Թրանսֆորմատորի բեռնված և չբեռնված շահագործության տեսությունը

Միացումը սահմանվում է

Միացումը սահմանվում է որպես էլեկտրական սարք, որը փոխանցում է էլեկտրական էներգիա երկու կամ ավելի շղթաների միջև էլեկտրամագնիսական ինդուկցիայի միջոցով:

Միացումը բռնակալ լինելու տեսությունը

Ոչ ունենալով պտույտի դիմադրություն և ոչ ունենալով դիմադրություն թողում

Դիտարկենք միացումը, որը ունի միայն կորի կորուստներ, այսինքն չունի կոպրի կորուստ կամ միացման դիմադրություն թողում։ Երբ ալտերնացի հոսանքի աղբյուր կիրառվում է պարզ շղթային, այն հոսանք առաջացնում է միացման կորը մագնիսացնելու համար:

Բայց այս հոսանքը իրական մագնիսացման հոսանքը չէ. այն մի փոքր մեծ է իրական մագնիսացման հոսանքից: Աղբյուրից առաջացած ընդհանուր հոսանքը ունի երկու բաղադրիչ. մեկը մագնիսացման հոսանքն է, որը պարզապես օգտագործվում է կորը մագնիսացնելու համար, իսկ մյուս բաղադրիչը աղբյուրի հոսանքը ծախսվում է միացման կորուստները հաշվարկելու համար:

Կորուստների բաղադրիչի պատճառով բռնակալ աղբյուրի հոսանքը չի երաշխավորում առաջացնող լարմանը ճիշտ 90°-ով, այլ անգամ θ-ով, որը փոքր է 90°-ից: Ընդհանուր հոսանքը Io-ն ունի Iw բաղադրիչ, որը նույն փուլով է առաջացնող լարման V1-ի հետ, ներկայացնելով կորուստների բաղադրիչը:

Այս բաղադրիչը վերցվում է աղբյուրի լարման նույն փուլով, քանի որ այն կապված է ակտիվ կամ աշխատող կորուստների հետ միացման մեջ: Աղբյուրի հոսանքի մյուս բաղադրիչը նշվում է Iμ-ով:

Այս բաղադրիչը առաջացնում է ալտերնացի մագնիսական հոսք կորում, այսպիսով այն անաշխատանքային է. նշանակում է, որ այն միացման աղբյուրի հոսանքի ռեակտիվ մասն է: Այսպիսով, Iμ-ն կլինի V1-ի հետ ուղղահայաց և նույն փուլով ալտերնացի հոսքի Φ-ի հետ: Այսպիսով, միացման հոսանքը բռնակալ պայմաններում կարող է ներկայացվել հետևյալ կերպ.

Այժմ դուք տեսաք, թե ինչքան պարզ է բռնակալ պայմաններում միացման տեսությունը բացատրել:

Միացումը բռնակալ լինելու տեսությունը

Ոչ ունենալով պտույտի դիմադրություն և դիմադրություն թողում

Այժմ մենք կդիտարկենք վերոնշյալ միացման վարքը բռնակալ պայմաններում, որ նշանակում է, որ բռնակալը կապված է երկրորդային կողմի կողմին: Դիտարկենք միացումը, որը ունի կորի կորուստ, բայց չունի կոպրի կորուստ և դիմադրություն թողում: Երբ բռնակալը կապվում է երկրորդային պտույտին, բռնակալ հոսանքը կսկսի հոսել բռնակալով և երկրորդային պտույտով:

Այս բռնակալ հոսանքը կախված է բռնակալի բնութագրերից և նաև միացման երկրորդային լարման վրա: Այս հոսանքը կոչվում է երկրորդային հոսանք կամ բռնակալ հոսանք, այստեղ այն նշվում է I2-ով: Քանի որ I2-ն հոսում է երկրորդային պտույտով, երկրորդային պտույտում կառաջանա սեփական MMF: Այստեղ դա N2I2-ն է, որտեղ N2-ն միացման երկրորդային պտույտի պտույտների քանակն է:

