Fluttalæg á lyklafjötru

Þegar spenn er plötuð yfir fjölgervi, sem áður hefur ekki verið hleðin, byrja elektrón hlaup strax. Í öðrum orðum, safnun breytingar í fjölgervinu byrjar strax. Eftir því sem hleðsla í fjölgervinu aukast, aukast spennan sem myndast yfir fjölgervinu. Spennan sem myndast yfir fjölgervinu nær næst spennun frá straumi og hraði hleðslu í fjölgervinu lækkar samhverfanlega. Þegar þessar tveir spennur eru jafnar hver öðrum mun engin hleðsla meira strauma frá uppruna til fjölgervis. Straumar af elektrónum frá uppruna til fjölgervis og fjölgervis til upprunar eru ekkert annað en rafstraumur.

Á upphafi verður þessi straumur hámarks og eftir ákveðinn tíma verður straumurinn núll. Tíminn sem straumurinn breytist í fjölgervi er kendur sem brotþættur tími. Fyrirbæri hleðslustraums eða annarra rafmagns magns eins og spenna í fjölgervi er kendur sem brot.
Til að skilja brotþætt ferli fjölgervis gerum við upp RC rás eins og sýnt er hér fyrir neðan,

Nú, ef skiptari S er plötuð brátt, byrjar straumur að hlaupa um rásina. Skulum straumur í einhverju augnablikki vera i(t).
Okkar líka að spenna sem myndast í fjölgervi í þeim augnablik sem er Vc(t).
Hér með, með því að beita Kirchhoff’s Voltage Law, í þessari rás fáum við,

Nú, ef flutningur af hleðslu á þessum tíma (t) er q coulomb, þá getur i(t) verið skrifað sem
Þar af leiðandi,

Með því að setja þessa grein fyrir i(t) í jöfnu (i) fáum við,

Nú með því að heilda báðar sides með tilliti til tíma fáum við,

Þar sem, K er fasti sem kann að verða ákveðinn útfrá upphafstillingu.
Látum okkur taka tíma t = 0 í augnablikki þegar rásin er virkuð, með því að setja t = 0 í ofangreindu jöfnu fáum við,

Það verður engin spenna mynduð yfir fjölgervi við t = 0 vegna þess að hann var áður óbreyttur.
Þar af leiðandi,

Nú ef við setjum RC = t í ofangreindu jöfnu, fáum við

Þetta RC eða margfeldi af mótstandi og fjölgervi í RC rás er kendur sem tímakonstanta rásarinnar. Svo, tímakonstanta RC rásar, er tíminn fyrir þannig að spenna sem myndast eða falla yfir fjölgervi sé 63.2% af spennu frá straumi. Þessi skilgreining á tímakonstantu gildir eingöngu þegar fjölgervir var áður óbreyttur.
Á ný, í augnablikki þegar rásin er virkuð, dvs. t = 0, verður engin spenna mynduð yfir fjölgervi. Þetta má líka sanna úr jöfnu (ii).

Svo upphafsstraumur í rásinni er, V/R og látum okkur taka það sem I0.
Nú í einhverju augnablikki, straumur í rásinni verður,

Nú þegar, t = Rc rásarstraumur.

Svo í augnablikki þegar, straumur í fjölgervi er 36.7% af upphafsstrauminu, er kendur sem tímakonstanta RC rásarinnar.
Tímakonstantan er venjulega táknuð með τ (taw). Svo,

Brotþættur við að losa fjölgervi

Nú, segjum að fjölgervi sé fullkomlega hleðin, dvs. spenna í fjölgervi er jöfn spennu frá uppruna. Nú ef spennuskrár er aftengdur og í staðinn tengja við tvær endur af batterí eru short-circuited, byrjar fjölgervi að losa, dvs. ójafn dreifing af elektrónum milli tveggja plötta verður jöfnuð gegnum short circuit leið. Ferlið af jöfnun elektróna dreifingar í tveim plötum mun halda áfram þar til spenna í fjölgervi verður núll. Þetta ferli er kendur sem losun fjölgervis. Nú munum við skoða brotþætt ferli fjölgervis við að losa.