಲ್ ಸಹಾಯಕ ಜೋಡಿಕೆ
ಸಹ ಪ್ರೇರಿತ ಇಂಡಕ್ಟಿವ್ ವೋಲ್ಟೇಜ್ ಸ್ವ ಪ್ರೇರಿತ ಇಂಡಕ್ಟಿವ್ ವೋಲ್ಟೇಜ್‌ಗಳನ್ನು ವಿರೋಧಿಸುತ್ತದೆ, ಅಥವಾ, ಪಾರಲೇಲ್ ವಿರೋಧಾತ್ಮಕ ಜೋಡಿಕೆ

ಪಾರಲೇಲ್-ಸಹಾಯಕ (ಸಂಕಲನ) ಜೋಡಿಕೆ (ಸಹ ಪ್ರೇರಿತ ಇಂಡಕ್ಟಿವ್ ವೋಲ್ಟೇಜ್ ಸ್ವ ಪ್ರೇರಿತ ಇಂಡಕ್ಟಿವ್ ವೋಲ್ಟೇಜ್‌ಗಳನ್ನು ಸಹಾಯಿಸುತ್ತದೆ)

ಎರಡು ಇಂಡಕ್ಟರ್‌ಗಳನ್ನು ಪಾರಲೇಲ್ ಸಹಾಯಕ ರೀತಿಯಲ್ಲಿ ಜೋಡಿಸಿದಾಗ, ಸಹ ಪ್ರೇರಿತ ಇಂಡಕ್ಟಿವ್ ವೋಲ್ಟೇಜ್ ಸ್ವ ಪ್ರೇರಿತ ಇಂಡಕ್ಟಿವ್ ವೋಲ್ಟೇಜ್‌ಗಳನ್ನು ಸಹಾಯಿಸುತ್ತದೆ, ಈ ಚಿತ್ರದಲ್ಲಿ ದೃಶ್ಯವಾಗಿದೆ.

L1 ಮತ್ತು L2 ಇಂಡಕ್ಟರ್‌ಗಳ ಮೂಲಕ ಪ್ರವಹಿಸುವ ವಿದ್ಯುತ್ ಪ್ರವಾಹಗಳನ್ನು i1 ಮತ್ತು i2 ಎಂದು ಭಾವಿಸಿಕೊಂಡಾಗ, ಒಟ್ಟು ಪ್ರವಾಹ I ಆಗಿರುತ್ತದೆ.

ಆದ್ದರಿಂದ,

(7) $\begin{equation*} i = i_1 + i_2 \end{equation*}$

ಆದ್ದರಿಂದ,

(8) $\begin{equation*} \frac{di}{dt} = \frac{di_1}{dt} + \frac{di_2}{dt} \end{equation*}$

ಪ್ರತಿ ಇಂಡಕ್ಟರ್‌ನಲ್ಲಿ ಎರಡು ಈಎಂಎಫ್‌ಗಳು ಉತ್ಪಾದಿಸಲು ಮಾಡುತ್ತವೆ. ಒಂದು ಸ್ವ-ಇಂಡಕ್ಷನ್ ಕಾರಣವಾಗಿ ಮತ್ತು ಇನ್ನೊಂದು ಪರಸ್ಪರ ಇಂಡಕ್ಷನ್ ಕಾರಣವಾಗಿ.

ಇಂಡಕ್ಟರ್‌ಗಳು ಸಮನಾಂತರವಾಗಿ ಜೋಡಿಸಲಾಗಿರುವುದರಿಂದ, ಈಎಂಎಫ್‌ಗಳು ಸಮನಾಗಿರುತ್ತವೆ.

ಆದ್ದರಿಂದ,

(9) $\begin{equation*} L_1 \frac{di_1}{dt} + M \frac{di_2}{dt} = L_2 \frac{di_2}{dt} + M \frac{di_1}{dt} \end{equation*}$

$\begin{align*} L_1 \frac{di_1}{dt} - M \frac{di_1}{dt} = L_2 \frac{di_2}{dt} - M \frac{di_2}{dt} \end{align*}$

$\begin{align*} \frac{di_1}{dt} (L_1 - M) = \frac{di_2}{dt} (L_2 - M) \end{align*}$

(10) $\begin{equation*} \frac{di_1}{dt} = (\frac{L_2 - M}{L_1 - M}) \frac{di_2}{dt} \end{equation*}$