Այս MMF-ն կամ մագնիսական ուժը երկրորդային պտույտում առաջացնում է φ2 հոսքը: Այս φ2 հոսքը կհակադիր դիմադրեն գլխավոր մագնիսացման հոսքին և պահանջվող պահի թույլատրի հիմնական հոսքը կպարունակի և փորձի նվազեցնել պարզ պայմաններում առաջացած ինդուկտիվ լարումը E1-ը: Եթե E1-ը նվազի պարզ աղբյուրի լարման V1-ից, ապա կառաջանա լրացուցիչ հոսանք աղբյուրից պարզ պտույտին հոսելու համար:

Այս լրացուցիչ պարզ պտույտի հոսանքը I2′ առաջացնում է լրացուցիչ φ′ հոսքը կորում, որը կneutralize երկրորդային հակադիր հոսքը φ2-ն: Այսպիսով, կորի գլխավոր մագնիսացման հոսքը, Φ մնում է անփոփոխ բռնակալի անկախության առանց: Այսպիսով, ընդհանուր հոսանքը, որը այս միացումը է առաջացնում աղբյուրից, կարող է բաժանվել երկու բաղադրիչների:

Առաջինը օգտագործվում է կորը մագնիսացնելու և կորուստները հաշվարկելու համար, այսինքն, Io-ն: Այն պարզ պայմաններում պարզ պտույտի հոսանքի բաղադրիչն է: Երկրորդը օգտագործվում է երկրորդային պտույտի հակադիր հոսքը հաշվարկելու համար: 

Այն հայտնի է որպես բռնակալ պայմաններում պարզ պտույտի հոսանքի բաղադրիչ: Այսպիսով, էլեկտրական էներգիայի միացման ոչ ունենալով պտույտի դիմադրություն և դիմադրություն թողում պարզ պայմաններում պարզ պտույտի ընդհանուր հոսանքը I1-ը կարող է ներկայացվել հետևյալ կերպ

Որտեղ θ2-ն միացման երկրորդային լարումը և երկրորդային հոսանքը կազմող անկյունն է:Այժմ մենք կընթացենք մի քիչ ավելի գործնական հարցերի համար միացման մեջ:

Միացումը բռնակալ պայմաններում, ունենալով դիմադրություն պտույտի, բայց ոչ ունենալով դիմադրություն թողում

Այժմ դիտարկենք միացման պտույտի դիմադրությունը, բայց ոչ ունենալով դիմադրություն թողում: Մինչ այժմ մենք քննարկել ենք միացումը, որը ունի իդեալական պտույտներ, այսինքն պտույտներ ոչ ունենալով դիմադրություն և դիմադրություն թողում, բայց այժմ մենք կդիտարկենք մի միացում, որը ունի ներքին դիմադրություն պտույտում, բայց ոչ ունենալով դիմադրություն թողում: Քանի որ պտույտները դիմադրություն ունեն, կլինի լարումը ներսում պտույտում:

Մենք արդեն ապացուցել ենք, որ ընդհանուր պարզ պտույտի հոսանքը աղբյուրից բռնակալ պայմաններում է I1: Լարումը պարզ պտույտում դիմադրությամբ R1 է R1I1: Հաստատուն է, որ ինդուկտիվ լարումը պարզ պտույտում E1-ը ոչ թե ճիշտ հավասար է աղբյուրի լարման V1-ին: E1-ը փոքր է V1-ից լարման I1R1-ով:

Այնպես էլ երկրորդային դեպքում երկրորդային պտույտում առաջացած լարումը E2 ընդհանրապես չի հայտնվում բռնակալում, քանի որ այն նաև նվազում է I2R2 քանակով, որտեղ R2-ն երկրորդային պտույտի դիմադրությունն է և I2-ն երկրորդային հոսանքն է կամ բռնակալ հոսանքը:

Նմանապես, միացման երկրորդային կողմի լարման հավասարումը կլինի հետևյալը.

Միացումը բռնակալ պայմաններում, ունենալով դիմադրություն և դիմադրություն թողում

Այժմ մենք կդիտարկենք դեպքը, երբ միացման դիմադրություն թողում է և միացման պտույտի դիմադրությունը է:

Դիտարկենք միացման պրիմար և երկրորդային պտույտների դիմադրությունը X1 և X2 համապատասխանաբար: Այսպիսով, միացման պրիմար և երկրորդային պտույտների ընդհանուր իմպեդանսը դիմադրությունով R1 և R2 համապատասխանաբար կարող է ներկայացվել հետևյալ կերպ.