ტრანსფორმატორის თეორია ტვირთული და არატვირთული რეჟიმში

ჩვენ განვიხილეთ იდეალური ტრანსფორმატორის თეორია, რათა უკეთესი გაგება შექმნათ ტრანსფორმატორის ნამდვილ თეორიაზე. ახლა ნაბიჯ-ნაბიჯ გავიყენებთ ელექტრო ძალის ტრანსფორმატორის პრაქტიკულ ასპექტებს და ცდილობთ რომ თითოეული ნაბიჯის შემდეგ დავხაზოთ ტრანსფორმატორის ვექტორული დიაგრამა. როგორც ვთქვით, იდეალურ ტრანსფორმატორში ტრანსფორმატორის ბუნების შემთხვევაში არ არის კორის აღდგენის დაკარგვა, ანუ ტრანსფორმატორის კორი არის უდანაშაულო. მაგრამ პრაქტიკულ ტრანსფორმატორში არის ჰისტერეზის და წრედის დაკარგვები ტრანსფორმატორის კორში.

ტრანსფორმატორის თეორია ტვირთის გარეშე

როდესაც არ არის ხარისხის დამალება და არც გადახრის რეაქტიული ძალა

განვიხილოთ ერთი ელექტრო ტრანსფორმატორი, რომელიც არის მხოლოდ კორის დაკარგვებით, ანუ მას აქვს მხოლოდ კორის დაკარგვები, მაგრამ არ არის თითქმის ნულოვანი კოპპერის დაკარგვა და არც ტრანსფორმატორის გადახრის რეაქტიული ძალა. როდესაც პრიმარში გადახდის წყარო დაკავშირდება, წყარო წარმოებს მაგნიტიზაციისთვის საჭირო დენს ტრანსფორმატორის კორში.

მაგრამ ეს დენი არ არის ნამდვილი მაგნიტიზაციის დენი, ის ცილდაცილებით მცირედ მეტია ნამდვილი მაგნიტიზაციის დენზე. წყაროდან წარმოებული სრული დენი აქვს ორ კომპონენტს, ერთი არის მაგნიტიზაციის დენი, რომელიც მხოლოდ კორის მაგნიტიზაციისთვის გამოიყენება, ხოლო მეორე კომპონენტი არის წყაროდან წარმოებული დენი, რომელიც კორის დაკარგვების კომპენსაციისთვის გამოიყენება ტრანსფორმატორში.

ამ კორის დაკარგვების კომპონენტის გამო, ტვირთის გარეშე ტრანსფორმატორში წყაროდან წარმოებული დენი არ არის ზუსტად 90°-ით დაკარგული წყაროს დარტყმის მიმართ, არამედ ის დაკარგულია კუთხეთ θ, რომელიც ნაკლებია 90-ზე. თუ სრული დენი, რომელიც წყაროდან წარმოებულია Io, იქნება ერთი კომპონენტი ფაზაში წყაროს დარტყმა V1-თან და ეს კომპონენტი Iw არის კორის დაკარგვების კომპონენტი.

ეს კომპონენტი არის ფაზაში წყაროს დარტყმასთან დაკავშირებული, რადგან ის არის აქტიური ან მუშაობის დაკარგვებთან დაკავშირებული ტრანსფორმატორში. სრული წყაროდან წარმოებული დენის მეორე კომპონენტი აღინიშნება როგორც Iμ.

ეს კომპონენტი წარმოადგენს ალტერნატიულ მაგნიტურ ფლაქსს კორში, ასე რომ, ის უდანაშაულოა, ანუ ის არის ტრანსფორმატორის წყაროდან წარმოებული დენის რეაქტიული ნაწილი. ამიტომ Iμ იქნება კვადრატურად V1-თან და ფაზაში ალტერნატიულ ფლაქს Φ-თან. ასე რომ, ტვირთის გარეშე ტრანსფორმატორში სრული პრიმარული დენი შეიძლება გამოისახოს შემდეგნაირად:

ახლა თქვენ ხედავთ, რამდენად მარტივია ტრანსფორმატორის თეორიის განხილვა ტვირთის გარეშე.

ტრანსფორმატორის თეორია ტვირთზე

როდესაც არ არის ხარისხის დამალება და არც გადახრის რეაქტიული ძალა

ახლა განვიხილოთ ამ ტრანსფორმატორის ქცევა ტვირთზე, რაც ნიშნავს, რომ ტვირთი დაკავშირდება სექონდარულ ტერმინალებს. განვიხილოთ ტრანსფორმატორი, რომელიც აქვს კორის დაკარგვები, მაგრამ არ არის კოპპერის დაკარგვები და გადახრის რეაქტიული ძალა. როდესაც ტვირთი დაკავშირდება სექონდარულ ხარისხს, ტვირთის დენი დაიწყებს დენის გადიდებას ტვირთში და სექონდარულ ხარისხში.

ეს ტვირთის დენი დამოკიდებულია ტვირთის ხარაქტერისტიკებზე და სექონდარულ დარტყმაზე ტრანსფორმატორში. ეს დენი არის სექონდარული დენი ან ტვირთის დენი, რომელიც აღინიშნება I2. რადგან I2 არის სექონდარულ ხარისხში, იქნება შემუშავებული თავისი მაგნიტური ძალა სექონდარულ ხარისხში. აქ ეს არის N2I2, სადაც N2 არის სექონდარული ხარისხის ტრანსფორმატორის წერტილები.

ეს მაგნიტური ძალა სექონდარულ ხარისხში წარმოადგენს ფლაქს φ2. ეს φ2 არის მთავარი მაგნიტიზაციის ფლაქსის წინააღმდეგ და მოდის მთავარი ფლაქსის დასუსტება და ცდილობს დარტყმის E1 შემცირება. თუ E