ನಂತರ, ಸಮೀಕರಣ (9) ಅನ್ನು ಸಮೀಕರಣ (8) ಗೆ ಇಡಲಾಗಿದೆ, ನಾವು ಪಡೆದುಕೊಳ್ಳುತ್ತೇವೆ,

$\begin{align*} \frac{di}{dt} = (\frac{L_2 - M}{L_1 - M}) \frac{di_2}{dt} + \frac{di_2}{dt} \end{align*}$

(11) $\begin{equation*} \frac{di}{dt} = (1 + \frac{L_2 - M}{L_1 - M}) + \frac{di_2}{dt} \end{equation*}$

ನಂತರ $L_e_q.$ ಸಮಾನುಪಾತದ ಇಂಡಕ್ಟೆನ್ಸ್ ಆದರೆ, ಅದರಲ್ಲಿ ಉತ್ಪಾದಿಸಲಾದ ವೋಲ್ಟೇಜ್

(12) $\begin{equation*} e = L_e_q_. \frac{di}{dt} \end{equation*}$

ಎರಡು ಕೋಯಿಲ್‌ಗಳಲ್ಲಿ ಉತ್ಪಾದಿಸಲಾದ ವೋಲ್ಟೇಜ್ ಸಮಾನವಾಗಿರುತ್ತದೆ ಅಂದರೆ,

$\begin{align*} L_e_q_. \frac{di}{dt} = L_1 \frac{di_1}{dt} + M \frac{di_2}{dt} \end{align*}$

(13) $\begin{equation*} \frac{di}{dt} = \frac{1}{L_e_q_.} [L_1 \frac{di_1}{dt} + M \frac{di_2}{dt}] \end{equation*}$

(10) ಸಮೀಕರಣದಲ್ಲಿನ $\frac{di_1}{dt}$ ಮೌಲ್ಯವನ್ನು (13) ಸಮೀಕರಣದಲ್ಲಿ ಬದಲಿಸಿದಾಗ, ನಮಗೆ ಪಡೆಯುತ್ತದೆ,

$\begin{align*} \frac{di}{dt} = \frac{1}{L_e_q_.} [L_1 (\frac{L_2 - M}{L_1 - M}) \frac{di_2}{dt} + M \frac{di_2}{dt}] \end{align*}$

(14) $\begin{equation*} \frac{di}{dt} = \frac{1}{L_e_q_.} [L_1 (\frac{L_2 - M}{L_1 - M}) + M] \frac{di_2}{dt} \end{equation*}$

ನೂತನ, (11) ಸಮೀಕರಣವನ್ನು (14) ಸಮೀಕರಣಕ್ಕೆ ಸಮನ್ಯ ಮಾಡಿದಾಗ,

$\begin{align*} 1+(\frac{L_2 - M}{L_1 - M}) \frac{di_2}{dt} = \frac{1}{L_e_q_.}[L_1 (\frac{L_2 - M}{L_1 - M}) + M]\frac{di_2}{dt} \end{align*}$

$\begin{align*} \frac{L_1+L_2 - 2M}{L_1 - M} = \frac{1}{L_e_q_.} [\frac{L_1L_2- L_1M+L_1M - M^2}{L_1 - M}] \end{align*}$

$\begin{align*} \frac{L_1+L_2 - 2M}{L_1 - M} = \frac{1}{L_e_q_.} [\frac{L_1L_2 - M^2}{L_1 - M}] \end{align*}$

(15) $\begin{equation*} L_e_q_. = \frac{L_1L_2 - M^2}{L_1+L_2 - 2M} \end{equation*}$

ಉಪರಿನ ಸಮೀಕರಣವು ಎರಡು ಇಂಡಕ್ಟರ್‌ಗಳನ್ನು ಪರಸ್ಪರ ಸಹಕಾರದ ಅಥವಾ ಸಂಯೋಜಿತ ಸಂಪರ್ಕದಲ್ಲಿ ಬಂದಿರುವ ಸಮನ್ವಯ ಇಂಡಕ್ಟೆನ್ಸ್ ನ್ನು ನೀಡುತ್ತದೆ.

