Συνήθως, η ηλεκτρική ενέργεια μεταφέρεται μέσω της γραμμής μεταφοράς με υψηλή τάση και ρεύμα AC. Το υψηλός αξιόχρεως ρεύμα AC που ρέει μέσω του αγωγού δημιουργεί υψηλή ισχύος μαγνητική ροή με αλληλουχική φύση. Αυτή η υψηλή αξιόχρεως μαγνητική ροή δημιουργεί συνδεσμό με άλλους γειτονικούς αγωγούς παράλληλα με τον κύριο αγωγό. Ο συνδεσμός μαγνητικής ροής σε έναν αγωγό συμβαίνει εσωτερικά και εξωτερικά. Εσωτερικά, ο συνδεσμός μαγνητικής ροής είναι λόγω του ιδίου ρεύματος, ενώ εξωτερικά λόγω εξωτερικής μαγνητικής ροής. Τώρα, η έννοια της ινδυκτανσίας είναι στενά συνδεδεμένη με τον συνδεσμό μαγνητικής ροής, που συμβολίζεται με λ. Υποθέτουμε ότι ένας κύκλος με N αναδρομές συνδέεται από τη μαγνητική ροή Φ λόγω του ρεύματος I, τότε,
Αλλά για τη γραμμή μεταφοράς N = 1. Πρέπει να υπολογίσουμε μόνο την τιμή της μαγνητικής ροής Φ, και έτσι, μπορούμε να βρούμε την ινδυκτανσία της γραμμής μεταφοράς.
Υποθέτουμε ότι ένας αγωγός μεταφέρει ρεύμα I κατά μήκος του l, x είναι η εσωτερική μεταβλητή ακτίνα του αγωγού και r είναι η αρχική ακτίνα του αγωγού. Τώρα, η επιφάνεια διατομής σε σχέση με την ακτίνα x είναι πx2 τετραγωνικά μονάδες και το ρεύμα Ix ρέει μέσω αυτής της επιφάνειας διατομής. Έτσι, η τιμή του Ix μπορεί να εκφραστεί ως προς το αρχικό ρεύμα I και την επιφάνεια διατομής πr2 τετραγωνικά μονάδες
Τώρα, θεωρούμε μια μικρή πάχος dx με 1m μήκος του αγωγού, όπου Hx είναι η δύναμη μαγνητοποίησης λόγω του ρεύματος Ix γύρω από την περιοχή πx2.
Και η πυκνότητα μαγνητικής ροής Bx = μHx, όπου μ είναι η διαθεσιμότητα του αγωγού. Ξανά, μ = μ0μr. Εάν θεωρήσουμε ότι η σχετική διαθεσιμότητα του αγωγού μr = 1, τότε μ = μ0. Άρα, εδώ Bx = μ0 Hx.
dφ για μικρό πλάκα dx εκφράζεται από
Εδώ, ολόκληρη η επιφάνεια διατομής του αγωγού δεν περιβάλλει την παραπάνω εκφρασμένη ροή. Το ποσοστό της επιφάνειας διατομής μέσα στον κύκλο με ακτίνα x σε σχέση με την ολόκληρη επιφάνεια διατομής του αγωγού μπορεί να θεωρηθεί ως κλασματικός αναδρομές που συνδέονται με την μαγνητική ροή. Άρα, ο συνδεσμός μαγνητικής ροής είναι
Τώρα, ο συνολικός συνδεσμός μαγνητικής ροής για τον αγωγό μήκους 1m με ακτίνα r δίνεται από
Άρα, η εσωτερική ινδυκτανσία είναι
Θεωρούμε, λόγω του φαινομένου της επιδέρμιας, το ρεύμα I συγκεντρώνεται κοντά στην επιφάνεια του αγωγού. Θεωρούμε ότι η απόσταση y λαμβάνεται από το κέντρο του αγωγού, δημιουργώντας την εξωτερική ακτίνα του αγωγού.
Hy είναι η δύναμη μαγνητοποίησης και By είναι η πυκνότητα μαγνητικού πεδίου στην απόσταση y ανά μονάδα μήκους του αγωγού.
Θεωρούμε ότι η μαγνητική ροή dφ είναι παρούσα μέσα στο πάχος dy από D1 έως D2 για 1 m μήκος του αγωγού όπως φαίνεται στο σχήμα.
Κα
