আলোকের আইন

আলোক প্রচারের বিপরীত বর্গ সূত্র

এই সূত্রটি বলে যে, একটি তলের উপর যে কোনও বিন্দুতে আলোক প্রচার (E) ঐ বিন্দু ও উৎসের মধ্যে যে লম্ব রেখা দ্বারা যে তলের উপর প্রচার হয়, তা উৎস ও তলের মধ্যে দূরত্বের বর্গের বিপরীত সমানুপাতিক।

যেখানে, I হল একটি নির্দিষ্ট দিকে আলোক তীব্রতা।

ধরা যাক, একটি উৎস রয়েছে যার আলোক তীব্রতা I একটি নির্দিষ্ট দিকে। এই উৎস থেকে দুটি দূরত্ব নেওয়া হয় যারা এই উৎসকে কেন্দ্র করে ব্যাসার্ধ হিসেবে কাজ করে।

উপরোক্ত চিত্র অনুসারে, দুটি ব্যাসার্ধ হল r1 এবং r2। r1 দূরত্বে dA1 একটি প্রাথমিক তল নেওয়া হয়। dA1 এর দিকে dA2 নেওয়া হয় r2 দূরত্বে।
dA1 এবং dA2 একই ঠিকানায় Ω সলিড অ্যাঙ্গেলের ভিতরে একই আলোক ফ্লাক্স Φ বিতরণ করে।
r1 দূরত্বে অবস্থিত dA1 এবং r2 দূরত্বে অবস্থিত dA2 একই পরিমাণ আলোক ফ্লাক্স পায় কারণ সলিড অ্যাঙ্গেলগুলি একই।

আবার উভয় প্রাথমিক তলের জন্য সলিড অ্যাঙ্গেল

দূরত্বে আলোক প্রচার

দূরত্বে আলোক প্রচার

এখন, সমীকরণ (i) থেকে আমরা পাই,

এখন সমীকরণ (iii) এ,

এটি পয়েন্ট সোর্সের জন্য পরিচিত বিপরীত বর্গ সূত্র সম্পর্ক নির্দেশ করে।
দেখা যায় যে, আলোক প্রচার উৎস থেকে প্রচারিত বিন্দুর বর্গের বিপরীতে পরিবর্তিত হয়।
যদি আলোক উৎস পয়েন্ট সোর্স না হয়, তাহলে আমরা এই বড় উৎসটিকে অনেক পয়েন্ট সোর্সের যোগফল হিসাবে ধরে নিতে পারি।
এই সম্পর্কটি সমস্ত আলোক উৎসে প্রযোজ্য হয়।

আলোক প্রচারের কোসাইন সূত্র

সূত্রটি বলে যে, একটি তলের উপর একটি বিন্দুতে আলোক প্রচার তলের উপর প্রচারিত আলোকের দিক এবং তলের স্বাভাবিক দিকের মধ্যে কোণের কোসাইনের সমানুপাতিক।

এটি পয়েন্ট সোর্স আলোক প্রচার সমীকরণ।
যেখানে, Iθ হল উৎসের আলোক তীব্রতা প্রচারিত বিন্দুর দিকে, Ɵ হল তলের স্বাভাবিক দিক এবং উৎস থেকে প্রচারিত বিন্দুর সংযোজক রেখার মধ্যে কোণ, এবং d হল প্রচারিত বিন্দুর দূরত্ব।

কিন্তু পয়েন্ট সোর্স না হলে, আলোক প্রচারের কোসাইন সূত্রটি আলোক তীব্রতার পরিবর্তে আলোক ফ্লাক্সের পরিমাপ দিয়ে বিশ্লেষণ করা যায়।
আলোক প্রচার বা আলোক ফ্লাক্স প্রাপ্ত একটি প্রাথমিক তলের পৃষ্ঠ ঘনত্ব আলোক উৎস থেকে দূরত্ব এবং আলোক ফ্লাক্সের দিকের সাপেক্ষে পরিবর্তিত হয়।
মুখ্য আলোক প্রচার ঘটে যখন তলের উপাদান তার পৃষ্ঠের সাথে আলোক ফ্লাক্স লম্বভাবে প্রাপ্ত হয়।
যখন তলের উপাদান আলোক ফ্লাক্সের দিকে ঝুঁকে থাকে, তখন প্রাথমিক তলের উপর আলোক প্রচার বা ফ্লাক্স ঘনত্ব হ্রাস পায়। এটি দুই উপায়ে চিন্তা করা যায়।

1. ঝুঁকে থাকা প্রাথমিক তল (δA) পূর্বে যে আলোক ফ্লাক্স পেত তা সম্পূর্ণ রূপে গ্রহণ করতে পারে না, তাই আলোক প্রচার হ্রাস পায়।

2. যদি প্রাথমিক তল (δA) বৃদ্ধি পায়, তাহলে আলোক প্রচার

   

   হ্রাস পায়।

ক্ষেত্র (1) এর জন্য যখন উপাদান δA Ɵ কোণে ঝুঁকে থাকে, তখন আলোক ফ্লাক্স পরিমাণ প্রাপ্ত হয়

তাই δA দ্বারা প্রাপ্ত ফ্লাক্স cosƟ দ্বারা হ্রাস পায়।
এখন δA এর আলোক প্রচার