ಎರಡು ಕೋಯಿಲ್‌ಗಳ ನಡುವಿನ ಪರಸ್ಪರ ಇಂಡಕ್ಟೆನ್ಸ್ ಇಲ್ಲದಿದ್ದರೆ (ಅಂದರೆ, M = 0), ಹಾಗಾಗಿ,

$\begin{align*} L_e_q_. = \frac{L_1L_2 - (0)^2}{L_1+L_2-2(0)} = \frac{L_1L_2}{L_1+L_2} = \frac{product}{sum} \end{align*}$

ParallelGroupಮ್ಯಾಗಿ ವಿರುದ್ಧವಾಗಿ ಸಂಪರ್ಕ (ವಿಶೇಷ ಸಂಪರ್ಕ) (ನಡೆಯುವ ಪರಸ್ಪರ ಉತ್ಪಾದಿತ ವೈದ್ಯುತ ಬಲವು ಸ್ವೀಯ ಉತ್ಪಾದಿತ ವೈದ್ಯುತ ಬಲಗಳನ್ನು ವಿರುದ್ಧ ಮಾಡುತ್ತದೆ)

ಎರಡು ಇಂಡಕ್ಟರ್ಗಳನ್ನು ಒಂದೇ ದಿಕ್ಕಿನಲ್ಲಿ ಅಥವಾ ವಿರುದ್ಧ ದಿಕ್ಕಿನಲ್ಲಿ ಸಂಪರ್ಕಿಸಿದಾಗ, ನಡೆಯುವ ಪರಸ್ಪರ ಉತ್ಪಾದಿತ ವೈದ್ಯುತ ಬಲವು ಸ್ವೀಯ ಉತ್ಪಾದಿತ ವೈದ್ಯುತ ಬಲಗಳನ್ನು ವಿರುದ್ಧ ಮಾಡುತ್ತದೆ.

ಕೆಳಗಿನ ಚಿತ್ರದಲ್ಲಿ ತೋರಿಸಿರುವಂತೆ, ಎರಡು ಇಂಡಕ್ಟರ್ಗಳನ್ನು ಒಂದೇ ದಿಕ್ಕಿನಲ್ಲಿ ಅಥವಾ ವಿರುದ್ಧ ದಿಕ್ಕಿನಲ್ಲಿ ಸಂಪರ್ಕಿಸಲಾಗಿದೆ.

ಅನುಕೂಲನ ಸಂಪರ್ಕದ ಜೊತೆಗೆ ಹೋಲಿಸಿದಾಗ, ಇದನ್ನು ಸಾಧಿಸಬಹುದು,

(16) $\begin{equation*} L_e_q_. = \frac{L_1L_2 - M^2}{L_1+L_2 + 2M} \end{equation*}$

ಇದು ಎರಡು ಇಂಡಕ್ಟರ್ಗಳ ಒಂದೇ ದಿಕ್ಕಿನಲ್ಲಿ ಅಥವಾ ವಿರುದ್ಧ ದಿಕ್ಕಿನಲ್ಲಿ ಸಂಪರ್ಕಿಸಿದಾಗಿನ ಸಮನ್ವಯ ಇಂಡಕ್ಟೆನ್ಸ್ ನ್ನು ನೀಡುತ್ತದೆ.

ಎರಡು ಕೋಯಿಲ್ಗಳ ನಡೆಯುವ ಪರಸ್ಪರ ಇಂಡಕ್ಟೆನ್ಸ್ ಇರದಿದ್ದರೆ (ಎ.ಎ. M = 0), ಆಗ,

$\begin{align*} L_e_q_. = \frac{L_1L_2 - (0)^2}{L_1+L_2+2(0)} = \frac{L_1L_2}{L_1+L_2} = \frac{product}{sum} \end{align*}$

ದೃಷ್ಟಾಂತ 1

ಎರಡು ಇಂಡಕ್ಟರ್‌ಗಳ ಸ್ವ-ಇಂಡಕ್ಟೆನ್ಸ್ 5 mH ಮತ್ತು 10 mH ಮತ್ತು ಎರಡರ ನಡುವಿನ ಪರಸ್ಪರ ಇಂಡಕ್ಟೆನ್ಸ್ 5 mH. ಅವು ಸಹಯೋಗಾತ್ಮಕವಾಗಿ ಸಮಾಂತರವಾಗಿ ಜೋಡಿಸಲಾದಾಗ ಸಮಾನುಭವಿಕ ಇಂಡಕ್ಟೆನ್ಸ್ ಕಂಡುಹಿಡಿಯಿರಿ.

