La kapablo de sinkrona enerĝasistemo reveni al stabila kondiĉo kaj daŭrigi sian sinkronon post relativan grandan perturbon, kiu originas el tre ĝenerala situacioj kiel ŝaltado ON kaj OFF de cirkvitelementoj, aŭ forigado de defektoj, etc., estas nomata kiel la transienta stabilo en enerĝasistemo. Plurfoje, la energioproduktad sistemoj estas submetitaj al tiaj specoj de defektoj, kaj do estas ekstreme grave por energiinginieroj bone koni la stabilajn kondiĉojn de la sistemo.
En ĝenerala praktiko, studoj rilatantaj al transienta stabilo en la enerĝasistemo faratas dum minimuma periodo egala al la tempo bezonata por unu balanco, kiu proksimumas al ĉirkaŭ 1 sekundo aŭ eĉ malpli. Se la sistemo troviĝas stabila dum tiu unua balanco, oni supozas ke la perturbo reduktos en la sekvaj balancoj, kaj la sistemo estos stabila poste kiel estas la okazo. Nun, por matematike determini ĉu sistemo estas stabila aŭ ne ni bezonas derivi la balancan ekvacion de enerĝasistemo.
Por determini la transientan stabilon de enerĝasistemo uzante balankan ekvacion, konsideru sinkronan generilon provizitan per akso potenco PS produktanta mekanikan torkecon egalantan TS kiel montrita en la figuro sube. Tio igas la maŝinon turni je rapido de ω rad/sec kaj la eldonita elektromagnetika torkeco kaj potenco generitaj sur la ricevanta flanko esprimatas kiel TE kaj PE respektive.
Kiam, la sinkrona generilo estas nutrita kun provizo de unu fino kaj konstanta ŝarĝo estas aplikita al la alia, estas iu relativa angula dislokigo inter la rotorakso kaj la statora magnetkampo, konata kiel la ŝarĝangulo δ kiu estas direktproporciana al la ŝarĝado de la maŝino. La maŝino en tiu instanco estas konsiderata kuri sub stabila kondiĉo.
Nun, se ni subite aldonas aŭ forigas ŝarĝon de la maŝino, la rotoro deakcelas aŭ akcelas respektive rilate al la statora magnetkampo. La operacikondiĉo de la maŝino nun iĝas instabila kaj la rotoro nun estas dirita balanci rilate al la statora kampo kaj la ekvacio kiun ni tiel obtenas donanta la relativan movadon de la ŝarĝangulo δ rilate al la statora magnetkampo estas konata kiel la balanka ekvacio por transienta stabilo de enerĝasistemo.
Ĉi tie, por la sake de kompreno, ni konsideras la kazon kie sinkrona generilo estas subite aplikiĝas kun pligrandigita kvanto de elektromagnetika ŝarĝo, kiu kondukas al instableco per igado de PE malpli ol PS kiel la rotoro subiras deakcelon. Nun, la pligrandigita kvanto de la akceliga potenco bezonata por rekonduki la maŝinon al stabila kondiĉo estas donita per,
Simile, la akceliga torkeco estas donita per,
Nun ni scias ke
(ĉar T = kuranta × angula akcelo)
Pliolte, angula momento, M = Iω
Sed ĉar sur ŝarĝado la angula dislokigo θ varias kontinue kun tempo, kiel montrita en la figuro sube, ni povas skribi.
Duoble diferencigante la supre mencionitan ekvacion rilate al tempo, ni havas,
kie angula akcelo
Do ni povas skribi,
Nun, la elektromagnetika potenco transsendata estas donita per,
Do ni povas skribi,
Tio estas konata kiel la balanka ekvacio por transienta stabilo en enerĝasistemo.
Deklaro: Respektu la originalon, bonajn artikolojn valoras kompartigon, se estas endroso bonvolu kontaktu por forigo.
