反鉛直電気性

これは反強誘電体材料に関連する物理的特性です。これらの材料は、外部の電場なしで極化する（自発的な極化）イオンを持っています。その結果、双極子は交互の向きに配置されます。つまり、隣接する行は逆平行方向になります。電界はこれらの材料において相転移を引き起こします。この相転移は大きなパターン歪みとエネルギー変化を引き起こします。反強誘電性は強誘電性と密接に関連していますが、両者は対照的です。したがって、強誘電性も素早く極化する物理的特性であることを知っておく必要があります。適用される電場の方向を変えることで、極化の方向を反転させることができます。従って、極化後の双極子の方向が異なります。前者は逆平行に並び、後者は同じ方向に並びます。反強誘電性は単純立方格子パターンでは強誘電性よりも安定です。

反強誘電体材料全体のマクロスコピックな自発的な極化はゼロです。理由は、最も近い双極子が互いにキャンセルされるためです。この特性は、さまざまなパラメータによって現れたり消えたりします。パラメータには外部電場、圧力、成長方法、温度などがあります。反強誘電性は圧電性ではありません。つまり、外部電場の適用により材料の機械的特性に変化はありません。これらの材料は通常、高い誘電率を持っています。この材料の双極子配向はチェスボードパターンに似ています。

反強誘電体材料の例は以下の通りです。

• PbZrO3 (ジルコン酸鉛)

• NH4H2PO4 (ADP: アンモニウムジヒドロゲンリン酸)

• NaNbO3(ニオブ酸ナトリウム)

反強誘電性と温度

反強誘電性は特定の温度以上では消失します。これを反強誘電性キュリー点と呼びます。材料とそのキュリー温度は表1に示されています。キュリー点より下と上での誘電率（相対誘電率）は調査されています。これは一次転移と二次転移の両方について行われました。二次転移では、誘電率はキュリー点全体で連続しています。両方の場合、誘電率は非常に高くなってはなりません。

二重ヒステリシスループ

完全な反強誘電体材料のヒステリシスループは図2のように描くことができます。これらの材料の自発的な極化の反転により、二重のヒステリシスループが得られます。適用される外部電場は低周波数の交流電場です。

反強誘電性の応用

• スーパーキャパシタ

• MEMSアプリケーション

• 強磁性材料との統合

• 高エネルギー貯蔵装置

• 光子アプリケーション

• 液晶など

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