ಪರಿಹಾರ:

ದತ್ತ ಮಾಹಿತಿ: L1 = 5 mH, L2 = 10 mH ಮತ್ತು M = 5 mH

ಸಮಾಂತರ ಸಹಯೋಗಾತ್ಮಕ ಸೂತ್ರಕ್ಕೆ ಅನುಸರಿಸಿ,

$\begin{align*} \begin{split} & L_e_q_. = \frac{L_1 L_2 - M^2}{L_1 + L_2 - 2M}.... if \,\, fluxes \,\, aid \\ & = \frac{5 * 10 - (5)^2}{5 + 10 - 2(5)} \\ & = \frac{50 - 25}{15 - 10} \\ & = \frac{25}{5} \\ & L_e_q_. = 5\,\,mH \end{split} \end{align*}$

ಆದ್ದರಿಂದ, ಸಮೀಕರಣವನ್ನು ಬಳಸಿ, ಅವು ಸಹಯೋಗಾತ್ಮಕವಾಗಿ ಸಮಾಂತರವಾಗಿ ಜೋಡಿಸಲಾದಾಗ 5 mH ಸಮಾನುಭವಿಕ ಇಂಡಕ್ಟೆನ್ಸ್ ಲಭ್ಯವಾಗುತ್ತದೆ.

ದೃಷ್ಟಾಂತ 2

ಎರಡು ಇಂಡಕ್ಟರ್ಗಳ ಸ್ವ-ಇಂಡಕ್ಟನ್ಸ್ ೫ mH ಮತ್ತು ೧೦ mH ಮತ್ತು ಎರಡರ ನಡುವಿನ ಪರಸ್ಪರ ಇಂಡಕ್ಟನ್ಸ್ ೫ mH ಆದಾಗ. ಅವು ವಿರೋಧಿ ಶ್ರೇಣಿಯಲ್ಲಿ ಜೋಡಿಸಲಾದಾಗ ಸಮನ್ವಯಿತ ಇಂಡಕ್ಟನ್ಸ್ ಕಂಡುಹಿಡಿಯಿರಿ.

ಪರಿಹಾರ:

ದತ್ತ ಮಾಹಿತಿ: L1 = ೫ mH, L2 = ೧೦ mH ಮತ್ತು M = ೫ mH

ವಿರೋಧಿ ಶ್ರೇಣಿಯ ಸೂತ್ರಕ್ಕೆ ಅನುಸರಿಸಿ,

$\begin{align*} \begin{split} & L_e_q_. = \frac{L_1 L_2 - M^2}{L_1 + L_2 + 2M}.... if \,\, fluxes \,\, oppose \\ & = \frac{5 * 10 - (5)^2}{5 + 10 + 2(5)} \\ & = \frac{50 - 25}{15 + 10} \\ & = \frac{25}{25} \\ & L_e_q_. = 1\,\,mH \end{split} \end{align*}$

ಅದೇ ಸೂತ್ರವನ್ನು ಬಳಸಿ, ವಿರೋಧಿ ಶ್ರೇಣಿಯಲ್ಲಿ ಜೋಡಿಸಲಾದಾಗ ೧ mH ಸಮನ್ವಯಿತ ಇಂಡಕ್ಟನ್ಸ್ ಕಂಡುಹಿಡಿಯಬಹುದು.

ಮುಖ್ಯ ಇಂಡಕ್ಟರ್ಗಳ ಸಂಯೋಜನೆ

ಒಂದು ಇಂಡಕ್ಟರ್ (ಕೋಯಿಲ್) ಯ ಚುಮುಕೀಯ ಕ್ಷೇತ್ರವು ಇನ್ನೊಂದು ಹತ್ತಿರದ ಇಂಡಕ್ಟರ್ ಯ ಟರ್ನ್‌ಗಳನ್ನು ಕತ್ತರಿಸಿದಾಗ ಅಥವಾ ಲಿಂಕ್ ಮಾಡಿದಾಗ, ಎರಡು ಇಂಡಕ್ಟರ್ಗಳು ಚುಮುಕೀಯವಾಗಿ ಸಂಯೋಜಿತವಾಗಿರುತ್ತವೆ. ಇಂಡಕ್ಟರ್ಗಳ ಸಂಯೋಜನೆಯ ಕಾರಣ ಎರಡು ಕೋಯಿಲ್‌ಗಳ ನಡುವಿನ ಪರಸ್ಪರ ಇಂಡಕ್ಟನ್ಸ್ ಉಂಟಾಗುತ್ತದೆ.

