ტრანსფორმატორი ტვირთში

Edwiin

ველი: ძალაში ჩართვა/გამორთვა

China

ტრანსფორმატორის შესაძლებლობები ტვირთის პირობებში

როდესაც ტრანსფორმატორი ტვირთზეა, მისი მეორე სიმრავლე უკავშირდება ტვირთს, რომელიც შეიძლება იყოს რეზისტიული, ინდუქტიური ან კაპაციტიური. მეორე სიმრავლის მეშვეობით გადის მიმართული მიმართულებით დენი $I 2$ , რომლის ზომა განისაზღვრება ტერმინალური ძაბვით $V 2$ და ტვირთის იმპედანსით. მეორე დენისა და ძაბვის ფაზური კუთხე დამოკიდებულია ტვირთის ქვეშა პირობებზე.

ტრანსფორმატორის ტვირთის რეჟიმის აღწერა

ტრანსფორმატორის ტვირთის რეჟიმი შედგება შემდეგი სახით:

როდესაც ტრანსფორმატორის მეორე სიმრავლე ღეროშია, ის ჩაიტვირთებს უტვირთო დენს ძირითად წყაროდან. ეს უტვირთო დენი იწვევს მაგნეტომოტიურ ძალას $N 0 I 0$ , რომელიც აიجادებს ფლიუქსს Φ ტრანსფორმატორის ბუშტში. ტრანსფორმატორის სქემა უტვირთო პირობებში ნაჩვენებია ქვემოთ მოცემულ დიაგრამაზე:

ტრანსფორმატორის ტვირთის დენის ინტერაქცია

როდესაც ტვირთი უკავშირდება ტრანსფორმატორის მეორე სიმრავლეს, მეორე სიმრავლის მეშვეობით გადის დენი $I 2$ , რომელიც იწვევს მაგნეტომოტიურ ძალას (MMF) $N 2 I 2$ . ეს MMF აიჯერს ფლიუქსს ϕ2 ბუშტში, რომელიც წინადადებს ლენცის კანონის მიხედვით წინა ფლიუქსს ϕ-ს.

ფაზური განსხვავება და ძაბვის ფაქტორი ტრანსფორმატორში

$V1$ -ს და $I1$ -ს შორის ფაზური განსხვავება განსაზღვრავს ძაბვის ფაქტორის კუთხე ϕ1 ტრანსფორმატორის პირველ სიმრავლეში. მეორე სიმრავლის ძაბვის ფაქტორი დამოკიდებულია ტვირთის ტიპზე, რომელიც უკავშირდება ტრანსფორმატორს:

ინდუქტიური ტვირთისთვის (როგორც ნაჩვენებია ფაზორულ დიაგრამაზე), ძაბვის ფაქტორი დარჩენილია.
კაპაციტიური ტვირთისთვის, ძაბვის ფაქტორი წინადადებულია.

სულ პირველი სიმრავლის დენი $I1$ არის უტვირთო დენის $I0$ და კომპენსაციური დენის $I'1$ ვექტორული ჯამი, ანუ,

ფაზორული დიაგრამა ტრანსფორმატორისთვის ინდუქტიურ ტვირთთან

ფაქტიური ტრანსფორმატორის ფაზორული დიაგრამა ინდუქტიურ ტვირთით ნაჩვენებია ქვემოთ:

ფაზორული დიაგრამის ამოღების ნაბიჯები

აიღეთ ფლიუქსი Φ რეფერენციის როგორც.
გამოწვეული emfs $E 1$ და $E 2$ დარჩენილია ფლიუქსის 90°-ზე.
პირველი დაყენებული ძაბვის კომპონენტი, რომელიც ბალანსირებს $E 1$ აღნიშნულია როგორც $V' 1$ (ანუ, $V'1 = -E1)$ .
უტვირთო დენი $I0$ დარჩენილია $V' 1$ 90°-ზე.
დარჩენილი ძაბვის ფაქტორის ტვირთისთვის, დენი $I 2$ დარჩენილია $E 2$ კუთხეთით ϕ_2.
სიმრავლის რეზისტანცია და გადახრის რეაქტანსი იწვევს ძაბვის დარჩენას, რითაც მეორე ტერმინალური ძაბვა ხდება: $V 2 = E 2 − (voltage drops)$

$I 2 R$ ₂ არის ფაზით ერთი სიმრავლის დენის $I 2$ მეორე სიმრავლის სიმრავლის დენით.
$I 2 X 2$ არის ორთოგონალური დენის $I 2$ მეორე სიმრავლის სიმრავლის დენით.

პირველი სიმრავლის დენი $I 1$ არის ვექტორული ჯამი $I' 1$ და $I0$ , სადაც $I' 1 = -I 2$ .
პირველი დაყენებული ძაბვა: $V1 = V'1 + (primary voltage drops)$

$I 1 R 1$ არის ფაზით ერთი სიმრავლის დენის $I 1$ პირველ სიმრავლის სიმრავლის დენით.
$I 1 X 1$ არის ორთოგონალური დენის $I 1$ პირველ სიმრავლის სიმრავლის დენით.

$V 1$ და $I 1$ შორის ფაზური განსხვავება განსაზღვრავს პირველ ძაბვის ფაქტორის კუთხე ϕ1.
მეორე ძაბვის ფაქტორი:

დარჩენილი ინდუქტიური ტვირთებისთვის (როგორც ფაზორულ დიაგრამაზე).
წინადადებული კაპაციტიური ტვირთებისთვის.

ნაბიჯები კაპაციტიური ტვირთის ფაზორული დიაგრამის დასახელებად

აიღეთ ფლიუქსი Φ რეფერენციის როგორც.
გამოწვეული emfs $E 1$ და $E 2$ დარჩენილია ფლიუქსის 90°-ზე.
პირველი დაყენებული ძაბვის კომპონენტი, რომელიც ბალანსირებს $E 1$ აღნიშნულია როგორც $V' 1$ (ანუ, $V' 1 = -E 1$ ).
უტვირთო დენი $I 0$ დარჩენილია $V' 1$ 90°-ზე.
წინადადებული ძაბვის ფაქტორის ტვირთისთვის, დენი $I 2$ წინადადებულია $E 2$ კუთხეთით ϕ_$2$.
სიმრავლის რეზისტანცია და გადახრის რეაქტანსი იწვევს ძაბვის დარჩენას, რითაც მეორე ტერმინალური ძაბვა ხდება: $V 2 = E 2 − (voltage drops)$

$I 2 R 2$ არის ფაზით ერთი სიმრავლის დენის $I 2$ მეორე სიმრავლის სიმრავლის დენით.
$I 2 X 2$ არის ორთოგონალური დენის $I 2$ მეორე სიმრავლის სიმრავლის დენით.

კომპენსაციური დენი $I' 1 = -I 2$ (ტოლი ზომის, საპირისპირო ფაზით $I 2$ ).
პირველი სიმრავლის დენი $I 1$ არის ვექტორული ჯამი $I' 1$ და $I 0$ : $I^{1} = I^{1 ′} + I^{0}$
პირველი დაყენებული ძაბვა $V 1$ არ