Ալտերնատորներում առաջացող հոդվածի կապը
Հայտարարությունը հեղինակային ռեակցիայի մասին
Ալտերնատորում հեղինակային ռեակցիան սահմանվում է որպես հեղինակային մագնիսական դաշտի ազդեցությունը ալտերնատորի կամ սինխրոնային գեներատորի գլխավոր մագնիսական դաշտի վրա:
Մագնիսական դաշտերի փոխազդեցություն
Երբ հեղինակը կրում է հոսանք, նրա մագնիսական դաշտը փոխազդում է գլխավոր դաշտի հետ, առաջ բերելով կամ գլխավոր դաշտի ֆլյուքսի կորուստ (հատող մագնիսացում), կամ նրա կրճատում (դեմագնիսացում):
Ազդեցությունը էլեկտրական ուժային գործակցի վրա
Միավոր ուժային գործակցի դեպքում հեղինակային հոսանք I-ի և ծագած էլեկտրոմոտիվ ձգողության E-ի միջև անկյունը զրո է: Սա նշանակում է, որ հեղինակային հոսանքը և ծագած էլեկտրոմոտիվ ձգողությունը նույն փուլում են: Բայց տեսականորեն հայտնի է, որ հեղինակում ծագած էլեկտրոմոտիվ ձգողությունը հանդիպում է փոփոխական գլխավոր դաշտի ֆլյուքսի հետ, որը կապված է հեղինակային հողակիցների հետ:
Քանի որ դաշտը հետհոգել է ԴԿ-ով, գլխավոր դաշտի ֆլյուքսը հաստատուն է դաշտի մագնիսների նկատմամբ, բայց այն կլինի փոփոխական հեղինակի նկատմամբ, քանի որ դաշտի և հեղինակի միջև կա հարաբերական շարժում ալտերնատորում: Եթե ալտերնատորի գլխավոր դաշտի ֆլյուքսը հեղինակի նկատմամբ կարող է ներկայացվել որպես
Ապա հեղինակում ծագած էլեկտրոմոտիվ ձգողությունը E համեմատական է dφf/dt-ին:
Հետևաբար, այս վերևի (1) և (2) հավասարումներից հետևում է, որ φf և ծագած էլեկտրոմոտիվ ձգողություն E-ի միջև անկյունը կլինի 90o:
Այժմ, հեղինակային ֆլյուքսը φa համեմատական է հեղինակային հոսանքի I-ին: Հետևաբար, հեղինակային ֆլյուքսը φa նույն փուլում է հեղինակային հոսանքի I-ի հետ:
Նորից միավոր էլեկտրական ուժային գործակցի դեպքում I և E նույն փուլում են: Ուրախում, միավոր ուժային գործակցի դեպքում, φa նույն փուլում է E-ի հետ: Այսպիսով, այս պայմաններում հեղինակային ֆլյուքսը նույն փուլում է ծագած էլեկտրոմոտիվ ձգողության E-ի հետ և դաշտի ֆլյուքսը φf ուղղահայաց է E-ին: Հետևաբար, հեղինակային ֆլյուքսը φa ուղղահայաց է գլխավոր դաշտի ֆլյուքսի φf-ին:
Քանի որ այս երկու ֆլյուքսները միմյանց ուղղահայաց են, ալտերնատորի հեղինակային ռեակցիան միավոր ուժային գործակցի դեպքում կարող է լինել միայն կորուստ կամ հատող մագնիսացում:
Քանի որ հեղինակային ֆլյուքսը ուղղահայաց է գլխավոր դաշտի ֆլյուքսին, գլխավոր դաշտի ֆլյուքսի բաշխումը բոլոր պոլարների ներքև չի մնում հավասարաչափ: Ֆլյուքսի խտությունը դեպի հետ գտնվող պոլարների ներքև մի փոքր ավելանում է, մինչդեռ դեպի առաջ գտնվող պոլարների ներքև կրճատվում է:
Հետևող և առաջին բեռներ
Առաջին ուժային գործակցի դեպքում հեղինակային հոսանքը "I" առաջնում է ծագած էլեկտրոմոտիվ ձգողությունը E-ն 90o անկյունով: Նորից, մենք հաստատել ենք, որ դաշտի ֆլյուքսը φf առաջնում է ծագած էլեկտրոմոտիվ ձգողությունը E-ն 90o անկյունով:
Նորից, հեղինակային ֆլյուքսը φa համեմատական է հեղինակային հոսանքի I-ին: Հետևաբար, φa նույն փուլում է I-ի հետ: Հետևաբար, հեղինակային ֆլյուքսը φa նույնպես առաջնում է E-ն 90o անկյունով, քանի որ I առաջնում է E-ն 90o անկյունով:
Այս դեպքում, քանի որ հեղինակային ֆլյուքսը և դաշտի ֆլյուքսը առաջնում են ծագած էլեկտրոմոտիվ ձգողությունը E-ն 90o անկյունով, կարող է ասা համար, որ դաշտի ֆլյուքսը և հեղինակային ֆլյուքսը նույն ուղղությամբ են: Հետևաբար, արդյունավեր ֆլյուքսը պարզապես դաշտի և հեղինակային ֆլյուքսների թվաբանական գումարն է: Այսպիսով, վերջնական կարող է ասալ, որ ալտերնատորի հեղինակային ռեակցիան միայն առաջին էլեկտրական ուժային գործակցի դեպքում մագնիսացող տիպի է:
Միավոր ուժային գործակցի ազդեցությունը
Հեղինակային ռեակցիայի ֆլյուքսը հաստատուն է մեծությամբ և պտտվում է սինխրոնային արագությամբ:
Գեներատորը հեղինակային ռեակցիայի դեպքում միավոր ուժային գործակցի բեռնով սահմանվում է որպես հատող մագնիսացում:
Երբ գեներատորը սահմանվում է առաջին ուժային գործակցի բեռնով, հեղինակային ռեակցիան մասնակի դեմագնիսացում է և մասնակի հատող մագնիսացում:
Երբ գեներատորը սահմանվում է առաջին ուժային գործակցի բեռնով, հեղինակային ռեակցիան մասնակի մագնիսացում է և մասնակի հատող մագնիսացում:
Հեղինակային ֆլյուքսը անկախ է գլխավոր դաշտի ֆլյուքսից գործում:
Հաշվարկված
