Parasti elektriskā enerģija tiek pārnesa caur pārvades līniju ar AC augstu spriegumu un strāvu. Augstvērtīga maiņstrāva, plūdot caur pavedēju, izveido augstspējīgu maiņmagnētisko plūsmu. Šī augstvērtīga maiņmagnētiskā plūsma veido saikni ar citiem blakus esošajiem pavedējiem, kas paralēli galvenajam pavedējam. Plūsmas saikne pavedējā notiek iekšēji un ārēji. Iekšējā plūsmas saikne ir dēļ paša strāvas, bet ārējā plūsmas saikne dēļ ārējās plūsmas. Tātad termins induktīvitate ir cieši saistīts ar plūsmas saikni, ko apzīmē ar λ. Ja spuldze ar N skaita gultām ir savienota ar plūsmu Φ dēļ strāvas I, tad,
Bet pārvades līnijai N = 1. Mums jāaprēķina tikai plūsmas Φ vērtība, un tādējādi mēs varam iegūt pārvades līnijas induktīviti.
Aptuvēsim, ka pavedējs nes strāvu I caur tā garumu l, x ir pavedēja iekšējais mainīgais rādiuss, un r ir pavedēja sākotnējais rādiuss. Tagad šķēluma laukums attiecībā pret rādiusu x ir πx2 kvadrātvieneih., un strāva Ix plūst caur šo šķēluma laukumu. Tātad Ix vērtību var izteikt sākotnējās pavedēja strāvas I un šķēluma laukuma πr2 kvadrātvieneih. termos
Tagad aptuvēsim mazs plāksnis dx ar 1 m garumu pavedēja daļu, kur Hx ir magnetizācijas spēks dēļ strāvas Ix ap šķēluma laukumu πx2.
Un magnētiskā plūsmas blīvums Bx = μHx, kur μ ir šī pavedēja permiabilitāte. Atkal, µ = µ0µr. Ja tiek pieņemts, ka šī pavedēja relatīvā permiabilitāte µr = 1, tad µ = µ0. Tātad šeit Bx = μ0 Hx.
dφ mazā dzeltenī dx ir izteikta kā
Šeit visā pavedēja šķēluma laukumā nav ietverts iepriekš minētais plūsmas daudzums. Attiecība starp šķēluma laukumu iekšpusē ap rādiusu x un kopējo šķēluma laukumu pavedējā var tikt uzskatīta par frakcionālo apgriezumu, kas savienojas ar plūsmu. Tātad plūsmas saikne ir
Tagad, kopējā plūsmas saikne pavedējam ar 1 m garumu un rādiusu r ir dota ar
Tātad, iekšējā induktīvitate ir
Aptuvēsim, ka dēļ auduma efekta pavedēja strāva I ir koncentrēta tuv pavedēja virsmai. Apsveriet, ka attālums y tiek ņemts no pavedēja centra, veidojot pavedēja ārējo rādiusu.
Hy ir magnetizācijas spēks, un By ir magnētiskā lauka blīvums attālumā y no pavedēja vienības garuma.
Aptuvēsim, ka magnētiskā plūsma dφ ir klātis dzeltenī dy no D1 līdz D2 1 m garuma pavedējam, kā redzams attēlā.
Kā pavedēja virsmai tiek aptuvēta visa strāva I, tad plūsmas saikne dλ ir vienāda ar dφ.
Bet mums jāaptver plūsmas saikne no pavedēja virsmas līdz jebkurai ārējai attālumā, t.i. r līdz D
Aptuvēsim, ka pavedējs A ar rādiusu rA nes strāvu IA pretējā virzienā strāvai IB caur pavedēju B ar rādiusu rB. Pavedējs A atrodas attālumā D no pavedēja B, un abi ir garumi l. Tie atrodas tuvā tā, ka plūsmas saikne notiek abos pavedējos dēļ to elektromagnētiskā efekta.
Aptuv