ಸಂಯೋಜಿತ ಸರ್ಕ್ಯುಿಟ್‌ಗಳಲ್ಲಿ, ಒಂದು ಸರ್ಕ್ಯುಿಟ್ ಶಕ್ತಿ ಪಡೆದಾಗ ಅದು ಇನ್ನೊಂದು ಸರ್ಕ್ಯುಿಟ್ಗೆ ಶಕ್ತಿಯನ್ನು ಪ್ರತಿಯೋಜಿಸುತ್ತದೆ. ಎರಡು-ವಿಂಡಿಂಗ್ ಟ್ರಾನ್ಸ್ಫಾರ್ಮರ್, ಆಟೋಟ್ರಾನ್ಸ್ಫಾರ್ಮರ್, ಮತ್ತು ಇಂಡಕ್ಷನ್ ಮೋಟರ್ ಗಳು ಚುಮುಕೀಯವಾಗಿ ಸಂಯೋಜಿತ ಇಂಡಕ್ಟರ್ಗಳ ಅಥವಾ ಸರ್ಕ್ಯುಿಟ್ಗಳ ಉದಾಹರಣೆಗಳಾಗಿವೆ.

ನಿರ್ದಿಷ್ಟ ದ್ವಿತೀಯ ಸಂಪರ್ಕಿತ ಇಂಡಕ್ಟರ್ಗಳಲ್ಲಿ ಅಥವಾ ಕೋಯಿಲ್ 1 ಮತ್ತು 2 ಗಳಲ್ಲಿ ವಿದ್ಯಮಾನವಾದ ಇಂಡಕ್ಟೆನ್ಸ್ L1 ಮತ್ತು L2 ಅನ್ನು ಹೊಂದಿರುವ ಎರಡು ಕೋಯಿಲ್ಗಳ ನಡುವಿನ ಪರಸ್ಪರ ಇಂಡಕ್ಟೆನ್ಸ್ M ಆಗಿರಲಿ.

ಪರಸ್ಪರ ಇಂಡಕ್ಟೆನ್ಸ್ನ ಪ್ರಭಾವವು ಎರಡು ಕೋಯಿಲ್ಗಳ ಇಂಡಕ್ಟೆನ್ಸ್ನ್ನು (L1 + M ಮತ್ತು L2 + M) ಹೆಚ್ಚಿಸುತ್ತದೆ ಅಥವಾ ಕಡಿಮೆ ಮಾಡುತ್ತದೆ (L1 – M ಮತ್ತು L2 – M). ಇದು ಎರಡು ಕೋಯಿಲ್ಗಳ ಜೋಡನೆಯ ಮೇಲೆ ಆದರೆ ಇದರ ಮೇಲೆ ಬಂದು ಉಂಟಾಗುತ್ತದೆ.

ಎರಡು ಕೋಯಿಲ್ಗಳು ತಮ್ಮ ಫ್ಲಕ್ಸ್ಗಳು ಒಂದಕ್ಕೊಂದು ಸಹಾಯ ಮಾಡುವಂತೆ ಜೋಡಿಸಲಾದಾಗ, ಪ್ರತಿ ಕೋಯಿಲ್ನ ಇಂಡಕ್ಟೆನ್ಸ್ M ರಿಂದ ಹೆಚ್ಚಿಸಲಾಗುತ್ತದೆ, ಅಂದರೆ ಕೋಯಿಲ್ 1 ಗೆ L1 + M ಮತ್ತು ಕೋಯಿಲ್ 2 ಗೆ L2 + M ಆಗುತ್ತದೆ. ಏಕೆಂದರೆ ಪ್ರತಿ ಕೋಯಿಲ್ನ್ನು ಲಂಬಿಸಿರುವ ಒಟ್ಟು ಫ್ಲಕ್ಸ್ ಅದರ ತನ್ನ ಫ್ಲಕ್ಸ್ಗಿಂತ ಹೆಚ್ಚಿನದಾಗಿರುತ್ತದೆ.
ಎರಡು ಕೋಯಿಲ್ಗಳು ತಮ್ಮ ಫ್ಲಕ್ಸ್ಗಳು ಒಂದಕ್ಕೊಂದು ವಿರೋಧ ಮಾಡುವಂತೆ ಜೋಡಿಸಲಾದಾಗ, ಪ್ರತಿ ಕೋಯಿಲ್ನ ಇಂಡಕ್ಟೆನ್ಸ್ M ರಿಂದ ಕಡಿಮೆಯಾಗುತ್ತದೆ, ಅಂದರೆ ಕೋಯಿಲ್ 1 ಗೆ L1 – M ಮತ್ತು ಕೋಯಿಲ್ 2 ಗೆ L2 – M ಆಗುತ್ತದೆ. ಏಕೆಂದರೆ ಪ್ರತಿ ಕೋಯಿಲ್ನ್ನು ಲಂಬಿಸಿರುವ ಒಟ್ಟು ಫ್ಲಕ್ಸ್ ಅದರ ತನ್ನ ಫ್ಲಕ್ಸ್ಗಿಂತ ಕಡಿಮೆಯಾಗಿರುತ್ತದೆ.

