Pomikalno železano merilno napravo

Ta instrument je eden najbolj primitivnih oblik merilne in relayske naprave. Naprave tipa gibanje železa so predvsem dveh vrst. Tip privlačenja in tip odboja.
Ko se kovinski kos postavi bližje magnetu, bo ta privlačen s strani magneta. Sila te privlačnosti je odvisna od moči navedenega magnetnega polja. Če je magnet elektronski, lahko moč njegovega magnetnega polja zlahka povečamo ali zmanjšamo z povečanjem ali zmanjšanjem toka skozi njegov čev.
Skladno s tem bi se tudi sila privlačnosti, ki deluje na kovinski kos, povečala in zmanjšala. Na podlagi te preproste pojave je bil razvit tip privlačenja gibanja železne naprave.

Ko sta dva kovinska kosa postavljena obstrano in magnet prinese bližje njima, se kovinski kosi odbojita drug od drugega. Ta sila odboja je posledica enakih magnetnih polov, ki so inducirani na istih straneh kovinskih kosov zaradi zunanje magnetne polje.
Ta sila odboja se poveča, če se poveča moč polja magneta. Podobno kot v primeru, da je magnet elektronski, se lahko moč magnetnega polja zlahka nadzira z nadzorom vhodnega toka v magnet. Zato, če se tok poveča, se poveča tudi sila odboja med kovinskimi kosmi, in če se tok zmanjša, se zmanjša tudi sila odboja med njimi. Na podlagi te pojave je bila izdelana tip odboja gibanja železne naprave.

Izgradnja gibanja železne naprave

Osnovna izgradnja tipa privlačenja gibanja železne naprave je prikazana spodaj
Ten disk mehkega železa je ekscentrično obrnjen pred čevljo. To železo se giblje navznoter, torej od slabšega magnetnega polja do močnejšega, ko tok teče skozi čevlje. V privlačni gibanji železne naprave se je prej uporabljal gravitacijski nadzor, vendar ga je v relativno sodobnih napravah nadomestil prigonski nadzor. S prilagoditvijo ravnotežnega teža dosežemo ničelno odboj kazalca. Zahtevana sila dušenja je v tej napravi zagotovljena z zračnim trenjem. Slika prikazuje tipičen sistem dušenja, ki je zagotovljen v napravi, kjer je dušenje doseženo z gibajočim senžem v zračnem šringu.

Theorija tipa privlačenja gibanja železne naprave

Predpostavimo, da, ko ni toka skozi čev, kazalec stoji na nič, kot, ki ga os osnovnega diska naredi z premico pravokotno na polje, je φ. Sedaj, zaradi toka I in ustrezne moči magnetnega polja, se kovinski kos odboji za kot θ. Komponenta H v smeri odbojenega osnovnega diska je Hcos{90 – (θ + φ) ali Hsin (θ + φ). Sile F, ki delujejo na disk proti čevlju, so tako sorazmerne s H2sin(θ + φ), zato je sila tudi sorazmerna s I2sin(θ + φ) za konstantno prozračnost. Če ta sila deluje na disk na razdalji l od obratnice, potem odbojni moment,


Ker je l konstanten.

Kjer je k konstanta.
Zdaj, ker je instrument nadziran s gravitacijo, nadzorni moment bo

Kjer je k’ konstanta.
V stanju stabilnega stanja,

Kjer je K konstanta.

Video predstavitev gibanja železne naprave

Izjava: Spoštujte original, dobre članke so vredni deljenja, če gre za kršitev avtorskih pravic, se obvestite za brisanje.