ಪರಸ್ಪರ ಇಂಡಕ್ಟೆನ್ಸ್ ಸೂತ್ರ

ನಾವು ತಿಳಿದಿರುವಂತೆ ಒಂದು ಕೋಯಿಲ್ನಲ್ಲಿ ಕರಂಟ್ ಯಾವುದೇ ಬದಲಾವಣೆ ಹೊಂದಿದರೆ ಮೂಲಕ ಮುಂದಿನ ಕೋಯಿಲ್ನಲ್ಲಿ ಪರಸ್ಪರ ಉತ್ಪಾದಿತ ಇಂಡ್ಯೂಸ್ಡ್ ಈ.ಎಂ.ಎಫ್. ಉಂಟಾಗುತ್ತದೆ.

ಪರಸ್ಪರ ಇಂಡಕ್ಟೆನ್ಸ್ ಎಂದರೆ ಒಂದು ಕೋಯಿಲ್ (ಅಥವಾ ಸರ್ಕ್ಯುಯಿಟ್) ಮೂಲಕ ನಿಖರವಾದ ಕೋಯಿಲ್ (ಅಥವಾ ಸರ್ಕ್ಯುಯಿಟ್)ನಲ್ಲಿ ಇಂಡಕ್ಷನ್ ಮೂಲಕ ಈ.ಎಂ.ಎಫ್. ಉತ್ಪಾದಿಸುವ ಕೌಶಲ್ಯ ಯಾದ ಕೋಯಿಲ್ನಲ್ಲಿ ಕರಂಟ್ ಬದಲಾವಣೆ ಹೊಂದಿದಾಗ.

ಇನ್ನೊಂದು ಪದದಿಂದ ಹೇಳಬೇಕೆಂದರೆ, ಎರಡು ಕೋಯಿಲ್ಗಳ ಗುಣವು ಪ್ರತಿಯೊಂದು ಕರಂಟ್ ಬದಲಾವಣೆ ಹೊಂದಿದ ಇನ್ನೊಂದು ಕೋಯಿಲ್ನಲ್ಲಿ ವಿರೋಧ ಮಾಡುವ ವಿಧವಾಗಿದೆ. ಇದು ವಿರೋಧ ನಿರ್ದೇಶ ಮಾಡುತ್ತದೆ ಏಕೆಂದರೆ ಒಂದು ಕೋಯಿಲ್ನಲ್ಲಿ ಬದಲಾವಣೆ ಹೊಂದಿದ ಕರಂಟ್ ಮೂಲಕ ಪರಸ್ಪರ ಉತ್ಪಾದಿತ ಈ.ಎಂ.ಎಫ್. ಇನ್ನೊಂದು ಕೋಯಿಲ್ನಲ್ಲಿ ಕರಂಟ್ ಬದಲಾವಣೆಯನ್ನು ವಿರೋಧ ಮಾಡುತ್ತದೆ.

ಪರಸ್ಪರ ಇಂಡಕ್ಟೆನ್ಸ್ (M) ಎರಡನೇ ಕೋಯಿಲ್ನಲ್ಲಿ ಒಂದು ಯೂನಿಟ್ ಕರಂಟ್ ಮೂಲಕ ಕೋಯಿಲ್ನ ಫ್ಲಕ್ಸ್-ಲಿಂಕೇಜ್‌ಗಳನ್ನು ವ್ಯಾಖ್ಯಾನಿಸಬಹುದು.

ಗಣಿತಶಾಸ್ತ್ರದಲ್ಲಿ,

$\begin{align*} M = \frac{N_2 \phi_1_2}{I_1} \end{align*}$

ಇಲ್ಲಿ,

$I_1$ = ಮೊದಲನೆಯ ಸರ್ಕುಯಿನಲ್ಲಿನ ವಿದ್ಯುತ್

$\phi_1_2$ = ಎರಡನೆಯ ಸರ್ಕುಗೆ ಲಿಂಕೈಸಿದ ಫ್ಲಕ್ಸ್

$N_2$ = ಎರಡನೆಯ ಸರ್ಕುವಲ್ಲಿನ ಟರ್ನ್‌ಗಳ ಸಂಖ್ಯೆ

ಎರಡು ಸರ್ಕುಗಳ ನಡುವಿನ ಪರಸ್ಪರ ಇಂಡಕ್ಟೆನ್ಸ್ 1 ಹೆನ್ರಿ ಆಗಿರುತ್ತದೆ ಯಾದಿಗ್ ಒಂದು ಸರ್ಕುಯಲ್ಲಿನ ವಿದ್ಯುತ್ 1 ಅಂಪೀರ್ ಸೆಕೆಂಡ್ ಗಳಿಗೆ ಬದಲಾಗುವುದು ಇನ್ನೊಂದು ಸರ್ಕುಯಲ್ಲಿ 1 V ಎಂಎಂಎಫ್ ಉತ್ಪಾದಿಸುತ್ತದೆ.

ಕಪ್ಲಿಂಗ್ ಗುಣಾಂಕ

ಎರಡು ಸರ್ಕುಗಳ ನಡುವಿನ ಕಪ್ಲಿಂಗ್ ಗುಣಾಂಕ (k) ಎನ್ನುವುದು ಒಂದು ಸರ್ಕುಯಲ್ಲಿನ ವಿದ್ಯುತ್ ದ್ವಾರಾ ಉತ್ಪಾದಿಸಿದ ಮಾಧ್ಯಮಿಕ ಫ್ಲಕ್ಸ್ ಯಾವ ಭಾಗವು ಇನ್ನೊಂದು ಸರ್ಕುಗೆ ಲಿಂಕೈಸಿದೆ ಎಂಬುದರ ಭಿನ್ನರಾಶಿಯಾಗಿ ವ್ಯಾಖ್ಯಾನಿಸಲಾಗಿದೆ.

ಕಪ್ಲಿಂಗ್ ಗುಣಾಂಕವು ಇಂಡಕ್ಟಿವ್ ರೀತಿಯಲ್ಲಿ ಕಪ್ಲಿಂಗ್ ಮಾಡಿದ ಕೋಯಿಲ್‌ಗಳ ನಡುವಿನ ಕಪ್ಲಿಂಗ್ ಪ್ರಮಾಣವನ್ನು ನಿರ್ಧರಿಸಲು ಕಪ್ಲಿಂಗ್ ಸರ್ಕೃತಗಳಿಗೆ ಒಂದು ಮುಖ್ಯ ಪಾರಮೀಟರ್ ಆಗಿದೆ.

ಗಣಿತಶಾಸ್ತ್ರದ ದೃಷ್ಟಿಯಿಂದ, ಕಪ್ಲಿಂಗ್ ಗುಣಾಂಕವನ್ನು ಈ ರೀತಿ ವ್ಯಕ್ತಪಡಿಸಬಹುದು,

$\begin{align*} k = \frac{M}{\sqrt{L_1L_2}} \end{align*}$

ಇಲ್ಲಿ,

L1 ಎಂಬುದು ಮೊದಲ ಕೋಯಿಲ್‌ನ ಸ್ವ-ಇಂಡಕ್ಟೆನ್ಸ್

L2 ಎಂಬುದು ಎರಡನೇ ಕೋಯಿಲ್‌ನ ಸ್ವ-ಇಂಡಕ್ಟೆನ್ಸ್

M ಎಂಬುದು ಎರಡು ಕೋಯಿಲ್‌ಗಳ ನಡುವಿನ ಮೂತ್ರ ಇಂಡಕ್ಟೆನ್ಸ್

ಕಪ್ಲಿಂಗ್ ಗುಣಾಂಕವು ಎರಡು ಕೋಯಿಲ್‌ಗಳ ನಡುವಿನ ಮೂತ್ರ ಇಂಡಕ್ಟೆನ್ಸ್‌ನ ಮೇಲೆ ಅವಲಂಬಿತವಾಗಿರುತ್ತದೆ. ಕಪ್ಲಿಂಗ್ ಗುಣಾಂಕವು ಉನ್ನತವಾದರೆ, ಮೂತ್ರ ಇಂಡಕ್ಟೆನ್ಸ್ ಉನ್ನತವಾಗುತ್ತದೆ. ಎರಡು ಇಂಡಕ್ಟಿವ್ ರೀತಿಯಲ್ಲಿ ಕಪ್ಲಿಂಗ್ ಮಾಡಿದ ಕೋಯಿಲ್‌ಗಳು ಚುಂಬಕೀಯ ಫ್ಲಕ್ಸ್ ಮಾಡ್ಯೂಲ್ ಮೂಲಕ ಲಿಂಕ್ ಆಗಿರುತ್ತವೆ.

ಒಂದು ಕೋಯಿಲ್‌ನ ಎಲ್ಲಾ ಫ್ಲಕ್ಸ್ ಇನ್ನೊಂದು ಕೋಯಿಲ್‌ನ್ನು ಲಿಂಕ್ ಮಾಡಿದರೆ, ಕಪ್ಲಿಂಗ್ ಗುಣಾಂಕವು 1 (ಅಥವಾ 100%) ಆಗಿರುತ್ತದೆ, ಆಗ ಕೋಯಿಲ್‌ಗಳು ಘನವಾಗಿ ಕಪ್ಲಿಂಗ್ ಮಾಡಿದ ಎಂದು ಹೇಳಲಾಗುತ್ತದೆ.
ಒಂದು ಕೋಯಿಲ್‌ನ ಆರ್ಧ ಫ್ಲಕ್ಸ್ ಇನ್ನೊಂದು ಕೋಯಿಲ್‌ನ್ನು ಲಿಂಕ್ ಮಾಡಿದರೆ, ಕಪ್ಲಿಂಗ್ ಗುಣಾಂಕವು 0.5 (ಅಥವಾ 50%) ಆಗಿರುತ್ತದೆ, ಆಗ ಕೋಯಿಲ್‌ಗಳು ತುಂಬಾ ಕಡಿಮೆ ಕಪ್ಲಿಂಗ್ ಮಾಡಿದ ಎಂದು ಹೇಳಲಾಗುತ್ತದೆ.
ಒಂದು ಕೋಯಿಲ್‌ನ ಫ್ಲಕ್ಸ್ ಇನ್ನೊಂದು ಕೋಯಿಲ್‌ನ್ನು ಎಲ್ಲಿಯಲ್ಲಿ ಲಿಂಕ್ ಮಾಡುವುದಿಲ್ಲದಿದ್ದರೆ, ಕಪ್ಲಿಂಗ್ ಗುಣಾಂಕವು 0 ಆಗಿರುತ್ತದೆ, ಆಗ ಕೋಯಿಲ್‌ಗಳು ಚುಂಬಕೀಯವಾಗಿ ವಿಚ್ಛಿನ್ನವಾಗಿರುತ್ತವೆ.

ಕಪ್ಲಿಂಗ್ ಗುಣಾಂಕವು ಎಂದಿನ್ನೂ ಐಕ್ಯಕ್ಕಿಂತ ಕಡಿಮೆ ಇರುತ್ತದೆ. ಇದು ಬಳಸಿದ ಕೋರ್ ಪದಾರ್ಥಗಳ ಮೇಲೆ ಅವಲಂಬಿತವಾಗಿರುತ್ತದೆ. ಎಯರ್ ಕೋರ್ ಕ್ಷೇತ್ರದಲ್ಲಿ, ಕಪ್ಲಿಂಗ್ ಗುಣಾಂಕವು 0.4 ರಿಂದ 0.8 ರ ಮಧ್ಯದಲ್ಲಿ ಇರಬಹುದು, ಎರಡು ಕೋಯಿಲ್‌ಗಳ ನಡುವಿನ ಅಂತರ ಮೇಲೆ ಅವಲಂಬಿತವಾಗಿರುತ್ತದೆ. ಆಯರ್ನ್ ಅಥವಾ ಫೆರೈಟ್ ಕೋರ್ ಕ್ಷೇತ್ರದಲ್ಲಿ, ಇದು 0.99 ರಷ್ಟು ಉನ್ನತವಾಗಿರಬಹುದು.

ಸೋರ್ಸ್: Electrical4u.

ಸ್ಟೇಟ್ಮೆಂಟ್: ಮೂಲಕ್ಕೆ ಪ್ರಶ್ನೆಯಾಗಿರಬೇಕು, ಉತ್ತಮ ಲೇಖನಗಳು ಶೇರಿಸಲು ಸ್ವೀಕರ್ಯವಾಗಿವೆ, ಇನ್ಫ್ರಿಂಜ್ಮೆಂಟ್ ಇದ್ದರೆ ದಯವಿಟ್ಟು ಮುಂದಿನ ಸಂಪರ್ಕ ಮಾಡಿ.